由于在會聚或發散光束中的平行平板恒產生正色差，所以帶有反射棱鏡的光學系統，其透鏡應當保留相當數值的負色差進行補償。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

：1.光束的發散角和傾斜度。發散角是用來衡量光束從束腰向外發散的速度，可以用來表征激光的準直性能。光束傾斜度是表征光束偏離出光面垂軸方向的程度，圖1所示為表征激光光束的常見參數。2.光斑尺寸。測量光斑不同徑向的直徑大小，表征光斑尺寸，可以用于評估激光作用范圍，特別在激光加工領域有著廣泛的運用。圖2所示為激光光斑在空間傳播的光斑大小演變圖，可以計算激光光束的數值孔徑和Z小光斑尺寸。3.橢圓度。用于表征激光光束的圓形程度，是激光光束的一個重要參數。眾所周知，半導體激光器分為垂直腔面發射激光器和邊發射激光器，由于發光原理不同，光斑的長短軸的長度存在明顯差異，測量激光光斑的橢圓度，有助于判定激光光束質 ...

光纖傳感中的相干光時域反射（COTDR）技術一、COTDR原理相干探測系統中，除了用于探測的信號光，還增加了用來與信號光進行相干探測的參考光（本振光）。信號光與參考光經過耦合器耦合到光電探測器中，光電探測器將信號光與參考光混合時產生的拍頻信號轉換為電信號后，經過濾波器和運放，即可得到信號光與參考光的差頻信號。信號光和參考光的頻率及振幅不同，混合后的光波場到達探測器后產生了光電流，而這光電流中由于混合光場的存在，混合光場的信號光與參考光存在相位差，相位差致使光電流產生交流分量，將交流分量濾波后輸出，正比于信號光振幅。而這部分信號光，就是探測光在光纖中傳播時產生的背向瑞利散射，參考光可取自激光光源 ...

具有最小橫向發散角，在光學元件邊緣的衍射損耗最小。此外，高斯光束通過自由空間的傳播和通過無像差透鏡的變換時，除輪廓比例因子外，將始終保持高斯型分布。電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質可以由下面三個方程式來決定：上式中，R(Z)是距離坐標原點（束腰）Z處的高斯光束的波陣面的曲率半徑（為球面），A(r)是高斯光束電矢量在r方向（也就是垂直于光波傳播方向）的振幅，A0是波陣面中心的振幅，ω為光束的光斑半徑，其中分析式1可以知道，當Z 趨于0的時候，R(Z)趨于無窮，即此時波陣面為平面；當0≤|Z|≤ZR的時候，R(Z)逐漸減小，并且R(Z)>Z，即波陣面的曲率中心不在原點并且會隨Z變化而變化 ...

/?2，光束發散角僅為 NA 的一半) 焦點處可實現的光束半徑為其中 D 是孔徑直徑，f 是焦距，λ 是波長。請注意，該計算基于近軸近似，因此對于 NA 非常高的情況并不準確。如果不受像差影響，則可以使用相對較大的輸入光束半徑來得到相對較小的光斑尺寸。如有疑問，應詢問制造商，對于特定的鏡頭，最大輸入光束半徑是多少。高 NA 鏡頭（例如 NA 高于 0.6 甚至 0.8）的一些應用：在 CD、DVD 和藍光光盤等光學數據存儲介質的播放器和刻錄機中，將激光聚焦到一個小點（凹坑）并從該點接收光。準直源自小孔徑的激光束也需要具有高 NA 的透鏡。例如，低功率單模激光二極管就是這種情況。當使用數值孔徑過 ...

面波。并規定發散球面波的曲率半徑為正，會聚球面波的曲率半徑為負。下圖中設束腰半徑為ω01的高斯光束的束腰與透鏡的距離為Z1，通過透鏡后像方高斯光束的束腰半徑為ω02，與透鏡距離為Z2，并令R1和R2分別為入射于透鏡的波陣面半徑和自透鏡出射的波陣面半徑，那么R1和R2應滿足式1，必須注意的是，對于高斯光束，在一般情況下，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2，只有在遠場區域，才有R=Z的關系。由式1、式2結合ω01=ω01得到這時q1、q2分別為入射、出射高斯光束的復參量，可以由式3和式4寫出它們的表達式。并將寫出的表達式代入到式5，并使方程兩邊實部和虛部分別相等，再注意到圖中關系f'- Z1= ...

往往具有較大發散角的出射光。然而，光束發散度也取決于纖芯直徑。例如，下圖顯示了光纖的模式半徑和模式發散如何取決于固定數值孔徑值的纖芯半徑。模式發散遠低于數值孔徑。對于 0.1 的固定數值孔徑和 1000 nm 的波長，階躍折射率光纖的基模的模式半徑和發散角作為纖芯半徑的函數。在下圖中可以看出，角強度分布在某種程度上超出了對應于數值孔徑的值。 這表明純粹幾何考慮的角度限制不是波的嚴格限制。纖芯半徑為 3.5μm、數值孔徑均為 0.1 的光纖模式在 1000 nm 處的遠場強度分布。 強度分布在某種程度上超出了對應于數值孔徑的值（見垂直線）。對于單模光纖，NA 通常約為 0.1數量級，但可在 0. ...

必須通過有效發散激光過程產生的熱量并首先減少熱量產生，將工作物質的溫度保持在合理水平。量子缺陷是熱負荷的不可避免的來源之一，即泵浦能量和激光光子之間的差異。原則上，這可以通過減少四能級能量方案的兩個上層和兩個下層之間的能量差來最小化，在極限情況下變成兩能級系統。因此，人們必須在“理想”四能級系統的低激光閾值（Nd3+ 的1.06-μm 躍遷）和減少量子缺陷但增加閾值密度的“準三級系統”之間進行權衡。水平系統（Yb3+）。在這兩種情況下，都可以直接泵浦較高的激光能級（Nd3+ 約為 870 nm，Yb3+ 約為 970 nm），這在不增加激光閾值的情況下減少了量子缺陷。然而，在這些情況下，由于吸 ...

直的激光束，發散角θ非常小，我們可以假設cosθ≈1。此外，對于模態直徑為D的光束，有效模態面積為πD2/4，發射立體角[5]定義為πθ2,因此，激光光源的光譜亮度可得:其中?P/?V是源的功率譜密度（PSD）。因此，亮度作為波長的函數可以明確量化，因為psd，以及各種激光源的光束大小和發散，都是可以使用標準技術測量或由制造商提供的參數。為了強調光譜亮度對中紅外光譜的重要性，應將其與光學儀器聯系起來考慮。光譜亮度通常以W·sr-1·cm-2·nm-1為單位表示。另一方面，任何中紅外光譜儀的光學通量(或etendue，系統幾何和光學設計的函數，由入口瞳孔面積和準直或聚焦光學形成的立體角定義)通常 ...

在光束輪廓、發散性(光束質量對于QCL來說嚴重受限)和光束對稱性(無散光，這在QCL發射中很常見)方面具有優越的特性。此外，超連續介質源提供了固有的無模跳操作。束流質量實際上反映了能量沿傳播方向空間分布演化的質量。它不僅通過散度和模態面積直接影響激光光源的光譜亮度，而且還決定了聚焦性能。因此，這種發射特性消除了熱發射器固有的空間和光譜性能之間的權衡，并對遙感和隔離光譜應用、化學成像和測繪以及微光譜學等特別感興趣。圖1商用中紅外zblan超連續光源(NKT Photonics)中紅外子帶(M2≈1.09,500 nm波段，4 μ m中心波長)內M2光束質量因子的表征;背景中顯示了完整記錄的三維光 ...