振變化，還有泵浦功率浮動。這些會讓激光產生額外的不穩定態，例如調Q激發。為了揭示真正的孤子建立過程，必須盡可能地抑制環境擾動。然而目前無法完全抑制擾動。因此在文章中將會圍繞孤子分子展開討論，而不是孤子本身。在實驗中，使用了多種方法抑制環境擾動，比如碳納米管偏振強度飽和吸收體（Carbon NanoTube Saturable Absorber, CNT-SA）、偏振控制器、波分復用器、tap耦合器、隔離器等，并因此得以觀察到兩種鎖模激光中的孤子產生過程。實驗光路結構如下：實驗分析就不在此贅述，詳細分析請參考原文。以下為測量結果：鎖模激光中孤子建立過程的實時記錄：帶有節拍穩定動態（beating ...

接口控制激光泵浦功率和晶體內部溫度，進而調整高精度的相位匹配。單光子糾纏源系統組成部分如下所示，主要分模擬部分和數字部分，其中模擬部分控制PPLN晶體的溫度、激光器的輸出功率和系統溫度控制；數字部分用于模擬部分溫度采集控制、LCD顯示、以及USB通信等；從上圖可以看出泵浦光可以直接在Pump Output輸出775nm的穩定光源，最大功率5mW;也可以使用外部的泵浦光從Pump input輸入；在Output端輸出1550nm的單光子糾纏光源；如果會用內部光源模式，使用保偏光纖將Pump Output的輸出光源接入到PumpInput達到輸出最終光源；從上圖可以看出系統的組成部分，我們著重分析 ...

長40mm、泵浦功率為30W的晶體中，在780nm處產生11W功率的效率為0.3%/Wcm。對于納秒源，在單通脈沖系統中已經證明了高達80%的轉換效率。對于飛秒源，使用1mm晶體長度，客戶報告在~100fs、100MHz和幾百mW的平均功率下，效率可達40-60%。由于非常寬的溫度接受帶寬，我們的MSHG1550-0.5-1晶體可以在室溫下使用，沒有溫度控制器，在1550或1560nm產生SHG。2．產生差頻PPLN常用于產生中紅外的DFG裝置，可調諧Ti:S激光器和1550nm激光器，或1064nm光源和可調諧~1550nm激光器。最佳效率需要兩個泵浦光的共聚焦，即晶體長度與共聚焦參數的比值 ...

圖像，樣品上泵浦功率6 mW。背景（綠色）無拉曼信號，受到測量噪聲的限制，該噪聲比散粒噪聲低0.9 dB，信噪比提高了23%。b、拉曼位移為2,850 cm-1的水性緩沖液中活酵母細胞（釀酒酵母）的圖像。幾個細胞器清晰可見。也可以看到可能是細胞膜或細胞壁的模糊輪廓，表明顯微鏡的分辨率約為200 nm。在這里，測量噪聲比散粒噪聲降低了1.3 dB，相當于信噪比提高了35%。樣本處泵浦功率約為30 mW。210 W μm-2的泵浦強度低于可觀察到的細胞損傷的強度。（a、b中的虛線矩形框顯示用于確定測量噪聲的區域，插圖是明場顯微鏡圖像。）c、一系列圖像，其中兩個細胞以與b中相同的泵浦功率照射，但聚焦 ...

持續時間隨總泵浦功率的變化。圖1(a)顯示了我們的自由運行雙光頻梳激光腔的布局。我們使用多模泵浦二極管和端泵浦腔結構，類似于我們之前報道的偏振復用雙梳狀激光器的配置[20,21]。然而，與過去的報道相反，在有源元件，即增益晶體和半導體飽和吸收鏡(SESAM)上的空間分離是通過插入一個具有高度反射涂層的雙棱鏡來獲得的。通過使用一個頂角179°的雙棱鏡，我們獲得了在增益介質上模式分離1.6 mm和在SESAM上模式分離1 mm。圖1(b)顯示了掃描泵浦功率時單個光梳的性能。該孤子鎖模激光器的z大工作點對應2.4 W平均輸出功率，脈沖持續時間分別為138 fs(comb1)和132 fs(comb2 ...

傳輸效率，當泵浦功率提高時，激光振蕩輸出達到飽和，導致晶體破裂。優異的結構設計，對防止激光振蕩或局部溫度升高時對固體激光器晶體造成損傷起著至關重要的作用。這樣的結構，可實現平均輸出1w的功率，再在表面上固定黃銅手持柄或固定器，外套管和黃銅管間填充導熱材料。很明顯，可以將放置在光纖尖端的激光頭尺寸減小到與一般光纖連接器的插件尺寸相當的水平，對比透鏡聚焦結構，這種結構的尺寸可控，節省空間。從材料上來看，采用石英光纖的優點是使用方便，并可根據需要通過中繼光纖延長傳輸距離。直徑在100um左右的光斑容易被晶體獲得，因此可以試試我們的同種類的光纖，會有不錯的效果。（聲明：本文部分圖表參考自CNKI或SP ...

差信號來調節泵浦功率。可實現的帶寬已擴展到100 kHz以上。受激壽命的長短主要取決于激光腔的增益和腔體的設計。然而，在許多應用中，降低在高頻區域的快速相位波動是必要的，如標準傳輸[30,31]和高諧波產生[32,33]。為了抑制的快速相位波動，人們已經研究了將鎖相反饋帶寬擴展到超出增益壽命限制的方法。采用更快的腔內損耗調制的調制器，如字素[34,35]和光學調制器[36]，已被用于更快的控制。電光晶體可以為快速的相位波動提供亞兆赫的鎖定帶寬。然而，在光梳（OFC）中，使用不同腔內的EOMs抑制快速的相位波動的困難在于，當兩個EOMs用于鎖相時，不同腔內的EOMs制快速的相位波動的困難在于，當 ...

毫瓦，受可用泵浦功率限制。兩個光梳具有幾乎相同的光學特性。功率曲線是線性的，激光在zui高功率操作點時達到了23%的光學轉化效率(參見圖2(a)，隨著腔內功率的增加，脈沖持續時間縮短的趨勢符合孤子形成的預期逆比例規律（參見圖2(a)）。在zui高功率操作點，脈沖的持續時間為77 fs，通過二次諧波自相關測量得到（參見圖2(d)），在光譜上的半高全寬為16 nm（參見圖2(b)），中心波長分別為1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我們觀察到兩個梳的無雜波射頻（RF）頻譜，在一個重復頻率約為1.1796 GHz的頻點上（圖2(c)）。重復率差在這里被設置為Δfrep= ...

僅用5mW的泵浦功率，在C波段產生正交偏振的頻率糾纏光子，光子數超過250000光子/秒。其在周期性極化鈮酸鋰ppln波導(準相位匹配-QPM)中，通過自發參量下轉換(SPDC)產生糾纏光子對，是量子信息技術的理想選擇。通過USB接口和專有軟件接口控制激光泵浦功率和晶體內部溫度，以高精度調整相位匹配。我們同時還提供DLL文件以方便您使用LabVIEW，C++，Visual basic等語言進行控制或二次開發。本次實驗我們將驗證其偏振性。除了必要的光子源，我們還需要單光子探測器與高性能計數器。我們本次使用的是同樣由該公司推出的NIR單光子探測器模塊OEM，以及由Swabian公司推出的時間相關計 ...

被量化，作為泵浦功率、收集效率以及符合率的函數。在低平均光子數（$$μ_L=5.6×10^{-5}±9.0×10^{-6}$$）時8通道系統可見度可達到平均99.3%，而在較高功率時（$$μ_H=5.0×10^{-3}±3.0×10^{-4}$$），演示時總符合率為3.55MHz，平均可見度為96.6%。糾纏光子源部分下圖展現了該實驗裝置。來自鎖模激光器的脈沖光，中心波長為1539.47nm，通過一個80ps延遲線干涉儀（Optoplex DPSK相位解調器）。源干涉儀每個時鐘周期產生兩個脈沖，用于編碼early/late的基礎狀態（|e?, |l?），隨后由一個二次諧波生成（SHG）模塊上轉 ...