重成像需求的激發(fā)。它會(huì)解決需要成像多種熒光團(tuán)的問題。我們期待Lumencor提供照明，以支持我們非常苛刻和廣泛的顯微鏡成像需求。來自尼康影像中心的評(píng)價(jià)無疑是對(duì)我們極大的肯定，Lumencor光源能夠很好的適配包括尼康在內(nèi)主流的顯微鏡，容易集成到您的顯微系統(tǒng)中，滿足您生物研究方面的各種需求。您可以從尼康的官網(wǎng)上看到https://www.microscope.healthcare.nikon.com/bioimaging-centers/nic-and-cofe/uc-san-diegoUCSD的尼康影像中心的大FOV寬場(chǎng)系統(tǒng)、高內(nèi)涵分析（HCA）系統(tǒng)、N-STORM/TIRF/CSU-X1 超 ...

磁光克爾效應(yīng)的近期發(fā)展歷程人們開發(fā)了一種新的表面和地下磁疇可視化方法。此外，人們意識(shí)到MOKE可以用來讀取適當(dāng)存儲(chǔ)的磁性信息。這發(fā)起對(duì)MO記錄的興趣，從那時(shí)起已發(fā)展成為MOKE的領(lǐng)xian技術(shù)應(yīng)用。MO光譜學(xué)隨后成為研究半導(dǎo)體能帶結(jié)構(gòu)的一種技術(shù)。隨后，對(duì)半導(dǎo)體中的法拉第效應(yīng)進(jìn)行了大量的實(shí)驗(yàn)和理論研究。那時(shí)，人們開始習(xí)慣于將MO現(xiàn)象與材料的能帶結(jié)構(gòu)聯(lián)系起來。實(shí)驗(yàn)技術(shù)的進(jìn)步使得在0.5 ~ 5ev的寬能量范圍內(nèi)測(cè)量MO光譜成為可能。Krinchik和他的同事對(duì)鐵磁體Fe、Co和Ni的各種MOKE譜進(jìn)行了特別詳細(xì)的研究。磁光測(cè)量在固態(tài)研究中不斷成熟，成為一種有吸引力且廣泛使用的光譜工具。因此，在過去 ...

價(jià)態(tài)的x射線激發(fā)中也會(huì)出現(xiàn)MO效應(yīng)。十年后，van der Laan等人(1986)和Schutz等人(1987)首次發(fā)現(xiàn)了x射線磁二色性效應(yīng)。由于歷史原因，磁圓二色性一詞被用來代替法拉第橢圓性。在zui初發(fā)現(xiàn)x射線MO效應(yīng)之后，又發(fā)現(xiàn)了許多其他的MO效應(yīng)，例如共振x射線散射、x射線法拉第旋轉(zhuǎn)、x射線橫向MOKE和x射線縱向MOKE中的MO現(xiàn)象。一種新發(fā)現(xiàn)的現(xiàn)象是，在價(jià)帶能量體系中沒有對(duì)應(yīng)的MO效應(yīng)，它可以用圓偏振或線偏振入射光來觀察。除了觀察到新的效應(yīng)外，求和規(guī)則的理論進(jìn)展也刺激了x射線磁光學(xué)的發(fā)展。特別是，x射線磁性圓二色性(XMCD)的理論推導(dǎo)和規(guī)則被證明在原子尺度上檢查固體的磁性時(shí)非常 ...

結(jié)構(gòu)是由噪聲激發(fā)的尖端到樣品的振動(dòng)引起的。所呈現(xiàn)的圖像在室溫下記錄。然而，應(yīng)該提到的是，用液氦冷卻樣品并不影響圖像的距離控制和質(zhì)量。從線掃描中，我們得到了小于10納米的均方根噪聲電平(見圖2(c))。在圖2(b)的磁光圖像中，磁性位清晰可見。甚至熱磁寫入比特的圓形也被很好地分解了。圖像沿軌道邊緣的亮條紋是由于反射光強(qiáng)度的強(qiáng)烈變化。原則上，這種強(qiáng)度效應(yīng)可以通過適當(dāng)?shù)墓庑盘?hào)歸一化來降低。儀器的橫向分辨率和克爾旋轉(zhuǎn)靈敏度是通過沿軌跡的鉆頭的線掃描儀來估計(jì)的(見圖2(d))。磁比特邊緣的寬度和橫向分辨率約為300納米。這略低于遠(yuǎn)場(chǎng)顯微鏡的分辨率極限。原則上使用金屬涂層纖維尖端可以得到進(jìn)一步的改進(jìn)。另一 ...

，前者允許在激發(fā)下進(jìn)行濾波，后者提供發(fā)射濾波TLS由兩個(gè)模塊組成：超連續(xù)譜源（寬帶源）和基于Photon等的體積布拉格光柵（VBG）技術(shù)的激光線可調(diào)諧濾波器（LLTF-帶通濾波器）。IMA由同樣基于VBG的高光譜成像濾光片（超立方體）組成。當(dāng)與配備暗場(chǎng)聚光鏡的研究級(jí)顯微鏡結(jié)合使用時(shí)，TLS和超立方體可以將該顯微鏡轉(zhuǎn)換為高光譜暗場(chǎng)設(shè)置。這些系統(tǒng)可在可見光（400-1000nm）、近紅外（900-1620nm）或兩者（400-1620nm）光譜范圍內(nèi)連續(xù)調(diào)諧。這一套平臺(tái)能夠在無需繁瑣的樣品準(zhǔn)備的情況下，深入研究納米材料的性質(zhì)。一、使用TLS獲得的結(jié)果在Patskovsky等人[1]的這項(xiàng)研究中，使 ...

光片介導(dǎo)熒光激發(fā)。在其通過組織的傳播過程中，部分激光向檢測(cè)攝像機(jī)散射，這些光通常被特定的濾光片阻擋和丟棄。然而，這種散射光可以攜帶有關(guān)樣品結(jié)構(gòu)和組成的有價(jià)值的信息。當(dāng)散射是非彈性的，例如拉曼散射時(shí)，得到的光譜可以提供三維的樣品化學(xué)成分信息。另一方面，當(dāng)散射是彈性時(shí)，它揭示了樣品在不同空間尺度上的結(jié)構(gòu)信息:遠(yuǎn)小于(瑞利散射)，與(米氏散射)相當(dāng)，甚至遠(yuǎn)大于(幾何散射)光的波長。這是由于方法協(xié)議的變化。12個(gè)折射率中的2個(gè)，即光散射的來源，是局部分子密度的度量，因此也是生物樣品結(jié)構(gòu)的度量。除了光學(xué)相干斷層掃描(OCT)技術(shù)外，樣品的彈性散射很少用作生物成像的對(duì)比源。OCT依靠樣品的紅外光后向散射產(chǎn) ...

研究是在局部激發(fā)下進(jìn)行的，這導(dǎo)致電荷向較暗的區(qū)域擴(kuò)散。全局照明產(chǎn)生的等電位減少了這種影響，并允許在更接近太陽能電池的實(shí)際工作模式下進(jìn)行測(cè)量。圖1顯示了從高光譜數(shù)據(jù)中提取的P1和P2譜線周圍的PL曲線。PL圖顯示了P1線的邊緣附近的發(fā)射淬滅。進(jìn)一步的研究表明，這種效應(yīng)導(dǎo)致PL強(qiáng)度降低了約30%，而不是由于成分變化。這一觀察結(jié)果為沒有P1圖案線感應(yīng)的寄生電路徑的互連設(shè)計(jì)帶來了新的見解。這項(xiàng)工作展示了高光譜成像如何成為識(shí)別損耗和提高CIGS模塊效率的有用工具。圖1.P1線邊緣內(nèi)的異常PL觀測(cè)。(a)P1和P2消融線的光學(xué)顯微照片（頂部）以及從在同一點(diǎn)（底部）捕獲的高光譜顯微照片中提取的PL強(qiáng)度圖；( ...

熒光顯微鏡的激發(fā)臂中。光子納米系統(tǒng)圖像組的設(shè)置。光纖耦合的FYLA將SCT白色激光引導(dǎo)到自制光學(xué)共聚焦顯微鏡的激發(fā)路徑上。另外兩條激光線已經(jīng)出現(xiàn)在設(shè)置中。該裝置被用于不同的項(xiàng)目，因此它有幾個(gè)光學(xué)組件，以允許更大的靈活性。FYLA SCT是一種1W脈沖超連續(xù)皮秒光纖激光器，具有非凡的平均功率穩(wěn)定性，提供從450 nm到100 nm的廣泛光譜2300nm范圍內(nèi)，可見平均功率超過30mw。FYLA的技術(shù)規(guī)格SCT使其成為研究單個(gè)分子的完美激光金屬納米粒子存在時(shí)的熒光。如果您對(duì)超連續(xù)激光器有興趣，請(qǐng)?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level ...

細(xì)胞流上。該激發(fā)系統(tǒng)所產(chǎn)生的線性陣列激光，每個(gè)束光都有一個(gè)獨(dú)特的拍頻調(diào)制（f1,f2,f3...fn），由合束前本地振蕩光束頻率和各自的光束頻率之間的差異產(chǎn)生。如此一來，當(dāng)細(xì)胞通過流式細(xì)胞儀的光學(xué)探測(cè)區(qū)域時(shí)，陣列中每個(gè)光束都會(huì)激發(fā)出帶有特定頻率的熒光以及散射光信號(hào)。當(dāng)這些光束被PMT探測(cè)到時(shí)，每個(gè)頻率的小光束都攜帶著細(xì)胞內(nèi)部空間以及位置信息，因此生成的波形圖通過傅里葉變化算法可以復(fù)原空間信息，從而解構(gòu)原先細(xì)胞的二維圖像。昊量光電可以提供G&H多種標(biāo)準(zhǔn)AODF產(chǎn)品，波長區(qū)域從紫外到中紅外均有，并且有配套的驅(qū)動(dòng)器，滿足您一維以及二維掃描的各種運(yùn)用。對(duì)于ICS，G&H的4200-1是 ...

b的初步研究激發(fā)了半導(dǎo)體領(lǐng)域的光學(xué)取向(OISO)。穩(wěn)態(tài)測(cè)量或許，研究半導(dǎo)體中OISOzui簡(jiǎn)單、zui有效的方法是穩(wěn)態(tài)偏振光致發(fā)光(PL)測(cè)量。通常，這是通過使用連續(xù)波(cw)來實(shí)現(xiàn)的，平面內(nèi)圓偏振光源具有接近帶隙能量分離的光子能量。這將在半導(dǎo)體中產(chǎn)生凈非平衡自旋取向具有適當(dāng)?shù)淖孕窆鈱W(xué)躍遷的系統(tǒng)。當(dāng)系統(tǒng)松弛時(shí)，會(huì)有一個(gè)優(yōu)先的自旋方向，這將表現(xiàn)為PL中兩個(gè)圓螺旋度(I+(?))之間的強(qiáng)度差。通過計(jì)算圓極化度，可以直接讀出自旋極化，P = (I+?I?)/(I+ + I?)。描述半導(dǎo)體P的穩(wěn)態(tài)速率方程為：式中P0為激發(fā)時(shí)圓偏振度。τr和τs分別為復(fù)合壽命和自旋壽命。這種極化可以在磁場(chǎng)中進(jìn)一步 ...