測到。放置在沃拉斯頓棱鏡前的半波片用于平衡平均強度在與半波片非完美平衡的情況下，熱反射信號與瞬態克爾旋轉重疊。由于TR-MOKE信號會改變磁性換能器的相反排列磁化狀態的符號，因此TR-MOKE信號可以通過減去為換能器的相反排列磁化狀態記錄的同相和異相信號作為Vin = (VinM+ - VinM-)/2，Vout =(VoutM+ - VoutM-)/2。圖2顯示了涂覆有26.9 nm TbFe傳感器的大塊黑磷樣品的TR-MOKE信號作為延遲時間的函數進行測量的示例。注意，圖2(a)中的M+和M-信號都顯示了在高達500 ps的短延遲時間范圍內的可觀察到的振蕩[參見圖2(a)的插圖]，這被歸因 ...

其中包括一個沃拉斯頓棱鏡和兩個光電二極管。這兩個信號進一步數字化，并與鎖相放大器相減。在極面和法拉第幾何中，磁場是由一個圍繞物鏡的線圈提供的。每個極面鞋上都有一個小孔，可以透射聚焦的光。它們對樣品上激光光斑周圍200 μm范圍內的面外場強的影響約為1%，因此對于我們的目的可以忽略不計。由于在目標位置的磁場是可以忽略的，它不能導致一個可測量的法拉第旋轉。如果使用縱向幾何形狀(見圖1b)，完整的樣品支架旋轉45°，線圈平行于樣品表面對齊。樣品表面的磁場在極性上達到300 mT，在縱向上達到100 mT。測量是在過渡金屬合金樣品上進行的，即Fe52Pt48:Cu樣品用于極性MOKE, Tb26Co7 ...

爾角θK，用沃拉斯頓棱鏡將反射光分成兩束正交偏振光束，用差分放大器測量相應的光強差來檢測。該差分信號與克爾角成正比，因此也與砷化鎵導帶中的自旋極化成正比。鐵磁觸點的磁化以及GaAs中的自旋系綜可以用兩個電磁鐵來操縱，這兩個電磁鐵位于低溫恒溫器外部，樣品位于其中心，如圖3.6所示。空氣線圈磁體用于沿激光束的敏感方向(= x軸)切換噴射器觸點的磁化。因此，在關閉磁場后，允許沿注入器觸點的兩個相應的剩余磁化方向進行自旋注入。另一方面，軟鐵芯磁體產生z方向(=樣品的面外方向)的場，并用于進行Hanle退極化測量。如果您對磁學測量相關產品有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：https://www.au ...

動或電動旋轉沃拉斯頓棱鏡來平衡信號。進一步的MOKE改進包括使用機械切刀、法拉第旋轉器、和光彈性調制器的鎖定測量技術。提出的MOKE測量方法是基于霍布斯引入的自動平衡檢測來抑制共模噪聲。實驗裝置的示意圖如圖1所示。MOKE系統的前端是He-Ne激光器(JDS單相1137P型，λ = 632.8 nm)，線偏振光束總功率為7 mW。光束直徑為0.8 mm (FWHM)，其zui大噪聲(rms)為0.2%，8 h內zui大漂移小于2.5%。zui小極化比為500:1。圖1.MOKE實驗裝置如圖1所示，使用望遠鏡T (LINOS G038658000，光束擴展系統4倍)將激光束放大到一個直徑5毫米， ...

分之一波板/沃拉斯頓棱鏡，或另一個分析儀/偏振器對消除。利用光纖簡化了入射太赫茲輻射和激光探測光束與電光晶體的精確空間對準。探測器帶寬近紅外激光探測脈沖與太赫茲波電場在太赫茲晶體中運動時的相位匹配是有效探測太赫茲頻率電場的關鍵。對于具有近紅外色散的電光材料，當太赫茲波的相速度等于近紅外脈沖包絡速度(或群速度)時，可以實現相位匹配。在熔融二氧化硅(SiO2)襯底上的薄膜LiNO3中，太赫茲波的傳播速度由SiO2的折射率決定，由于鈮酸鋰薄膜的體積與SiO2相比非常小，因此不受其影響。熔融石英在600 GHz處的折射率為nRF = 1.95。該折射率接近于λ = 1550 nm處光模在薄膜鈮酸鋰波導 ...