可選材料包括光學玻璃、硅、金屬等。驅動器將電能轉換為垂直方向上的位移，從而推動其上的鏡面。不同的驅動器加上不同的電壓就能夠使鏡面產生各種復雜的變形。圖2 連續鏡面分立式驅動器變形鏡結構傳統變形鏡的驅動技術一般自適應光學系統的波前相位調制量達到幾個微米，而且要求調制精度在納米級。傳統的機械式調節機構難以滿足這樣的要求。所以從巴布科克提出自適應光學的理論以來就沒有再考慮機械式的結構，倒是各種功能材料很快便被引入到變形鏡的研制中來。1．壓電材料驅動器當對壓電材料施加壓力時，材料體內的電偶極矩會因外力的壓縮而變短，此時壓電材料為抵抗這變化會在材料的相對的兩個表面上產生等量的正負電荷，這種由于應變而產生 ...

選用高質量的光學玻璃（如螢石玻璃）來制造鏡片，可以使透視變形降到很低的程度。但是完全消除畸變是不可能的，目前最高質量的鏡頭在極其嚴格的條件下測試，在鏡頭的邊緣也會產生不同程度的變形和失真。圖像的畸變分為徑向畸變和切向畸變。 徑向畸變是沿著透鏡半徑方向分布的畸變，產生原因是光線在原理透鏡中心的地方比靠近中心的地方更加彎曲，這種畸變在普通廉價的鏡頭中表現更加明顯，徑向畸變主要包括桶形畸變和枕形畸變兩種。徑向畸變模型：切向畸變是由于透鏡本身與相機傳感器平面（成像平面）或圖像平面不平行而產生的，這種情況多是由于透鏡被粘貼到鏡頭模組上的安裝偏差導致。切向畸變模型：其中，分別為理想的無畸變歸一化坐標，畸變 ...

由高折射率的光學玻璃作為纖芯，低折射率玻璃作為包層，采用雙坩堝法或棒管法拉制而成的階躍式多模光纖。玻璃光纖的優點有以下幾點：（1）玻璃光纖的數值孔徑較大、接受角一般＞70°，與光源的耦合效率高；（2）玻璃光纖低衰減損耗，在380~1300 nm 的光譜范圍內具有較高的傳輸效率，其衰減一般微300~600 dB/km；（3）玻璃光纖的柔軟性好，可自由彎曲，光纖強度＞150 kg/mm2。在照明領域方面，可以將玻璃光纖制備成光纖束，我們稱其為傳光束，傳光束是由光纖無規則隨機排列而成，因此，這種光纖束只能傳光不能傳像。根據不同的應用場景，可以將光纖束兩端的制備成各種形狀，也可以將光纖支撐剛性的導光棒 ...

成分中，這對光學玻璃產生了重大的影響。1674年，Ravenscroft申請了制造火石玻璃的專利。1733年，天文愛好者Hall使用色散特性不同的火石玻璃和冕牌玻璃來校正色差。有些年頭以后，1809年，Fraunhofer在一個巴伐利亞的玻璃熔煉車間做玻璃材料成分的實驗。他不僅生產出了高質量的消色差透鏡，還使用他的新興光譜技術描述了不同玻璃的色散特性。1800年，Herschel通過用溫度計測量經過棱鏡后的不同顏色的光的溫度，發現了紅光譜以外的熱輻射，即預示著膠片的發明。1801年，Ritter將氯化銀暴露在不同顏色光被分開的太陽光下，檢測到了藍色以外的射線。因此，Herschel和Ritte ...

。2.在現有光學玻璃中，折射率相同而色散不等的玻璃很多，這樣，當不希望改變單色像差時,用此方法可方便的調換等折射率不等色散玻璃來校正色差,而對單色像差并無影響。這對復雜系統，特別是照相物鏡等大像差系統的設計，具有重要的實用意義。3.如果不用挑選玻璃，而用改變曲率半徑的方法校正色差也甚為方便。一般改變最后一面的半徑。對一個由N個透鏡組成的系統，若要求波色差為。在求得 N-1塊透鏡的(D-d)dn之后,根據上面的公式，即可算出最后一塊透鏡色差,進而求出光線在最后一透鏡中的光路長度隨之，光線在最后一面上的矢高和高度即可求出，有然后可按之前的公式求出最后一面的半徑。因此,只需根據中間色光的邊緣光線對k ...

F2）或特種光學玻璃。這些材料的折射率均很低，又要校正色球差，故復消色差物鏡的結構要較消色差物鏡復雜得多。下圖5為一數值孔徑為1.25 的100倍復消色差物鏡，其中陰影部分是螢石透鏡。由于這種物鏡倍率色差較大，需與相應的補償目鏡配合使用。圖5三、平場消色差物鏡和平場復消色差物鏡由于復消色差物鏡仍然具有較大的像面彎曲，不能在平的接收面上給出整個視場的清晰像，為作顯微投影或顯微攝影，zui好應用平場物鏡。這種物鏡的主要問題是設法減小或校正匹茲凡和，辦法是在系統中加入彎月形厚透鏡或正負光焦度分離的薄透鏡成分，或二者兼用，因此必然導致結構的復雜化。下圖6所示為一數值孔徑為0.85的60倍平場消色差物鏡 ...

一起，從眾多光學玻璃中開發和生產合適的解決方案。您可以利用個性化定制解決方案、光學鍍膜或庫存產品系列中各種創新的錐透鏡。為了簡化對準過程并獲得zui佳成像效果，我們的光學元件還可以使用專門開發的支架進行精確對準。此外，安裝好的非球面光學元件與所有安裝好的非球面光學元件一樣，可以通過公制細牙螺紋輕松擰緊到其他元件上。進一步了解非球面安裝鏡頭的優勢。得益于其圓錐形的形狀，所有錐透鏡均可用于多種應用場合。昊量光電可以提供各種規格的標準品及定制化的非球面錐透鏡，主要優點在于：RMSi ≤ 0.07 μm的出色表面形狀偏差適用于高功率激光應用并有現貨供應激光損傷閾值：12 J/cm2，100 Hz，6 ...

明和高質量的光學玻璃，能夠實現高度多重化的結果，并克服了在可用可見波長內定義的歷史限制。參考文獻C Xia, J Fan, G Emanuel, J Hao, X Zhuang et al., Spatial transcriptome profiling by MERFISH reveals subcellular RNA compartmentalization and cell cycle-dependent gene expression Proc Natl Acad Sci U S A (2019) 116:19490–19499如果您對Lumencor光源有興趣，請訪問上海昊量光電 ...

明和高質量的光學玻璃，能夠實現高度多重化的結果，并克服了在可用可見波長內定義的歷史限制。參考文獻C Xia, J Fan, G Emanuel, J Hao, X Zhuang et al., Spatial transcriptome profiling by MERFISH reveals subcellular RNA compartmentalization and cell cycle-dependent gene expression Proc Natl Acad Sci U S A (2019) 116:19490–19499如果您對Lumencor光源有興趣，請訪問上海昊量光電 ...

，使用由普通光學玻璃制成的楔子來引入足夠的色散變化通常是具有挑戰和不切實際的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它們具有更大的總體色散和零色散交叉，進一步到紅外(與標準玻璃相比)，標準d-scan裝置的工作范圍可以擴展到更長的脈沖(約20 fs)和波長范圍(<1.5μm，如圖2中粉紅色表示)。圖4所示。不同脈沖持續時間下的SHG - d-scan：(a)-(c)：分別使用來自幾個周期OPCPA系統、經過KTP晶體后壓縮的Yb激光器[58]和來自10 Hz CPA激光系統的脈沖的平均測量軌跡；(d)-(f)對應的反演軌跡；(g)-(i)反演到的脈沖強度分 ...