心的光線稱為主光線，由于共軛關系，主光線也通過孔闌和出瞳的中心。主光線是物面上各點成像光束的中心光線，它們構成了以入瞳中心為頂點的同心光束，這一光束的立體角決定了光學系統的成像范圍。同時，過入瞳邊緣的光線也必過孔闌的邊緣和出瞳的邊緣。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

外點光束關于主光線失對稱的像差,應分別對子午光束和孤矢光束求取。對于單個球面,彗差一方面是球差引起的,球差越大,彗差也會越大；另一方面,折射球面產生的彗差還與光闌位置、即主光線的入射角ip有關。如果光闌位于球心，相當于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產生彗差。實際上,光學系統的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示為對于弧矢彗差,因一對對稱的弧矢光線與高斯像面的交點在y方向的坐標必相等，故有彗差是軸外點成像時 ...

出的光束,其主光線不與光學系統各個表面的對稱軸重合,使出射光束失去對稱。之前一張講過的的彗差,只是表征光束失對稱的一種像差，并且是對寬光束而言的。除此以外,還有一種描述光束失對稱的像差。隨著視場的增大,遠離光軸的物點，即使在沿主光線周圍的細光束范圍內,也會明顯地表現出失對稱性質。與此細光束對應的波面也非旋轉對稱，而是在不同方向上有不同的曲率。數學上可以證明，一個微小的非軸對稱曲面元，其曲率是隨方向的變化而漸變的,但存在二條曲率分別為最大和最小的相互垂直的主截線。在光學系統中，這二條主截線正好與子午方向和孤矢方向相對應。這樣,使得子午細光束和弧矢細光束，雖因很細而能各自會聚于主光線上，但前者的會 ...

一視場的實際主光線與高斯像面的交點高度為yp’，當無彗差時，主光線即為成像光束的中心光線，因而yp’表征實際像高。它與理想像高y0’之差稱為線畸變，即常用 相對于理想像高的百分比來表示嗬變，稱相對畸變，即如果將實際放大率yp’/y記為β’,上述公式可以化為式中β為理想放大率。可見,實際放大率β’與理想放大率β之差與β之比即為該視場的相對畸變。對于大視場系統,與其他軸外像差一樣,需對若千個視場計算畸變,然后以視場為縱坐標,畸變為橫坐標畫出畸變曲線。有畸變或畸變很大的光學系統,若對等間距的同心圓物面成像,將得到非等間距的同圓。若物面為如下圖(a)所示的正方形網格,我們可以很容易的分析得出，由正畸變 ...

不同視場角的主光線在焦平面上平行。與像方遠心對應的是物方遠心，兩個系統的串聯組合構成雙遠心。當掃描鏡頭被稱為遠心時，通常意味著鏡頭不僅滿足 F-θ 條件，而且光闌被放置在掃描設備上，以確保遠心性。為了構建雙遠心中繼系統，第一個中繼透鏡放置在掃描鏡之后一個焦距處，第二個中繼透鏡放置在物鏡后背孔徑之前一個焦距處，中繼透鏡之間的距離為二者的焦距之和。請注意，遠心區域位于鏡頭之間，而其他雙遠心系統則在中繼系統的任一側都是遠心的。由于中繼透鏡的位置，這種配置被稱為 4f 中繼系統。它們的焦距之間的任何差異都會導致一定的放大倍數。DOI：https://doi.org/10.1364/AOP.7.0002 ...

用二種色光的主光線與高斯像面的交點高度之差來度量，以符號 δy'ch衣示,若對F光和C光考慮色差，有倍率色差的存在，使物體像的邊緣呈現顏色，影響像的清晰度。所以,具有一定大小視場光學系統,必須校正倍率色差。為計算倍率色差值,需要對要校正色差的二種色光計算主光線的光路,然后求出它們與高斯像面的交點高度 y'F和y'C,再按上述公式求得。物鏡的倍率色差很小或幾近為零。這是因為物鏡的位置色差已經校正，倍率色差也 隨之校正之故。另外,倍率色差顯然與光闌位置有關，因光闌與物鏡重合，倍率色差也不會產生。例如，單個薄透鏡不可能校正位置色差，當光闌與之重合時倍率色差為零;而當光闌位置移 ...

心光路，像方主光線與光軸平行。如果系統校正了場曲，就可在很大程度上實現軸上、軸外像質一致，使像點精確定位，而且提高了邊緣視場的分辨率與照度的均勻性。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設備安裝，培訓，硬件開發，軟件開發，系統集成等服務。您可以通過我們昊量光電的官方網站www.auniont ...

于光軸出射的主光線滿足正弦條件，恰好就是保證（16-28）式成立的必要條件。傅里葉變換透鏡要求全視場內的像質達到衍射極限，即波像差＜(1/4-1/10) 。若以輸入面為孔闌，則校正物面像差等價于校正頻譜面像差，校正光闌像差等價于校正輸入面像差。由像差理論可知，物面畸變與光闌彗差間應滿足下列關系：據此，傅里葉變換透鏡為滿足式1，當主光線滿足正弦條件的時候，必存在物面畸變。當滿足無畸變的共線成像關系時，常規光學系統主面是平面，譜面上無畸變的理想像高，而傅里葉變換透鏡要求像高，相當于主面是一個以焦點為中心的球面。傅里葉變換透鏡的畸變為因此，以常規光學系統作為傅氏變換透鏡時，Z大譜面范圍由譜點位置的非 ...

取邊緣光線和主光線，任何第三條近軸光線都可以寫成這兩者的線性組合。類似地，在一個變形系統中，由下列兩式我們也可以證明只有兩條線性無關的近軸光線。為了證明這一點，假設我們有兩條已知的近軸斜射線，它們在面j上的分量分別為和這兩條光線線穿過系統的路徑由上兩式完全確定。假設我們還有第三條未知的近軸光線，我們將其在面j上的相關分量表示為假設我們可以把第三個未知近軸光線的分量寫成兩個已知近軸光線分量的組合，形式如下其中是曲面j上的比例常數，我們可以通過解這些方程得到它們的值。如果我們能證明與曲面數j無關，并且在整個變形系統中都是常數，那么我們就知道對于這第三條未知的近軸光線，它的分量總是可以表示為兩條已知 ...

軸邊緣光線和主光線以及在y-z子午線平面上追跡的與y-RSOS相關的近軸邊緣光線和主光線。當我們處理任意變形近軸(傾斜或非傾斜)光線的分量時，我們將使用位于變形系統的x-z對稱平面上的x-邊緣光線和x-主光線。類似地，當我們處理同一變形近軸光線的 分量時，我們將使用停留在變形系統的y-z對稱平面上的y-邊緣光線和y-主光線。讓我們寫 作為x- rsos中x-邊緣和y-主光線的相關參數，y同理，在j曲面上。我們可以得到是整個系統的比例常數，可由任意變形近軸光線的初始條件求出。是與由虛擬球面構成的x-RSOS相關的x-拉格朗日不變量。 同理。現在我們求出比例常數的值。假設任意變形近軸光線在點切割近 ...