光光子前處于激發(fā)態(tài)的平均時(shí)間。圖1所示的指數(shù)衰減曲線說(shuō)明了熒光發(fā)射時(shí)間的統(tǒng)計(jì)分布。單熒光團(tuán)的熒光時(shí)間輪廓符合壽命常數(shù)τ的指數(shù)函數(shù)，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光同時(shí)發(fā)生。由于拉曼信號(hào)比熒光信號(hào)的發(fā)射速度快得多，因此選擇合適的時(shí)間門寬度，原則上可以在檢測(cè)拉曼信號(hào)的同時(shí)最小化熒光的貢獻(xiàn)。圖1.激發(fā)激光脈沖、發(fā)射拉曼散射信號(hào)和發(fā)射熒光的時(shí)間輪廓。熒光強(qiáng)度隨壽命呈指數(shù)衰減，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光脈沖同時(shí)發(fā)生。例如通過(guò)光學(xué)驅(qū)動(dòng)的克爾門去除拉曼信號(hào)中的熒光。克爾門是由一個(gè)非線性的克爾介質(zhì)組成的兩個(gè)交叉偏振器。由于光學(xué)克爾效應(yīng)，克爾介質(zhì)與高能門控激光脈沖之間的非線性相互作用產(chǎn)生了瞬態(tài)各向異性，使得任何入射線偏振 ...

模式共用處于激發(fā)態(tài)的原子，所以它們會(huì)爭(zhēng)奪這些原子。當(dāng)僅存在2或3種模式時(shí)，這一點(diǎn)最為顯著，因?yàn)槊糠N模式都占總輸出功率的很大一部分。因此，極化輸出功率曲線的包絡(luò)線的形狀一定是非高斯的。而一旦理解了模式競(jìng)爭(zhēng)的規(guī)律就能更好的理解輸出功率曲線的形狀：1個(gè)模式：在模式掃描期間，輸出功率將平滑地變化，大致遵循高斯氖增益曲線的輪廓（減去激光閾值）。真正的激光器在整個(gè)模式掃描過(guò)程中可以是單模的唯一方法是，腔體大約為10厘米或更小，或者有一種額外的方法強(qiáng)制 SLM 操作（例如腔內(nèi)的標(biāo)準(zhǔn)具）。但稍長(zhǎng)的管子將在部分模式掃描中以單模式運(yùn)行，其余模式為2模式。典型1mW隨機(jī)偏振氦氖激光管的縱模掃描圖顯示了Melles ...

全部都激發(fā)到激發(fā)態(tài)上（或其他基態(tài)上），使吸收達(dá)到飽和。這時(shí)對(duì)于探測(cè)光，沒(méi)有對(duì)于的原子來(lái)共振吸收，預(yù)期的吸收不存在，弱光束可以幾乎無(wú)損的通過(guò)原子蒸氣。只有速度為或者方向與光束垂直的原子即對(duì)光沒(méi)有多普勒效應(yīng)的原子會(huì)同時(shí)和兩束光共振，引發(fā)飽和吸收現(xiàn)象。通過(guò)光電探測(cè)器接收后，呈現(xiàn)在示波器上的功率曲線則為吸收峰的狀態(tài)。銣原子D1線的飽和吸收光譜此外在兩個(gè)超精細(xì)躍遷線的中間，也存在交叉共振吸收峰，其產(chǎn)生的原理同樣是多普勒效應(yīng)。若原子以速度v運(yùn)動(dòng)，方向與泵浦光相反，泵浦光與探測(cè)光頻率均為，由于多普勒效應(yīng)，該原子“感受”到的泵浦光頻率 以及探測(cè)光頻率，可以發(fā)現(xiàn)對(duì)原子來(lái)說(shuō)兩束光的多普勒移頻量是相等的。當(dāng)激光頻率 ...

于單光子源的激發(fā)態(tài)壽命。當(dāng)將發(fā)光信號(hào)分成兩束，采用兩個(gè)檢測(cè)器同時(shí)探測(cè)，每個(gè)光子只能被其中一個(gè)檢測(cè)器探測(cè)到。即在同一時(shí)刻僅有一個(gè)檢測(cè)器可以探測(cè)到光子。反聚束效應(yīng)會(huì)導(dǎo)致兩個(gè)探測(cè)器的信號(hào)在很短的延遲時(shí)間內(nèi)呈現(xiàn)反相關(guān)（HBT實(shí)驗(yàn)）。“光子反聚束測(cè)試功能和常見的利用機(jī)械位移平臺(tái)的mapping方式相比，采用掃描振鏡的mapping方式無(wú)需樣品發(fā)生任何位移，通過(guò)光斑在視場(chǎng)內(nèi)的nm級(jí)位移來(lái)實(shí)現(xiàn)樣品的成像。這種方式可以方便的和磁場(chǎng)，低溫，CVD等其他設(shè)備結(jié)合在一起，實(shí)現(xiàn)“絕對(duì)”的原位測(cè)試，避免位移平臺(tái)本身重復(fù)精度累積帶來(lái)的成像扭曲和定位偏差。而全新推出的光子反聚束測(cè)量模塊，在原本拉曼光譜、熒光壽命、光電流成像 ...

，因此不存在激發(fā)態(tài)吸收 (ESA) 的風(fēng)險(xiǎn)，并且可能降低了能量遷移的風(fēng)險(xiǎn)，從而允許更高的摻雜水平。然而，對(duì)于更高的摻雜水平和更高的反轉(zhuǎn)，似乎存在一些尚未完全了解的非輻射復(fù)合通道。與其他稀土離子相比，與主體材料晶格的強(qiáng)耦合以及由此產(chǎn)生的相對(duì)較寬的吸收和發(fā)射線使激光二極管陣列的泵浦更容易，并允許將激光發(fā)射調(diào)諧到幾十納米或?qū)崿F(xiàn)脈沖寬度在100 fs到1 ps的范圍內(nèi)調(diào)諧，具體取決于主晶體和鎖模類型。缺點(diǎn)是峰截面減小。具有特別強(qiáng)的電子-聲子耦合的主體通常也表現(xiàn)出相對(duì)較低的熱導(dǎo)率，這使得脈沖持續(xù)時(shí)間小于100 fs的激光器的功率縮放更具挑戰(zhàn)性。更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上 ...

歷振動(dòng)弛豫到激發(fā)態(tài)的最低振動(dòng)水平(記為S1)，這是一種稱為內(nèi)轉(zhuǎn)換的非輻射過(guò)程。從S1電子態(tài)，分子通過(guò)輻射或非輻射過(guò)程回到基態(tài)。圖1表示了在這些能級(jí)中發(fā)生的不同發(fā)光現(xiàn)象。熒光是分子(熒光團(tuán))通過(guò)發(fā)射可檢測(cè)的光子(時(shí)間尺度為)衰減到基態(tài)的輻射過(guò)程。熒光發(fā)射發(fā)生在激發(fā)電子能級(jí)最低的位置(S1)。這種來(lái)自最低激發(fā)電子能級(jí)的強(qiáng)制發(fā)射確保了發(fā)射光譜保持不變，并且與激發(fā)波長(zhǎng)無(wú)關(guān)。由于振動(dòng)弛豫和內(nèi)部轉(zhuǎn)換中的能量損失，發(fā)射的熒光光子的能量較低(即發(fā)射發(fā)生在比激發(fā)更長(zhǎng)的波長(zhǎng))。這種發(fā)射波長(zhǎng)的位移稱為斯托克斯位移。另一個(gè)主要發(fā)光過(guò)程，磷光，通過(guò)被稱為系統(tǒng)間交叉(ISC)的過(guò)程發(fā)生在激發(fā)時(shí)電子能量躍遷到三元態(tài)能級(jí)(T ...

品處于較高的激發(fā)態(tài)還是較低的激發(fā)態(tài)。這被稱為拉曼效應(yīng)。盡管直接吸收需要紅外頻率來(lái)改變振動(dòng)狀態(tài)，但在拉曼中，信號(hào)相對(duì)于原始光源的位移量與振動(dòng)能量狀態(tài)的變化相對(duì)應(yīng)。如果激發(fā)光源是單色的，拉曼散射信號(hào)可以被分散，在稱為化學(xué)指紋區(qū)的頻帶中顯示出尖銳振動(dòng)峰的頻譜。與FTIR相比，拉曼的優(yōu)勢(shì)在于它可以使用可見光或近紅外光進(jìn)行，可以通過(guò)玻璃窗、顯微鏡光學(xué)和使用標(biāo)準(zhǔn)的硅ccd探測(cè)器進(jìn)行非接觸式采樣。然而，拉曼散射是二階效應(yīng)，相對(duì)較弱，因此需要激光源提供可測(cè)量的信號(hào)強(qiáng)度。與此同時(shí)，被樣品和系統(tǒng)光學(xué)散射的激光比拉曼信號(hào)強(qiáng)幾個(gè)數(shù)量級(jí)，并產(chǎn)生必須有選擇性地阻擋的噪聲背景。這限制了早期對(duì)拉曼的接受。但固態(tài)激光器和二極管 ...

能級(jí):基態(tài)、激發(fā)態(tài)和亞穩(wěn)單重態(tài)(圖1)。基態(tài)和激發(fā)態(tài)由自旋三重態(tài)組成，可以被an極化。圖1.NV中心的能級(jí)圖。它包含基態(tài)和激發(fā)態(tài)，具有三個(gè)自旋亞能級(jí)和一個(gè)亞穩(wěn)態(tài)。與在室溫下容易被光漂白的傳統(tǒng)單發(fā)射體相比，自旋三重態(tài)地面層發(fā)出的發(fā)光特別有趣，因?yàn)槌诨^(guò)程具有極大的時(shí)間穩(wěn)定性。具有長(zhǎng)松弛壽命的NV晶格能量結(jié)構(gòu)中兩個(gè)缺陷自旋之間的室溫量子糾纏可能是量子計(jì)算的主要貢獻(xiàn)。此外，NV中心與晶格中其余原子之間的弱相互作用確保了高度穩(wěn)定的發(fā)射，這也是與標(biāo)記生物組織或表面表征(如熒光)相關(guān)的應(yīng)用中非常理想的特性。了解更多詳情，請(qǐng)?jiān)L問(wèn)上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)：http://www.champaign.com.cn/t ...

匹配原子內(nèi)部激發(fā)態(tài)和低能級(jí)之間的能量差。器件光學(xué)特性的顯微技術(shù)一些允許器件光學(xué)特性的技術(shù)涉及到顯微鏡的使用。顯微鏡有幾種類型，可以根據(jù)光線到達(dá)樣品的方式進(jìn)行分類。因此，一些顯微鏡將使用寬視場(chǎng)輻射操作，而其他顯微鏡將通過(guò)定向光束掃描樣品表面(即光片顯微鏡)。此外，其他配置包括使用掃描探針顯微鏡來(lái)分析感興趣的表面(即原子力顯微鏡或掃描隧道顯微鏡)。在用顯微鏡對(duì)器件進(jìn)行表征時(shí)，輻照光束通過(guò)樣品后，被顯微鏡的檢測(cè)系統(tǒng)收集吸收或發(fā)射的光，生成光學(xué)圖像。一個(gè)有趣的掃描探針配置的新興領(lǐng)域是NSOM或近場(chǎng)掃描光學(xué)顯微鏡技術(shù)，它也被稱為SNOM或掃描近光學(xué)顯微鏡。它包括一種試圖克服阿貝衍射極限的方法，通過(guò)使用納 ...

個(gè)很短的所謂激發(fā)態(tài)壽命的時(shí)間后，發(fā)射出一個(gè)波長(zhǎng)較短的光子。配合相應(yīng)波長(zhǎng)的熒光染料或熒光蛋白則可實(shí)現(xiàn)雙光子熒光顯微。雙光子顯微鏡的優(yōu)勢(shì)在于：1. 漂白局限于焦點(diǎn)處：因?yàn)闊晒饧ぐl(fā)只發(fā)生在物鏡的焦點(diǎn)上，所以相對(duì)于激光共聚焦顯微技術(shù)就不需要共聚焦針孔了。這樣提高了光的檢測(cè)，而且光漂白只發(fā)生在焦點(diǎn)上。焦點(diǎn)外的光漂白和光損傷很小。2. 提高信噪比。激發(fā)光波長(zhǎng)和發(fā)射光波長(zhǎng)具有很大的差別，提高了信噪比 。3. 更容易穿透標(biāo)本：紅外波長(zhǎng)的光不易被細(xì)胞散射，能穿透更深的標(biāo)本。 昊量光電為雙光子顯微、多光子顯微提供各種關(guān)鍵部件，雙光子用780nm、920nm、1030nm飛秒激光器，三光子用1300nm、1550n ...