從激發態回到基態,緩慢放出較長波長的光,放出的這種光就叫熒光.如果把熒光的能量--波長關系圖作出來,那么這個關系圖就是熒光光譜.電子從激發態回到基態經歷的時間即為熒光壽命.為了評估異質結中載流子的分離和傳輸特性,可對異質結進行熒光壽命測試.上圖紅藍黑色曲線分別對應WS2,ReS2&WS2界面,ReS2的熒光壽命.可以看到ReS2的熒光壽命幾乎沒有信號,由于ReS2區域的壽命比WS2和界面區域的信號弱得多,因此在這種泵浦探測波長下,無法從ReS2到WS2傳輸光生載流子.所以從WS2到ReS2的光生載流子的時間動力學可直接評估WS2&ReS2異質結構的質量.如上圖的插圖所示,藍色曲 ...
子從低能級的基態E1激發到高能級E3上。Er3+在高能級上的壽命很短，很快即以無輻射躍遷的形式衰減到亞穩態能級E2 上。由于Er3+ 在能級E2 上壽命較長，在其上的粒子數聚集越來越多，從而在能級E2和E1之間形成粒子數的反轉分布。這樣，當具有1550 nm波長的光信號λEr通過這段摻鉺光纖時，處于亞穩態能級的粒子即以受激輻射的形式躍遷到基態，并產生和入射光信號光（1550 nm）完全一樣的光子，從而大大增加了信號光中的光子數量，也即實現了信號光在摻鉺光纖中輸出時不斷被放大的功能。因此，利用摻鉺光纖即可制成摻鉺光纖放大器EDFA。摻鉺光纖纖芯中鉺的摻雜濃度取決于光纖放大器的設計要求，通常摻雜濃 ...
成的分子向其基態躍遷時發射所產生的激光，通常都在紫外波段。KrF Laser（氟化氪激光器）248nmXeCl Laser（氯化氙準分子激光）308nmXeF Laser（氟化氙準分子激光器）351nmHeCd Laser（氦鎘激光器325nm, 441.6nm是指工作物質是氣體的一種激光器，區別于準分子激光器，氣體激光器是由原子能級躍遷產生的激光器，主要激勵方式有電激勵，光激勵，氣動激勵等，氣體激光器一般具有非常好的光束質量和相干性。N2 Laser（氮分子激光器，Nitrogen laser）337.1nm, 427nmAr+ Laser（氬離子激光器）488nm, 514.5nm, 35 ...
生，當原子由基態（低能級）向激發態（高能級）躍遷時，需要從外界吸收一個光子；而當原子由激發態向基態躍遷時，則需要向外界釋放一個光子。一個光子的能量：當我們用一個入射光子掠過原子時，就有一定幾率使該原子由激發態向基態躍遷，從而釋放出一個光子，最終，我們將得到兩個光子（入射光子和受激輻射所產生的光子）。并且，原子受激輻射所產生的光子與原入射光的光子是性質全同的，即能量（頻率）、偏振、相位都相同。這就是受激輻射的光放大現象，也是激光產生的底層機制。那么，只要我們讓足夠多的原子受激輻射（從激發態向基態躍遷），不就可以將原入射光放大，從而產生激光了么？雖然原理上是這樣，但要產生激光卻并沒有那么簡單，因為 ...
個納秒內返回基態的概率為50%，在下一納秒的觀察中，又損失了 50%，依此類推，由于光的強度是由在任意時間段內發射的光子數量決定的，因此它與受激分子的存在數量成正比。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...
熒光分子返回基態前發射光子的時間。這個時間通常以皮秒到納秒為單位，對于不同的熒光分子或同一種熒光分子在不同環境中，這個時間是變化的。通過分析這一時間的分布，可以得到熒光分子所處環境的信息。這些信息以顏色編碼的形式在圖像上顯示，從而得到既包含空間分布又含有環境特性信息的成像結果。FLIM技術因其提供的是與熒光強度無關的壽命信息，因此在研究分子相互作用、細胞內pH變化、離子濃度等方面具有獨特的優勢。二、掃描式熒光壽命成像技術的應用掃描式熒光壽命成像技術（FLIM）的應用在生物學研究領域日益增長，尤其在探索細胞微環境、組織特性鑒定及分析活細胞、組織和生物體的新陳代謝和線粒體功能障礙方面具有獨特價值。 ...
鍵通過吸收與基態和激發態之差相同的能量而被激發到更高的振動態。這使得在該區域使用指紋吸收光譜檢測未知分析物以檢測特定鍵。傅里葉變換紅外光譜(FTIR)通常用于生物化學物質的分析，以確定分析信息。但是，由于MIR中吸水性強，通常不能使用長度超過10-20μm的比皿，較窄的比皿容易被真實樣品堵塞。利用衰減全反射(ATR)光譜與FTIR相結合的方法克服了這一問題。然而，傳統ATR元件中的離散反射次數受到嚴重限制，而使用光波導(本質上是更薄的ATR元件)大大增加了單位長度的有效反射次數，從而在單模波導中沿波導表面實現了連續的倏逝波，顯著提高了器件在給定長度和樣品體積下的靈敏度。MIR倏逝場吸收光譜對大 ...
區。在注入器基態g和上層激光態u之間插入一個耦合態c。以LO聲子散射為主的從注入態到耦合態的散射壽命約為1.5 ps，而上激光態的散射壽命約為3 ps。這樣，當施加電壓增加時，電子通過閾值以上的受激發射穿越有源區的速度減慢，使得有源區的差分電阻下降速度不如傳統設計的快。此外，耦合態與上激光態強耦合，共振時產生約11.2 meV的能量分裂。所有這些特征導致了一個更大的動態電壓范圍超過有效區閾值以上。在脈沖模式下測量了臺面和激光器的EL，脈沖寬度分別為100或45 ns，重復頻率為80 kHz，使用傅里葉變換紅外光譜儀與冷卻的HgCdTe探測器。在相同的條件下，測量了閾值以上的激光光譜。低占空比確 ...
反轉，注入器基態能級與QCL有源區上激光能級能級對齊。使用半波片和偏振片的組合可以旋轉泵的偏振。中紅外探針呈線性橫磁極化(TM)，與量子阱的生長方向一致。根據子帶間躍遷的極化選擇規則選擇該偏振。因此，表明不同子帶間能級載流子數量的QCL波導的損耗或增益可以通過中紅外探頭的傳輸直接測量。近紅外泵浦脈沖通過一個機動延遲階段，使泵浦和探頭之間的時間延遲變化為fs。然后，我們使用ZnSe窗口將泵浦脈沖和探測脈沖共線性組合。利用0.56數值孔徑(NA)的非球面透鏡將泵浦脈沖和探頭脈沖耦合到QCL波導中。當泵浦脈沖被阻斷時，我們觀察到隨著QCL偏置的增加，探針透射率顯著增強。因此，我們證實了泵浦脈沖和探針 ...
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