干拉曼散射的相位匹配條件，最好使用高數(shù)值孔徑（NA）的水或油浸物鏡。然后沿向前方向收集光,將其重新聚焦到光電探測(cè)器上。確保收集效率，建議使用油浸物鏡。在本例中，使用的是60X 1.2 NA水浸物鏡（UPLSASP 60XW，Olympus）。一旦聚光器收集到光，然后將其重新聚焦到光學(xué)濾鏡之后的光電二極管上，以阻擋調(diào)制光束。然后，將來自光電二極管的信號(hào)發(fā)送到鎖相放大器上（取決于光電二極管的配置，可能需要前置放大器/跨阻放大器）。鎖相放大器將信號(hào)與本地振蕩器混合，然后將調(diào)制頻率的交流信號(hào)轉(zhuǎn)換為直流輸出。然后將其發(fā)送到數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)以形成圖像。在此應(yīng)用中，將Hamamatsu S3994-01與自制的 ...

波長(zhǎng)決定。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。Covesion庫存的PPLN晶體，每個(gè)系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)。我們的計(jì)算調(diào)節(jié)曲線對(duì)相位匹配所需的溫度給出了很好的參考。轉(zhuǎn)換效率與溫度的關(guān)系符合一個(gè)sinc2函數(shù)，描述晶體溫度接受帶寬(圖5)。晶體越長(zhǎng)，接受帶寬越窄，越敏感。在許多情況下，非線性相互作用的效率對(duì)溫度的敏感在幾個(gè)攝氏度內(nèi)。通過將晶體加熱到比計(jì)算溫度稍高的溫度，例如高10℃，然后使晶體冷卻，同時(shí)檢測(cè)產(chǎn)生波長(zhǎng)的輸出功率，可以確定最佳溫度。Covesion PPLN 爐子易于結(jié)合到一個(gè)光學(xué)裝置中。它能夠與Covesion的 ...

更有效地達(dá)到相位匹配的條件。通過樣品后，光在前進(jìn)方向被采集，并重新聚焦在探測(cè)器上。通常，我們使用浸油聚光鏡來提高采集效率。在這個(gè)示例中，我們使用了1.2NA，60倍（UPLSASP 60XW， 奧林巴斯）的物鏡對(duì)光進(jìn)行了聚焦。光被聚光鏡采集后，通過了一個(gè)光學(xué)濾鏡阻斷被調(diào)制的光后，被重新聚焦到了光電二極管上。二極管所產(chǎn)生的信號(hào)隨后被送入鎖相放大器。取決于光電二極管的結(jié)構(gòu)，電流或電壓前置放大器可以被放置于二極管和鎖相放大器之間。鎖相放大器隨后將收集的信號(hào)與本地振蕩器混頻，將調(diào)制的AC信號(hào)轉(zhuǎn)換成DC信號(hào)，放大并輸出。信號(hào)隨后被送入采集卡中成圖并儲(chǔ)存。在這個(gè)應(yīng)用指南中，一個(gè)Hamamatsu S399 ...

renkov相位匹配示意圖(上半部分)和上向下安裝的太赫茲器件示意圖(下半部分)基于DFG的D1代太赫茲QCL源的有源區(qū)設(shè)計(jì)采用雙核結(jié)構(gòu)，兩個(gè)波長(zhǎng)采用雙聲子共振(DPR)和束縛-連續(xù)體(BTC)衰減方案。然而，只有BTC核心設(shè)計(jì)了一個(gè)巨大的非線性磁化率，而DPR核心僅作為一個(gè)低THz產(chǎn)生的中紅外源[36,37]。為了改善非線性THz轉(zhuǎn)換，第二代THz源采用雙核結(jié)構(gòu)，采用兩種單聲子共振(SPR)設(shè)計(jì)，并在1-5 THz范圍[40]中設(shè)計(jì)了一個(gè)巨大的χ(2)。為了探索該設(shè)計(jì)的寬帶太赫茲產(chǎn)生，采用模態(tài)相位匹配方案制作了10個(gè)復(fù)合DFB器件陣列，實(shí)現(xiàn)了3.3 ~ 4.6 THz的太赫茲階躍調(diào)諧。具有模 ...

干拉曼散射的相位匹配條件，可以使用高數(shù)值孔徑（NA）的水浸或油浸物鏡。然后，光在前向被收集并重新聚焦到光電探測(cè)器上。為了確保收集效率，建議使用油浸式物鏡。在本案例中，使用了一個(gè)60X 1.2 NA的水浸式物鏡（UPLSASP 60XW，奧林巴斯）。一旦光線被聚光器收集，在經(jīng)過光學(xué)過濾器阻擋調(diào)制光束后，它就被重新聚焦到光電二極管上。來自光電二極管的信號(hào)然后被送到鎖相放大器（根據(jù)光電二極管的配置，可能需要一個(gè)前置放大器/跨阻抗放大器）。鎖相放大器將信號(hào)與本地振蕩器混合，并將調(diào)制頻率的交流信號(hào)轉(zhuǎn)換為直流輸出。然后，它被送到數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)，形成圖像。在這個(gè)應(yīng)用中，Hamamatsu S3994-01與一 ...

帶的頻率滿足相位匹配條件，并且以未衍射光束不同的角度離開晶體，而這便形成了衍射光斑。晶體的幾何形狀對(duì)于獲得所需的性能至關(guān)重要。大多數(shù)高端聲光器件都是按標(biāo)準(zhǔn)規(guī)格制造的，G&H是一家行業(yè)內(nèi)領(lǐng)xian的專業(yè)公司，提供廣泛的聲光可調(diào)諧濾波器，覆蓋從紫外到中紅外的波長(zhǎng)，帶寬小于1nm。G&H的聲光可調(diào)諧系統(tǒng)包括電子控制、可配置驅(qū)動(dòng)器，以提高操作人員的靈活性和反饋穩(wěn)定系統(tǒng)。無論工作環(huán)境條件如何，均可以保持波長(zhǎng)的穩(wěn)定性。G&H還運(yùn)用了一項(xiàng)獲得專li的旁瓣抑制技術(shù)，以提高頻譜純度。（更多產(chǎn)品信息請(qǐng)參考：http://www.champaign.com.cn/details-491.htm ...

ln波導(dǎo)(準(zhǔn)相位匹配-QPM)中，通過自發(fā)參量下轉(zhuǎn)換(SPDC)產(chǎn)生糾纏光子對(duì)，是量子信息技術(shù)的理想選擇。通過USB接口和專有軟件接口控制激光泵浦功率和晶體內(nèi)部溫度，以高精度調(diào)整相位匹配。我們同時(shí)還提供DLL文件以方便您使用LabVIEW，C++，Visual basic等語言進(jìn)行控制或二次開發(fā)。本次實(shí)驗(yàn)我們將驗(yàn)證其偏振性。除了必要的光子源，我們還需要單光子探測(cè)器與高性能計(jì)數(shù)器。我們本次使用的是同樣由該公司推出的NIR單光子探測(cè)器模塊OEM，以及由Swabian公司推出的時(shí)間相關(guān)計(jì)數(shù)器 TimeTagger。NIR單光子探測(cè)器模塊OEM為900 nm至1700 nm近紅外波段的單光子探測(cè)帶來了 ...

PDC波導(dǎo)的相位匹配條件，定義了一個(gè)寬的聯(lián)合光譜強(qiáng)度（JSI）函數(shù)。鎖模激光器（Pritel UOC）的脈沖通過80ps延遲線干涉儀分成兩束，然后在二次諧波生成+摻鉺光纖放大器（SHG + EDFA）模塊（Pritel）中進(jìn)行上轉(zhuǎn)換和放大。來自SHG模塊的短PM光纖連接到一個(gè)非線性晶體（Mgo:PPLN），通過自發(fā)參量下轉(zhuǎn)換（SPDC）生成光子對(duì)。粗波分復(fù)用（CWDM）模塊將光子對(duì)的光譜分離成8個(gè)13nm寬的波段，分別圍繞1530和1550nm，對(duì)應(yīng)于信號(hào)和閑置光子。信號(hào)和閑置光子分別被引導(dǎo)到Bob和Alice站點(diǎn)。讀出干涉儀引入與源干涉儀相同的時(shí)間延遲。使用偏振控制器來zui大化符合率，因?yàn)? ...

光信號(hào)之間的相位匹配以前，使用相位匹配的TFLN波導(dǎo)調(diào)制器已經(jīng)在實(shí)驗(yàn)中實(shí)現(xiàn)了高達(dá)太赫茲的調(diào)制速度在TFLN平臺(tái)中，太赫茲信號(hào)的有效折射率幾乎等于SiO2(或石英襯底)的折射率(在波長(zhǎng)為1550 nm時(shí)為~ 2)，并且不受亞微米厚TFLN的影響。該折射率接近于通過TFLN波導(dǎo)的光導(dǎo)模的有效折射率。因此，在太赫茲信號(hào)和光信號(hào)之間更容易實(shí)現(xiàn)相位匹配。自由空間TFLN調(diào)制器可以用來表征太赫茲自由空間信號(hào)。zui后，利用TFLN技術(shù)，可以制造更復(fù)雜的傳感器，如波導(dǎo)微環(huán)諧振器。這同時(shí)實(shí)現(xiàn)了小尺寸和高靈敏度，這是許多電磁場(chǎng)傳感器的新應(yīng)用所需要的，如微波消融手術(shù)或電子電路檢測(cè)設(shè)備。本文綜述了利用TFLN技術(shù)制 ...

寬上有完美的相位匹配。對(duì)于寬帶少周期脈沖，通常不是這樣[31,32]，必須包含響應(yīng)函數(shù)R(ω)(可能不僅包含有限相位匹配的影響，還包含技術(shù)參數(shù)，例如光譜儀響應(yīng)函數(shù))以適應(yīng)不規(guī)則的光譜響應(yīng)。圖1(a)給出了中心波長(zhǎng)為800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全寬)高斯脈沖的二次諧波d-scan跡線。在這個(gè)模擬中，根據(jù)塞米爾方程計(jì)算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可見光和近紅外光譜范圍內(nèi)d-scan玻璃楔的常用材料。在圖1(b-d)中，我們?cè)谧V相位的泰勒展開中加入數(shù)值上不同的色散階數(shù)，即群延遲色散(GDD)、三階相位色散(TOD)和四階相位色散(FOD)。對(duì)脈沖施加正GDD主要是沿著色散軸 ...