光輸出功率和脈沖持續時間隨總泵浦功率的變化。圖1(a)顯示了我們的自由運行雙光頻梳激光腔的布局。我們使用多模泵浦二極管和端泵浦腔結構，類似于我們之前報道的偏振復用雙梳狀激光器的配置[20,21]。然而，與過去的報道相反，在有源元件，即增益晶體和半導體飽和吸收鏡(SESAM)上的空間分離是通過插入一個具有高度反射涂層的雙棱鏡來獲得的。通過使用一個頂角179°的雙棱鏡，我們獲得了在增益介質上模式分離1.6 mm和在SESAM上模式分離1 mm。圖1(b)顯示了掃描泵浦功率時單個光梳的性能。該孤子鎖模激光器的z大工作點對應2.4 W平均輸出功率，脈沖持續時間分別為138 fs(comb1)和132 ...

A)，并改變脈沖持續時間。為了圖像采集和評估，Holger等采用了光學顯微鏡(Axiophot, Carl Zeiss)配備了數碼相機(ProgRes C12plus, Jenoptic)，并搭載了捕獲和處理軟件(Jenoptic, ProgRes Capture Pro, Version 2.5)。該軟件還可以測量熱損傷和切割深度，如圖2所示。是光學顯微鏡放大20倍后Er:YAG豬舌黏膜組織切割深度和熱損傷寬度的測量，包括凝固和炭化。1. 兩種激光器以7.7W激光輸出功率和不同切割速度(2,5,10 mm/s)進行對照實驗。Er:YAG激光參數:重復頻率為200Hz，脈沖持續時間為154μs ...

峰值功率是指脈沖持續時間內所具有的瞬時功率，即E/r，E為飛秒脈沖包絡內所攜帶的能量，r為飛秒脈沖包絡的j大值一半所應對的時間寬度。由于r為極短的10-15s量級，即使其攜帶的能量為毫焦耳量級（10-3J）,其峰值功率也高達1012W(TW，太瓦)以上。目前的飛秒激光放大系統可以輸出高達1015W（即PW，拍瓦）峰值功率的飛秒激光。如此強峰值功率的飛秒激光脈沖，聚焦之后其焦點區域內所具有的電場強度已經遠遠超過原子和對其價電子的庫侖力。在其作用下，任何固態和氣態物質都會在瞬間變成等離子體。由此發展起來的超快強激光物理正在形成強場物理研究領域一個新的分支，并被應用到激光受控核聚變、同步輻射加速器等 ...

21 nm、脈沖持續時間為2.3 ps的光譜和相應的強度自相關跡。帶寬為0.2 nm的PMF Bragg光柵濾光梳齒約1560 nm。反射的梳齒被送入耦合器，用于光學外差拍信號檢測。發射的梳齒在單通摻鉺光纖放大器的兩端抽運，平均功率為1300mw。在平均功率為200 mW的情況下，采用優化的自相位調制將光譜拓寬至45.5 nm，通過一段反常色散的PMF產生一個自相關寬度為117 fs（高斯擬合為83 fs）的輸出脈沖。圖2（c）和（d）分別為壓縮光脈沖的展寬譜和干擾自相關跡。然后，放大的脈沖序列直接光纖耦合到一個1550px高度非線性鍺硅酸鹽光纖[41]。保持偏振的高度非線性光纖（HNLF）在 ...

需連接電腦。脈沖持續時間低至50ps (FWHM)，單模光纖耦合（FC/PC），150mW脈沖峰值，功率80MHz 時平均 CW 功率為 1.5mW，提供外部和內部數字同步觸發。SPAD單光子探測器：我們的USB 供電光纖耦合單光子 SPAD 探測器專為時間分辨熒光壽命成像和光譜測量而設計。尺寸小（100x60x30mm）且重量輕（235g），可通過USB 供電，光譜響應范圍從370nm 到 900nm，7 cps 暗計數，抖動小于200ps。熒光壽命成像FLIM軟件：我們的FLIM Studio軟件旨在簡化熒光壽命光譜和成像實驗的數據采集、重建和分析。該環境提供了用戶友好的界面和任何用戶都可 ...

功率的增加，脈沖持續時間縮短的趨勢符合孤子形成的預期逆比例規律（參見圖2(a)）。在zui高功率操作點，脈沖的持續時間為77 fs，通過二次諧波自相關測量得到（參見圖2(d)），在光譜上的半高全寬為16 nm（參見圖2(b)），中心波長分別為1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我們觀察到兩個梳的無雜波射頻（RF）頻譜，在一個重復頻率約為1.1796 GHz的頻點上（圖2(c)）。重復率差在這里被設置為Δfrep= 21.7 kHz。圖2：雙梳激光器輸出特性的表征，兩個梳同時運行：(a) 平均輸出功率和脈沖持續時間隨泵浦電流的變化。詳細的鎖模診斷結果顯示在(b)-(d ...

散狀態和輸入脈沖持續時間的不同，導致光譜展寬的現象和機制的集合可以顯著變化，某些過程可以主導或被其他過程抑制。超連續譜產生過程的主要非線性因素是:受激拉曼散射、自相位調制、四波混合、調制不穩定性、交叉相位調制、孤子動力學(孤子裂變和孤子自頻移)和色散波的產生。盡管超連續譜生成背后有復雜的基礎物理學，但中紅外超連續譜生成的實際實現相對簡單。圖1說明了這一點，并描述了商用氟纖維(InF3)超連續介質發生器的概念原理和系統架構。開發了如圖1所示的系統。圖1所示。基于InF3光纖系統的中紅外超連續介質源的基本方案和工作原理示例:所示發射光譜對應于商用超連續介質發生器(Thorlabs, SC4500， ...

光纖激光器（脈沖持續時間：60fs，重復頻率：100MHz）。到達TX的22.3mW的NIR泵被轉換為大約40μW連續當量的線性極化太赫茲輻射。在所有實驗過程中，THz-TDS掃描時間均固定在70ps。光學裝置是鋸齒形透射幾何類型(見圖1):光經過兩個OAPM后發散輸出，然后被另外兩個OAPM聚焦。一個樣品可以放置在光束的腰部。透射的輻射由第二對OAPM對（與第1對旋轉對稱）引導到探測器上。此外在平行光束部分插入兩個線柵偏振器，以確保高度的線極化。此外，它們還允許通過旋轉偏振器的方法來降低強度。為了簡化圖1的設置，我們刪除了所有的OAPM，直接照亮樣品，并用專門為RIGI相機設計的鏡頭拍攝圖像 ...

位(紅色)。脈沖持續時間為5.5±0.1 fs (FWHM)。欲知詳情，請瀏覽:M. Miranda, P. Rudawski, C. Guo, F. Silva, C. Arnold, T. Binhammer, H. Crespo, and A. L’Huillier, “Ultrashort laser pulse characterization from dispersion scans: a comparison with SPIDER,” in CLEO: 2013, OSA Technical Digest (online) (Optical Society of Americ ...

據中心頻率和脈沖持續時間(頻譜帶寬)有很大的不同，如圖2所示。一般來說，光源的變換限制脈沖持續時間越長(譜帶寬度越小)，色散掃描窗口就應該越大，以便捕捉到z佳壓縮點周圍二次諧波的演變。對于非常短的脈沖，即使少量的GDD應用也會導致顯著的壓縮/加寬，而對于達到ps寬度的長脈沖或具有大時間帶寬積的脈沖，所需的GDD窗口可以高達數十萬fs2。對于GDD窗口而言，究竟應該掃描多少色散才能獲得穩健的測量和反演，這不是一個簡單的問題，需要嚴格的數學研究，這超出了本文的范圍。在這里，我們的目標是根據我們在測量不同激光系統脈沖時的經驗給出實用值。圖2所示。作為目標脈沖頻率和中心頻率函數的SHG d-scan實 ...