飛秒脈沖的時(shí)域測(cè)量根據(jù)光速 c=3*10?8 m/s可知，1fs的脈沖空間持續(xù)長(zhǎng)度為0.3微米，這個(gè)距離可以通過(guò)精密的位移平臺(tái)掃描而分辨，因此可以將測(cè)量超短脈沖的時(shí)間寬度轉(zhuǎn)變?yōu)榭臻g長(zhǎng)度而測(cè)量。最常用的方法是自相關(guān)法，這就是把入射光分為兩束，讓其中一束光通過(guò)一個(gè)延遲線，然后再把這兩束光合并，通過(guò)一塊倍頻晶體，或雙光子吸收/發(fā)光介質(zhì)，獲得于光強(qiáng)平方成正比的信號(hào)，改變延遲可得到一系列這樣的信號(hào)，這個(gè)信號(hào)的強(qiáng)度對(duì)延遲的函數(shù)即為脈沖的自相關(guān)信號(hào)，自相關(guān)法分為強(qiáng)度自相關(guān)和條紋分辨的自相關(guān)。強(qiáng)度自相關(guān)法又分為有背景和無(wú)背景的自相關(guān)法。線性自相關(guān)自相關(guān)可用如圖所示的邁克爾遜干涉儀實(shí)現(xiàn)，入射被分束板分為強(qiáng)度相等 ...

長(zhǎng)度則適用于飛秒脈沖系統(tǒng)。極化：為了利用鈮酸鋰的最高非線性系數(shù)，輸入光應(yīng)該是e偏振的，即偏振態(tài)必須與晶體偶極矩匹配。通過(guò)使光的偏振軸與晶體的厚度方向平行可實(shí)現(xiàn)這一點(diǎn)。這可用于所有非線性相互作用。產(chǎn)生二次諧波需要z軸平行于偏振方向聚焦和光學(xué)布局：由于PPLN是一種非線性材料，當(dāng)晶體中光子的強(qiáng)度最大時(shí)，將獲得從輸入光子到產(chǎn)生光子的最高轉(zhuǎn)換效率。這通常是通過(guò)晶體的端面入射，將聚焦的光耦合到PPLN晶體的中心來(lái)完成的。對(duì)于一種特定的激光和晶體，存在一種最佳的光斑尺寸來(lái)實(shí)現(xiàn)最佳的轉(zhuǎn)換效率。如果光斑尺寸過(guò)小，束腰的強(qiáng)度就會(huì)較高，但銳利長(zhǎng)度比晶體短的多。相反，在晶體輸入端的光束尺寸過(guò)大，將導(dǎo)致在整個(gè)晶體長(zhǎng)度 ...

源是鈦藍(lán)寶石飛秒脈沖放大器。激光被分成三束。D1束產(chǎn)生太赫茲波。第二束通過(guò)電光采樣檢測(cè)太赫茲時(shí)域信號(hào)。第三束由投射在DMD上的圖案調(diào)制，示意如下。DMD微鏡陣列中兩個(gè)單鏡的空間調(diào)制方法模擬結(jié)果：在三種距離下，數(shù)值模擬1.0THz時(shí)測(cè)試的電場(chǎng)幅值分布實(shí)際測(cè)量：在z=6mm時(shí)可以得到較好的物像重建。結(jié)束：太赫茲全息圖重建，成像是建立在對(duì)光源動(dòng)態(tài)調(diào)制下的方案。獲取動(dòng)態(tài)調(diào)制全息圖數(shù)據(jù)的效率就是系統(tǒng)效率的重要組成部分。DMD作為光空間調(diào)制器，高速調(diào)制能極大節(jié)約時(shí)間，提高效率。您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢4006-888-532。 ...

級(jí)聯(lián)激光器的飛秒脈沖簡(jiǎn)介：通過(guò)補(bǔ)償發(fā)射波長(zhǎng)約8μm的量子級(jí)聯(lián)激光器的色散，可以產(chǎn)生峰值功率為4.5W的接近變換極限的630fs脈沖。它們的時(shí)間性質(zhì)由一種稱為異步上轉(zhuǎn)換采樣的新方法進(jìn)行評(píng)估。作者：Philipp T?schler，Mathieu Bertrand ... Jér?me Faist原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00894-99 論文標(biāo)題：3-dB帶寬為265GHz的超快鍺光電二極管簡(jiǎn)介：通過(guò)在互補(bǔ)的原位摻雜硅層之間夾入鍺鰭片，實(shí)現(xiàn)了具有3-dB帶寬為265GHz、高響應(yīng)度和低暗電流的波導(dǎo)耦合鍺光電二極管。作者：S. ...

S過(guò)程可能由飛秒脈沖激發(fā)，但這是以降低信號(hào)水平、限制可調(diào)諧性、損失光譜選擇性和增加CARS中的非共振背景為代價(jià)的。這主要有兩個(gè)原因。首先，典型的拉曼光譜特征寬度約為15 cm?1。在800nm附近，這相當(dāng)于約1 nm的帶寬。對(duì)于任何激光器系統(tǒng)，激光脈沖寬度和激光光譜帶寬之間的反比關(guān)系意味著，對(duì)于給定的光譜帶寬，可以達(dá)到的Z短脈沖有一個(gè)基本的限制。在1 nm帶寬的情況下，假設(shè)脈沖形狀為高斯，該脈沖寬度約為0.95 ps。將脈沖縮短到這個(gè)值以下將導(dǎo)致CARS中非共振背景/共振信號(hào)比的增加，從而降低對(duì)比度和降低圖像質(zhì)量。在SRS中，結(jié)果很簡(jiǎn)單，即使峰值功率(因此非線性光損傷)會(huì)增加，也不會(huì)產(chǎn)生額外的 ...

。它使用具有飛秒脈沖的激光束在光敏光學(xué)材料中產(chǎn)生雙光子吸收。只有發(fā)生雙光子吸收的微小體積內(nèi)才會(huì)變成固體，從而提供了一種創(chuàng)建高分辨率3D元素的方法。雖然這種3D直接激光打印已經(jīng)使用了一段時(shí)間，但在光纖尖端上制造如此小的光學(xué)器件時(shí)，很難獲得正確的比例和對(duì)齊。“在開(kāi)始制造過(guò)程之前，我們能夠通過(guò)執(zhí)行高精度的2D和 3D模擬實(shí)驗(yàn)來(lái)克服這一障礙，” Lightmant說(shuō)。“此外，我們必須仔細(xì)考慮如何將光學(xué)元件相互集成，然后將其與光纖芯對(duì)齊。”在基于模擬進(jìn)行周密規(guī)劃后，研究人員使用商用3D直接激光寫(xiě)入系統(tǒng)和高光學(xué)質(zhì)量光敏聚合物打印出直徑為60微米、單模端部高110微米的110微米高光學(xué)器件光纖。該設(shè)備包括一 ...

值，有必要對(duì)飛秒脈沖照明下的組織損傷進(jìn)行進(jìn)一步研究，以為MPE的安全性提供明確的指導(dǎo)方針。這些研究無(wú)疑將在下一代多光子內(nèi)窺鏡的設(shè)計(jì)和制造中發(fā)揮重要作用。了解更多詳情，請(qǐng)?jiān)L問(wèn)上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)：http://www.champaign.com.cn/details-1329.html http://www.champaign.com.cn/details-505.html更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國(guó)防、量子光學(xué) ...

儀器直接測(cè)量飛秒脈沖時(shí)域特征，而需要新的技術(shù)以確定其時(shí)間頻率特征。飛秒激光脈沖的特征主要是強(qiáng)度和相位歲時(shí)間的變化規(guī)律，對(duì)于一些應(yīng)用，我們還需要張偉飛秒脈沖的相位信息。目前國(guó)際公認(rèn)的用于的用于飛秒、皮秒脈沖測(cè)量分析儀器，主要有自相關(guān)儀、FROG和SPIDER。自相關(guān)儀只能給出脈寬，不能得到脈沖的相位，脈沖形狀和光譜等信息，因而目前飛秒脈沖測(cè)量分析的主流方法是FROG和SPIDER。飛秒脈沖在光學(xué)系統(tǒng)中傳輸時(shí)，光學(xué)器件的色散、像差、面型誤差、裝調(diào)誤差等，將對(duì)脈沖產(chǎn)生嚴(yán)重影響，導(dǎo)致脈沖展寬甚至形變以及光束質(zhì)量下降等現(xiàn)象，致使整個(gè)光學(xué)系統(tǒng)的性能不佳。因此，我們需要通過(guò)脈沖整形技術(shù)改善脈沖質(zhì)量。通常，光 ...

子/多光子、飛秒脈沖整形、超短脈沖激光載波包絡(luò)相位控制、超快激光噪聲抑制、超快激光脈沖放大、飛秒光頻梳、超快光譜學(xué)、超快微納加工等方向都是目前研究熱點(diǎn)。昊量光電為超快激光領(lǐng)域提供各種關(guān)鍵部件及測(cè)量設(shè)備，脈沖展寬及壓縮用啁啾光柵、PPLN晶體、大尺寸LBO、脈沖整形用空間光調(diào)制器、飛秒傳輸用空心光子晶體光纖、再生放大系統(tǒng)、皮秒/飛秒種子源、超快激光放大器、色散補(bǔ)償器、自相關(guān)儀、FROG超短脈沖分析儀、載波相位穩(wěn)定裝置、高功率變形鏡等 ...