展示全部
，ω為光束的光斑半徑，其中分析式1可以知道，當Z 趨于0的時候，R(Z)趨于無窮，即此時波陣面為平面；當0≤|Z|≤ZR的時候，R(Z)逐漸減小，并且R(Z)>Z，即波陣面的曲率中心不在原點并且會隨Z變化而變化，如下圖所示。當Z= ±ZR時，ZR取到極小值±2ZR；而當Z ?±ZR時，R(Z)重新增大，當Z趨于無窮的時候，變成平面波。分析式2可以知道，高斯光束電矢量的振幅隨高斯函數變化，在光束中心（r = 0）的地方振幅最大，如上圖所示，所以高斯光束的光斑沒有清晰的輪廓。式3中的光斑半徑是振幅為A0/e，它又是Z的函數，如上圖所示，當Z = 0 的時候，ω(0)= ω0為最小，它是高斯光 ...
，ω為光束的光斑半徑，其中將式11平方除以式9可得光斑大小與R和Z的關系：若出射光束的Z2 ? ZR2（遠場），即R2= Z2 ≈ -f'，則由式13可知，為了將高斯光束良好地聚焦，通常采用短焦距透鏡，而且入射的高斯光束束腰遠離透鏡。聚焦后的光斑的大小可以由式13算出，為上式中可見，焦斑尺寸相當于衍射斑直徑，系統孔徑角越大，焦斑尺寸越小，功率密度越高。另一方面，當入射束腰位于透鏡物方焦面時，即x1=0，由式6得x2=0,Z2= -f^'，如上右圖所示。出射光束束腰也位于后焦面上。由式5得于是為極大值。可見，入射光束的束腰距離透鏡焦點越近，出射光束的光斑直徑越大。與前面比較可以知 ...
y方向的有效光斑半徑。ζ和η分別代表遠場平面上x，y方向的坐標。在極限情況下，真空中激光在遠場的模式分布為近場分布的傅里葉變換，由此同樣可以通過下列式子來定義遠場分布的有效光斑半徑和。隨著激光合束器的發展，目前的光纖激光輸出功率可以達到百千瓦量級，但是此時的M2卻高達50，光束質量堪憂，在經過較長距離的傳輸之后能量密度受大氣的影響明顯降低，因此提高光纖合束器輸出激光的光束質量非常重要。本文將基于輸入激光光束質量進行仿真分析，探究提高光纖合束器光束質量的方法。了解更多激光光束質量分析儀詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.champaign.com.cn/three-level ...
或 投遞簡歷至: hr@auniontech.com
