至 50mm焦距鏡頭 = 1.1 mm相當于在晶體長度中心計算出的光斑尺寸 45μm（1/e2 半徑）晶體的最大輸入強度 500kW/cm2圖 2：11W 倍頻激光系統的實驗裝置斯坦福大學的 Kasevich 小組已經展示了 43W 的準連續 780nm激光 [2]。 Chiow 等人描述了使用兩個 MgO:PPLN 晶體的級聯單通道倍頻系統。該系統由兩個組合的 1560nm 30W 光纖放大器泵浦，通過調整這兩個源之間的相對相位，可以控制 780nm 輸出的時間分布。組合泵浦功率為 65W，在 780nm 處實現了 43W 的峰值功率，對應的效率為 66%。使用一片晶體可實現 52% 的效率 ...

徑由其直徑和焦距決定。但是請注意，鏡頭可能不是為匯聚光而設計的，而是例如設計用于對遠距離目標成像。在這種情況下，應當考慮來自該物體距離的光線，而得到的數值孔徑將相減小 - 有時甚至小許多。這表明數值孔徑會取決于設計者根據預期用途確定的某些物面的位置。一些透鏡用于將準直激光束聚焦到小點。這種透鏡的數值孔徑取決于它的孔徑和焦距，就像上面討論的準直透鏡一樣。透鏡處的光束半徑 wlens 必須足夠小以避免遮斷或非常大的球面像差。通常，它大約是鏡頭孔徑半徑的一半（或者可能稍大），在這種情況下（wlens?=?D?/?4?=?NA?·?f?/?2，光束發散角僅為 NA 的一半) 焦點處可實現的光束半徑為其 ...

為簡化。對于焦距為f'的薄透鏡，薄透鏡的成像公式為高斯光束的復曲率半徑表達式為如下圖所示，由物點0發出的球面波到達透鏡左方的曲率半徑為R1，通過透鏡L的變換，在它右方出射的是曲率半徑為R2的會聚球面波。并規定發散球面波的曲率半徑為正，會聚球面波的曲率半徑為負。下圖中設束腰半徑為ω01的高斯光束的束腰與透鏡的距離為Z1，通過透鏡后像方高斯光束的束腰半徑為ω02，與透鏡距離為Z2，并令R1和R2分別為入射于透鏡的波陣面半徑和自透鏡出射的波陣面半徑，那么R1和R2應滿足式1，必須注意的是，對于高斯光束，在一般情況下，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2，只有在遠場區域，才有R=Z的關系。由式1、式 ...

相干白光通過焦距為1m的幾何相位透鏡到達空間光調制器。一個10.1英寸的UHD商用LCD在這里用作空間光調制器使用Xilinx Kintex UltraScale (XCKU115- FLVA1517-2-E)作為全息視頻處理器。使用DisplayPort 1.2和 Xilinx DisplayPort intellectual property(IP)。使用兩個DDR4存儲器模組和Xilinx memory interface generator IP。DDR4 memory interface使用300MHz時鐘，所有其它數據處理單元使用150MHz時鐘。全息視頻處理器在FPGA芯片上使用 ...

Δ）與物鏡的焦距(f)和相對于光學后背孔徑的光軸夾角的入射角（θ）成正比。激光掃描系統的關鍵在于設計一個系統，該系統可以在沒有漸暈的情況下，改變物鏡后背孔徑的空間準直照明光束的入射角。可以通過多種方式掃描激光光束的角度，包括聲光偏轉器 (AOD)、諧振和非諧振電流掃描鏡、多邊形掃描鏡和微機電掃描鏡 (MEMS) 。主要的方法是使用一對電流掃描鏡，每個橫向維度使用一個，在橫向平面中偏轉入射光束。圖18所示為針對一個橫向維度的示例，其中光軸用虛線表示。在物鏡的后背孔徑，我們要求光束準直入射，這樣它就不會離開孔徑（漸暈），角度隨著掃描儀的旋轉而變化。掃描光學系統的目的就是將掃描鏡的光束偏轉角映射到物 ...

，光纖被2個焦距為40mm的單透鏡（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶體里，從而確定了泵浦和激光的模式體積。鏡片的安裝和光纖耦合可以用商業光機元件獲得更好的像差控制和耦合效果，也可以通過自己小心設計可以滿足使用要求的結構來降低成本。3.2c腔內元件泵浦激光從一個二向色鏡M2（980nm透射率98%，激光波長1040nm反射率99.9%）進入振蕩器的激光諧振腔。反射鏡M1和M3為高反射率（≥99.98%，Layertec GmbH, Mellingen, Germany）曲面反射鏡，曲率半徑500mm。色散補償由激光在一對Gires-Tournois干涉儀(GTI)反射鏡（Layertec） ...

但二種色光的焦距并不一定就此相等，使這二種色光可能具有不同的放大率，使同一物體的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光學系統的倍率色差,用二種色光的主光線與高斯像面的交點高度之差來度量，以符號 δy'ch衣示,若對F光和C光考慮色差，有倍率色差的存在，使物體像的邊緣呈現顏色，影響像的清晰度。所以,具有一定大小視場光學系統,必須校正倍率色差。為計算倍率色差值,需要對要校正色差的二種色光計算主光線的光路,然后求出它們與高斯像面的交點高度 y'F和y'C,再按上述公式求得。物鏡的倍率色差很小或幾近為零。這是因為物鏡的位置色差已經校正，倍率色差也 隨之校正之故。另外,倍率色差顯 ...

初級像差的參考系統眾所周知，在光學系統中，對一個平面的物體進行校正時，在另一個平面上的校正條件不能滿足一定的量。這種不一致的一個熟悉的例子是：赫歇爾和阿貝的兩個眾所周知的正弦條件。如果一束光線在折射率為p的介質中從軸上的一點出發，與軸成4角，并在折射率為p'的像空間中與軸成$'角，如果通過這個軸向物鏡點的所有光線都沒有像差，其中橫向倍率為G，那么相鄰的軸向點將沒有像差，當且僅當另一方面，阿貝正弦條件指出，在類似的情況下，橫向物體平面的鄰近點只有在符合下面條件的情況下才能成像而不產生像差總的來說，這些條件是相互矛盾的，它們表明，不管像差的順序如何，擺脫初級像差的條件是物體位置的必 ...

點的距離稱為焦距，焦距有正負之分，規定的光傳播方向為正方向。主點指向焦點的方向為光傳播方向時，焦距為正。物方焦距和像方焦距分別用f和f'表示。存在下面關系：當光學系統處于同一介質中時，即n=n’時，物方焦距和像方焦距絕對值相等，符號相反：節點、節平面角放大率（一對共軛光線和光軸夾角正切之比）為+1的一對共軛平面稱為節平面。它們與光軸的交點稱為節點，物方節點和像方節點分別用J和J'表示。由定義可知，經過節點的任何一對共軛光線互相平行。光學系統在同一介質中時，系統的節平面和主平面重合。若光學系統物方折射率和像方折射率不同時，節平面與主平面不再重合。位置關系由下式決定：關于昊量光電： ...

主截面的有效焦距將決定變形比，即兩個放大倍率的比值，每個放大倍率對應一個主截面。變形成像系統的一個常見例子是由交叉柱面透鏡制成的系統，它可以將正方形的物體場映射到矩形的像場。配置示例如下圖所示。變形系統不同于一階的光學RSOS。如果光線從一個變形系統的一個對稱平面(主要部分)開始，即x-z平面或y-z平面，它將始終停留在這個平面上，因為它被跟蹤通過系統。對于任何不在其中一個對稱平面的射線，它將是一個歪斜的射線，它將不包含在任何單個平面中，因為它是通過系統跟蹤的。由于變形系統中元素的雙曲率性質，我們在每個中間空間中都沒有唯①的物點和像點。相反，我們有一組與x-z對稱平面相關的中間物和像點，以及另 ...