面形變來改變光程差，空間光調制器具有更高的調制精度。液晶空間光調制器在自適應光學領域的典型應用1、大氣湍流模擬器鑒于液晶空間光調制器的亞毫秒液晶響應速度、高像素密度、高相位調制精度、相位編程實時控制等特點，因此可以很好的模擬大氣湍流隨機性，變化速度快等特點。液晶空間光調制器特別適合高精度可控湍流模擬，為大氣湍流的研究提供了非常有力的支撐。目前實現大氣湍流模擬的方法主要有：Zernike多項式法、功率譜反演法等。下圖為運用Meadowlark Optics公司的256*256型液晶空間光調制器做的大氣湍流模擬結果。 2、 波前矯正器液晶波前矯正器作為一種高單元密度的新型波前矯正器件，通過相息圖的 ...

偏移，并被長光程放大。估算舉例：想象一束激光束光程100m，激光束全天的角偏移量為50urad。在光程的末端，一個看起來很小的角度抖動就能引起5mm的位置誤差。這顯然超出了任何光學裝置的容忍值。由于PSD芯片的分辨率極高（大概芯片邊長的1/100000），Auligna系統可以輕松將漂移降低到1um以下。若要聚焦到角探測器上，需要使用一個長焦距透鏡（>1m），因為較大的角度波動會導致光束無法通過導光管，因此對長光程應用來說，就需要更高的角度分辨率。您可以通過昊量光電官網（www.champaign.com.cn）了解更多的產品信息，或直接來電咨詢021-34241962。 ...

光束所通過的光程要比逆時針方向轉動的激光束所經過的光程長。由于諧振腔光程長度不同，兩束光的頻率將發生變化，在理想情況下，這一頻率差（拍頻）和環形激光器的轉動角速度成正比，這就是Sagnac干涉儀原理。式中，A是光路所包圍的面積，L是環形光路的長度。對于一個確定的環形激光器，A，L和λ都是常數，所以Δf和Ω為線性關系。可見，激光陀螺的特點是：可靠性高，壽命長，無旋轉部件，結構簡單；動態范圍寬，啟動時間小，功耗小，重量輕等。但是當Ω較小時，激光陀螺會出現“閉鎖”，在閉鎖區內，Δf對Ω的變化沒有反應。出現閉鎖的原因是，當Ω較小時，由于正反方向的兩束光微弱的背向散射所引起的耦合，可使他們的鎖定在同頻率 ...

果像差引起的光程差，即波像差為W，那么對于一個像差很小的光學系統來說中心點亮度S.D.與波像差W之間有相對簡單的關系，即S.D.=1- k^2 ˉ(W^2 )利用這種關系和上述S.D. >= 0.8的判據，就可以決定像差的最佳校正方案和像差的公差。Strehl提出的中心點亮度S.D.>= 0.8的判據是評價小像差系統成像質量的一個比較嚴格而又可靠的方法，但是缺點是計算起來相當復雜，不便于實際應用。瑞利判斷瑞利判斷：實際波面與參考球面之間的最大偏離量，即波像差不超過1/4波長時，此時實際波面可認為是無缺陷的。該判斷提出兩個標準，即：有特征意義的是波像差的最大值；波像差最大值的容許量不 ...

計可以在Z短光程的基礎上實現高分辨率，高視場亮度的效果。4.工作距離物鏡的工作距離是指顯微鏡準確聚焦至樣品表面后，待測樣品表面與物鏡的Z前端表面之間的距離。物鏡的放大率越高，工作距離越短。使用時，待測樣品應位于物鏡的一到二倍焦距之間。因此，它和焦距是兩個不同的參數，顯微鏡調焦的步驟實際是在調節物鏡的工作距離。在物鏡數值孔徑一定的情況下，工作距離短，孔徑角則大。數值孔徑大的高倍物鏡，其工作距離小。5.分辨率分辨率是指能清晰的分辨待測樣品表面兩點間的Z小距離，通常用d表示。分辨率決定了顯微鏡分辨樣品上細節的程度。顯微鏡的物鏡是使物體放大成實像，目鏡的可以讓物鏡的實像再次放大，所以目鏡只會放大物鏡能 ...

反射和折射，光程差相同的同頻光會發生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結構上來看，法珀干涉儀的結構如下圖所示：上圖的結構解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結構更加復雜，受影響的因素更多。二、光纖法珀傳感器的分類光纖法珀傳感器自被發明以來，體積逐漸減小、應用領域逐漸擴大。根據一些細微的差異，可將光纖法珀傳感器分為以 ...

L/c，即在光程差為n*2L（n為整數）的兩個光束之間獲得完全相干性。如果您只有一個頻率，則相干長度是無限的（即忽略此模式的頻譜寬度，否則會限制相干長度）。如果您有兩種模式，相干性會和諧變化（如正弦曲線）。激光器中的模式越多，具有良好相干性的區域就越短，但周期仍然相同。您可以通過設置邁克爾遜干涉儀來嘗試這一點，并從相等的臂長開始，此時相干性很好。然后增加一只手臂的長度，直到條紋完全不可見。這應該發生在略小于2L的光程差（光程差是臂長差的兩倍）。如果激光只有兩種模式，則條紋的零可見度應該恰好發生在2L處。現在繼續增加光程差，直到達到4L（臂長差為2L）。由于光束之間恢復相干性，您應該再次清楚地看 ...

想波面之間的光程差,用W表示。規定實際波面在理想波面之后時的波像差為負,反之為正。令理想波面的曲率半徑為與之間的夾角為顯然以A'為中心,過點作一圓弧顯然和之間是等光程的。則附近一點處的波像差相對于點處的波像差的改變量dW，可以相對于參考球面來確定，則有由上面兩個公式可得當光學系統的孔徑不大時,則有這就是波像差與球差之間的關系。可見，如以為縱坐標來畫出球差曲線，曲線所圍面積的一半即為波像差。這樣,就很容易從球差曲線以圖形積分方法求得軸上點不同孔徑時的波像差。對于物在無窮遠的系統,最好將u’表示為h/f’,相應的波像差公式為或者以相對高度h/hm來表示如果光學系統僅有初級球差,那么，以為縱 ...

直接計算光線光程求得的。不過波面上沿子午截線的波像差還是容易在光學設計時從所算得的幾何像差來判定。上圖所示為軸外點任一子午光線，與出瞳面的交點Q的坐標為,與高斯像面的交點 高度為y’。距離 QB可認為等于參考球面的半徑R,則有將其微分的結果代入我們之前的到的式子，由于不涉及x'坐標,積分得所以，只要計算出對應于各U’的光線與高斯像面的交點高度y’，畫出曲線，并使它通過點,就得到曲線，如下圖 所示。這一曲線對 sinU’軸所圍的面積，即為波面上沿子午截線的波像差。上圖中曲線與sinU'軸所圍的面積，是以高斯像面上理想像點為參考點時的波像差，顯然是比較大的。這也說明，當軸外點所成像 ...

波面之間是等光程的，只是因為光學系的像差，使出射的等光程面變形而偏離了球面形狀而已。因此，光程差實際上反映在入射波面與參考球面之間，這樣，只要計算從物點發出的在半個入瞳面上按序分布的若千光線與參考球面交點之間的光程 就能求知各光線間的光程差了。鑒于參考球面與實際波面在出瞳中心相切或相交,該點(相當于主光線)的波像差為零，因此各條光線的光程與主光線的光程之差即為各光線的波像差。對給定光學系統，光線由物面坐標y和瞳面坐標所確定。不同的光線波像差不同,故波像差一定是這些坐標的函數。因坐標為的光線與坐標為的光線具有完全相同的光路,故必有據此，波像差表達式中，只可能包含偶次元：再由于光束對子午平面對稱, ...