曼光譜中提高光譜分辨率的方法拉曼波段由散射強度構成，散射強度是由可極化分子鍵(地面真相)的拉曼散射引起的波長位移的函數，這些散射強度被疊加以產生以矢量s表示的固有拉曼光譜。因此，用矢量m表示的測量光譜被測量儀器點擴展函數(IPSF)模糊化，該函數增加了拉曼波段的重疊和峰值參數失真。給定額外的測量噪聲，用向量n表示，這些關系可以表示為：其中*表示卷積算子，ipsf是向量形式的ipsf。對于掃描光譜，當主要受光學元件影響時，ipsf趨于高斯分布;當主要受狹縫效應影響時，ipsf趨于三角形分布。由于這些影響，對于不同類型分子的復雜混合物，將拉曼波段分配到正確的原始分子類型并確定正確的波段參數值可能很 ...

了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈沖持續時間也可以取決于實驗條件，因為已經表明，在某些情況下，響應是一個與時間相關的函數，因此信號可以對調制光束強度具有非線性依賴關系。3.近紅外波長，從700到1200nm，較大限度地減少光損傷，這通常是由于多光子吸收，增加了組織穿透。4.高脈沖重復率，10 - 100MHz量級，較大限度地提高采集速度，同時較小化像素停留時間。5.光功率大于每支100mw，用于補償傳輸路程中的損耗，同時達到生物樣品允許的較大平均功率水平，即700nm時10 - 20mw, 1000nm時可達100mw。上述特征的組合使得CRS顯微鏡在技術上比其他非線性顯微鏡技術要求更高 ...

探測靈敏度和光譜分辨率都與波長有關。雖然看似短波長比長波長更適合用于拉曼光譜應用，但不能忽略短波長的劣勢，那就是熒光效應。物體受到光照射可能會吸收光子能量，從而放射出能級小于入射光波長的光，UV-VIS波段這種情況較為明顯。因此，對于許多材料而言，受到UV-VIS范圍內的照射，容易產生熒光，而大量的熒光背景，則可能掩蓋住本來希望采集的拉曼信號。如果來到深紫外光范圍內，則能夠有效避免熒光影響，因為更短的UV光激發出的熒光通常在300nm以上，可以與拉曼信號進行有效的分辨。但是紫外光的劣勢也很明顯，那就是能量較高，容易損壞材料，而其價格和制造難度也相對較高。綜上，對于拉曼應用的激光器選擇，需要綜合 ...

夠提供有效的光譜分辨率，從而獲得波導的色散指數。除此之外，橢偏成像技術可以用于對導電聚合物膜層的研究，通過橢偏成像可以獲得聚合物層的空間分布信息和不同厚度層的顯著形態差異。 此外，橢偏成像還應用在原位測試方面。例如對界面氧化層變化的分析可以顯示氧化層厚度變化，精確到納米級 。對于水媒質中油滴到達石英固體表面上時形貌的變化，橢偏成像能夠準確地測定在液滴和界面之間發生薄膜排水時液滴輪廓的變化。該技術對厚膜和薄膜的測量都很敏感，無需掃描表面，可實時生成薄膜輪廓。到目前為止，橢偏成像技術在納米材料檢測方面已經取得長足的進步， 橢偏光譜成像已經可以對復雜二維分布的納米層結構薄膜樣品進行快速光譜成像定量測 ...

允許快速獲取光譜分辨率高的圖像。由于相機捕捉到視場內的整個圖像，因此可以實時收集信息并跟蹤細胞和發光的納米尺度組分的動態。Photon etc.的PHySpec?軟件允許進行主成分分析（PCA），以便在樣品中識別和定位納米顆粒。Photon etc.公司的高光譜濾光片其高通量的特性，可快速獲取光譜分辨率高的圖像。由于相機捕捉的是視場中的整個圖像，因此可以實時收集信息并跟蹤細胞和發光納米級組件的動態。Photon etc.公司的軟件PHySpec?可進行主成分分析(PCA)，以識別和定位樣品中的納米顆粒。圖3（a）呈現了使用60x物鏡拍攝的，標記有60nm AuNPs的MDA-MB-23人類乳腺 ...

，他們使用了光譜分辨率為2nm的高光譜成像儀（IMA），空間分辨率接近衍射極限（~μm）。EL采用源表，Vapp=0.95V。532nm激光用于PL（激發光照強度為0.58mw）。在顯微鏡物鏡下的整個視場被激發，同時收集來自百萬個點的PL信號。圖2（a）和（b）顯示了CIGS微電池的PL和EL圖像。通過結合其光譜分辨的PL和EL圖以及光度絕對校準方法，研究人員可以使用廣義普朗克定律來提取與電池zui大電壓直接相關的準費米能級分裂（Δμeff）（見圖1（c）和（d））。借助太陽能電池和LED之間的互易關系，可以從EL圖像中推導出外部量子效率（EQE）。在樣品的整個表面上獲得微米級的基本特性有助于 ...

0 eV時，光譜分辨率約為1.3 eV。XM-1的光子能量范圍在500 ~ 1300 eV之間，因此覆蓋了波長為2.4 nm的水窗, 3d過渡金屬的L邊多，稀土體系的M邊多。在光子透射樣品后，第二個菲涅耳帶板，微帶板(MZP)，將一個全場圖像投射到一個x射線敏感的二維電荷耦合器件(CCD)探測器上。它是一個背面照明的薄CCD。目前的CCD芯片像素為2,048×2,048，像素尺寸為13.5 × 13.5μm2。放大倍率的典型值在1500到2000之間，每個圖像的視場約為10 μ m。根據可用光子的通量，對于具有強對比度的樣品，每張圖像的照明時間約為1-2秒。圖2.在Fe L3邊緣軌道平面上下圓 ...

也需要足夠的光譜分辨率來解析光譜特征。快速的光學延遲掃描在滿足這兩個要求方面發揮著至關重要的作用。通過快速光學延遲線，太赫茲系統可以部署在快速點掃描應用和需要在短時間內檢查大表面區域的工廠中。在這些場景中，機械的光學延遲通常難以實現高吞吐量的性能要求。采用單腔雙梳的太赫茲系統應用單腔雙梳激光器為實現快速、精確的光學延遲掃描提供了引人注目的解決方案，消除了機械延遲級的限制。其共同噪聲抑制確保了時間軸上卓越的亞飛秒精度。這種對脈沖延遲的精確控制可以實現高分辨率光譜和材料特性的準確測定。單腔雙梳的GHz重復率可實現納秒級的光學延遲掃描，這非常適合具有長延遲掃描需求的應用，但它又避免了在沒有信號的區域 ...

面臨著挑戰。光譜分辨率受到干涉儀臂長差異的限制，這可能需要直接的光學延遲路徑調整。此外，傅里葉變換光譜中使用的機械掃描機制通常會在速度、靈敏度和可靠性方面帶來限制。這些限制推動了對替代方法的探索，克服這些挑戰就可以在氣體光譜應用中獲得更好的性能。雙梳光譜雙梳光譜是一種尖端技術，其利用頻率梳的獨特特性來實現具有高刷新速率的高分辨率氣體光譜。與傳統的光譜方法不同，雙梳光譜不依賴機械掃描或移動部件。相反，它利用兩個精確控制的頻率梳來生成穩定且相干的時間干涉圖案，并通過簡單的傅立葉變換從中提取光譜信息。此外，雙梳光譜提供高速的刷新率，允許實時、連續地監測氣體樣品。使用簡單的光電二極管，便可以快速捕獲整 ...

為1 μm，光譜分辨率優于2.5 nm。QFLS Δμ是指電子處的準費米能級和空穴接觸在照明下的分裂。通常，測量有效QFLS（Δμeff），因為照明的樣品區域不是無限小的，并且延伸到具有多個晶界的較大區域。這些內部接口會導致內部損耗降低理想的QFLS。太陽能電池在熱平衡和室溫下的PL發射ΦPL可以通過廣義普朗克定律使用黑體的玻爾茲曼近似來描述。由于太陽能電池不是理想的黑體，因此必須考慮樣品吸收率，即吸收的光子與入射光子數的比率或吸收概率。光子發射的有效角度通常小于整個半球。只有在低于臨界角的角度下發射的光子才能離開鈣鈦礦樣品表面，而在較高的角度下會發生全內反射。在進行局部QFLS的計算之前，必 ...