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發(fā)光結(jié)構(gòu)中的非相干光，但它常用來與光腔結(jié)合形成激光器：法布里-珀羅Fabry–Perot lasers這是簡單的量子級聯(lián)激光器。首先用量子級聯(lián)材料制備光波導以形成增益介質(zhì)。然后，晶體半導體器件的兩端裂開，在波導的兩端形成兩個平行的鏡子，從而形成Fabry-Pérot諧振器。從半導體到空氣界面的解理面上的剩余反射率足以創(chuàng)建一個諧振器。Fabry-Pérot量子級聯(lián)激光器能夠產(chǎn)生高功率，但在更高的工作電流下通常是多模態(tài)。波長主要可以通過改變QC裝置的溫度來改變。分布式反饋Distributed feedback lasers分布式反饋(DFB)量子級聯(lián)激光器類似于Fabry-Pérot激光器，除了 ...
的方向是使用非相干光進行光學推理，以在環(huán)境照明條件下快速處理場景信息。這種方法為自動駕駛汽車、機器人和計算機視覺提供了許多令人興奮的機會。(2)基于自由空間、透鏡和復雜介質(zhì)的計算。光子電路的替代方案是直接在通過自由空間或某種介質(zhì)傳播的光場之上構(gòu)建計算能力(見圖1)。在數(shù)學上，自由空間中的波傳播由基爾霍夫衍射積分描述，這相當于場與固定核的卷積。此操作代表了卷積神經(jīng)網(wǎng)絡(luò) (CNN，大多數(shù)視覺計算應用程序的第1選擇神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)架構(gòu)) 的基本構(gòu)建塊之一。然而，為了使波傳播成為光學計算的有用工具，我們需要可編程性。例如，卷積核能夠被設(shè)計。這可以通過傅立葉光學實現(xiàn)，光路中特定的透鏡排布可以將物理上正向或逆傅立 ...
幾乎都是單色非相干光。發(fā)射光子的能量和發(fā)光二極管輻射光的波長取決于半導體材料形成p-n結(jié)的帶隙能。發(fā)射光子的能量近似由下列表達式?jīng)Q定：式中，h為普朗克常量；v為輻射光頻率；Eg為帶隙能，即半導體器件導帶和價帶的能量差。電子和空穴的平均動能由波爾茲曼分布決定，即熱能KT。當KT<Eg時，輻射光子能量幾乎和Eg相等，輻射光的波長為：式中，c為光在真空中的速度。發(fā)光二極管的發(fā)光強度由Eg和KT的值決定。事實上，光強度是光子能量E的函數(shù)，由下式表示：發(fā)光二極管理論輻射光譜的zui大強度發(fā)生在以下能量處：(2)發(fā)光二極管的應用LED的應用大致可以以發(fā)射光譜范圍來劃分。發(fā)光波長在紅外范圍(λ> ...
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