了用于探測的信號光，還增加了用來與信號光進行相干探測的參考光（本振光）。信號光與參考光經過耦合器耦合到光電探測器中，光電探測器將信號光與參考光混合時產生的拍頻信號轉換為電信號后，經過濾波器和運放，即可得到信號光與參考光的差頻信號。信號光和參考光的頻率及振幅不同，混合后的光波場到達探測器后產生了光電流，而這光電流中由于混合光場的存在，混合光場的信號光與參考光存在相位差，相位差致使光電流產生交流分量，將交流分量濾波后輸出，正比于信號光振幅。而這部分信號光，就是探測光在光纖中傳播時產生的背向瑞利散射，參考光可取自激光光源。常使用聲光調制器（AOM）的衍射效應對信號光進行移頻，移頻造成的頻率差，是交流 ...

即產生非線性信號光子的能力)。然而，評估色散補償系統對于信號光子產生的凈影響是非常重要的。為了優化顯微鏡的激發效率，保持衍射極限焦斑，即該焦斑在時間上是傅里葉限制（脈寬的下限）的。正如球差會在空間上擴大聚焦體積并降低激發效率一樣，擴束鏡、掃描光學系統和顯微鏡物鏡中的色散會延長脈沖持續時間，并降低脈沖質量。有多種策略可用于對這些光學器件的色散進行預補償，以確保傅里葉變換極限或接近傅里葉限制的聚焦脈沖。值得注意的是，應考慮補償方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實現的增益。例如，如果我們假設一個簡單的方波脈沖形狀，平均檢測到的二階信號可以估計為： N:脈沖重復頻率 E:脈沖能量 ：脈沖持續時 ...

所以激發光與信號光的空間夾角需要足夠小，光程足夠長。如果激發光斑較大，可能還需要更換大通光口徑和大數值孔徑的物鏡。上圖中起偏器和半波片置于反射鏡之后，因此到達樣品表面的激發光偏振態會很純正。圖3第三種利用低通濾光片替代了上述兩種方案中二向色鏡和反射鏡的功能。傾斜濾光片式測量光路的光路原理圖如圖3所示。激發光由反射鏡斜入射到以較小角度（0°-2°）傾斜放置的低通濾光片上，長波段的激發光被反射到顯微系統物鏡中聚焦到待測樣品表面，短波段二次諧波依然通過該物鏡收集并同軸透過低通濾波片入射到光譜儀中。由于系統空間的原因，其起偏器和半波片放置在反射鏡前，檢偏器仍放置在光譜儀前。與利用二向色鏡不同，二向色鏡 ...

件的瑞利散射信號光，會在光電探測器上發生混頻。光傳輸過程中的衰減會累計，累計得的兩路光是總瑞利散射強度的重要參量，對光纖中某一具體位置，可以通過頻譜上各頻率點反推出光纖中的各個位置。由于比重與光纖沿線的衰減成正比，可以從各個頻率點的功率得到光纖沿線各個位置處的衰減情況。OFDR的空間分辨率和頻譜的分辨率有關，從時域到頻域的變換，頻率分辨率由信號的持續時間決定，最終，OFDR的空間分辨率由光源所能實現的最大頻率掃描范圍所決定。激光器發出中心波長為C波段1550nm的激光，通過壓電陶瓷、電流控制、溫度控制等方式可以實現對激光器的頻率掃描。像上面圖所展示的一樣，最終的探測光是參考光和瑞利散射光的混頻 ...

發光束和拉曼信號光束都集中在同一個點上。樣品通常放置在這個焦點上，在激光焦點處有一個小的高功率密度的采樣區域。通過這種方式，激發功率密度和拉曼信號輻射在采樣體積較大化，并且只有來自這個緊密聚焦的體積的信號被收集。這種共聚焦設計具有較大的吞吐量的優勢，可以用于測量透明容器內的樣品，就像共聚焦顯微鏡做光學切片一樣。當容器強烈地漫射光時，共聚焦方法失去了它的效力，因為光不能再聚焦到容器內的材料上。擴散散射容器內材料的拉曼信號較弱，通常伴隨容器本身的強特征。STRaman?技術擴展了拉曼光譜的能力，以測量漫射散射包裝材料下的樣品-允許在不透明包裝和透明層中的樣品透視(ST)識別，這可以用傳統的拉曼完成 ...

的優勢在于其信號光和閑散光可以在很大范圍內變化，二者之間的關系由相位匹配條件決定。因此可以得到普通激光器很難或者不能產生的波長（例如，中紅外，遠紅外或者太赫茲光譜區域），并且也可以實現很大范圍的波長調諧（通常通過改變相位匹配條件）。因此OPO特別適用于激光光譜學。光參量振蕩器一個限制條件是它需要具有很高光強和空間相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一個激光器來泵浦OPO，由于不能直接采用激光二極管，該系統變得相對較復雜，包好一個激光二極管，一個二極管泵浦的固態激光器和實際的OPO.圖2.環形諧振腔的光參量振蕩器大多數OPO都是單共振的，即諧振腔的共振波長為信號光波長或者閑散光波長，而不是對兩者都 ...