頻率為v0的單色光照射到樣品上后，分子可以使入射光發生散射。大部分光只是改變方向不改變頻率發生散射，這種散射稱為瑞利散射；還有一部分光不僅改變了傳播方向，而且散射光的頻率也改變了，不同于激發光的頻率，稱為拉曼散射。拉曼散射中頻率減少的稱為斯托克斯散射，頻率增加的散射稱為反斯托克斯散射，斯托克斯散射通常要比反斯托克斯散射強得多，所以拉曼光譜儀通常測定的是斯托克斯散射，也統稱為拉曼散射。拉曼光譜儀具體原理結合光譜儀各部件加以說明。二、光譜儀各部件1、狹縫狹縫是一條寬度可調，狹窄細長的縫孔.狹縫寬度影響光譜分辨率，狹縫越窄，分辨率越高.狹縫經由入射光照射，是光譜儀成像的物點.另外狹縫可以限制某些方向 ...

生每個波長的單色光同等效果的顏色感受所需要的RGB三色光的比例，zui后我們對該光源在整個光譜范圍內，合成各單色光所需RGB三色的成分分別積分，就得到了該光源的RGB值稱為三刺激值。一個光源的色品，只取決于光譜成分中RGB三色的相對比例，定義r = R/(R+G+B),g = G/(R+G+B),b = B/(R+G+B)，即標準白光中r=g=b=0.33。以r,g為橫縱坐標，繪制坐標系，就得到色品坐標。RGB三原色并不能匹配出所有的顏色，有些光譜顏色無論按何種比例都不能被準確的混合出來。只有光譜顏色中加入某些三原色才能匹配兩邊的顏色。這就造成了三刺激值中可能存在負值，這也是RGB三刺激系統z ...

具有高能量的單色光束在非線性介質中傳播時，它會在非線性材料中發生差頻從而產生一個不變的電極化場，這個電極化場會在材料內部形成一個直流電場。這種現象被稱為光學整流現象。圖2 光學整流法產生太赫茲原理圖當超短飛秒脈沖激光在非線性介質中傳輸時，它可被視為由一組單色光束疊加而來。這些單色光束在非線性材料中發生差頻現象，生成一個低頻振蕩的時變電極化場，并向外輻射電磁波，該過程是一個二階非線性過程如圖2。由于激發激光脈沖是飛秒脈沖，這個電極化場發射的電磁波便處在太赫茲頻段，且發射的太赫茲電場強度正比于該交變電場對時間的二階倒數： 上式中P代表電極化強度，“0”代表零頻率， 代表二階非線性介質的 ...

的偏離。這是單色光的成像缺陷之一，稱為球差。如圖所示在上圖中，在軸上點A的理想像為A0’,由A點發出的過入瞳邊緣的光線（marginal ray)從系統出射后，交光軸于一點，而由于球差可見到在12345個孔徑帶上成像不同，而它們的像方截距分別為L’于l’，則其為這條光纖的球差。。顯然，在邊緣光纖以內與光軸成不同角度的各條光線都有各自的球差。而如上圖所示為球差小于0的情況。如果經過計算，使某一孔徑帶球差等于0，稱為光學系統對這一環帶光纖校正球差。大部分光學系統只能對一環帶光線校正球差，一般是對邊緣光線校正的。這種光學系統叫消球差系統。球差對成像質量的危害，是它在理想平面上引起半徑為的彌散圓。 稱 ...

述，軸外點以單色光被球面成像時，可從其復雜的光束結構中分離出不同性質的五種像差，即球差、彗差、像散、場曲和畸變。其中,球差和彗差屬寬光束像差，像散、場曲和畸變屬細光束像差。除場曲外,它們皆由輔軸球差引起。B點所處位置球差越大，其主光線偏離于輔軸越大,軸外像差也越大。若軸外點的主光線正好過球心，即主光線與輔軸重合時,將不會產生軸外像差。不過像面彎曲，即場曲，是仍然存在的。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

按波長展開成單色光的儀器。 在這里，進入分光計的是反射光，其結果被稱為反射光譜。 測量物體的反射光譜也是使用高光譜成像最常用的方法。高光譜圖像提供了目標物體的三維信息高光譜圖像使用成像光譜儀來收集光譜信息，這種設備也被稱為高光譜相機。我們用高光譜相機來測量成千上萬的光譜，而不是單一的譜段。用所采集的光譜數據，行掃描繪成目標圖像；這樣，每個像素都包含完整的光譜信息。 我們可以通過對應位置和光譜信息分析出結果。另外， 還可以從目標物體的任意位置獲取信息， 這意味著會有大量的數據；高光譜數據也被稱作數據立方體，因為高光譜信息是三維的。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006 ...

拉曼光譜簡介當單色光照射到樣品上時，光與樣品發生某些形式的相互作用。它可以按照一定方式被反射、吸收或者散射。其中出現的散射光可以告訴拉曼光譜學家一些關于樣品分子結構的信息。分析散射光的頻率（波長）可以發現，其中不僅存在與入射光波長相同的成分（瑞利散射），而且還存在有少量的波長改變了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光強度大約是總散射光強度的10-7 。正是這些波長改變了的拉曼散射光能夠給我們提供有關樣品的化學成分和結構信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體系中，這些頻率主要是位于分子轉動、振動以及電子能級躍遷相關的范圍內。散射光沿著所 ...

濾出所需要的單色光，其作為激發光。光譜儀前的TLP濾光片通過選擇角度得到拉曼信號。通過測試硅片的拉曼譜如圖2b，透射光柵對來自超連續譜激光器的寬激光源具有良好的色散，上述瑞利線可以縮小到15波數。但是在光譜區域仍然存在較強的雜散光，其強度是瑞利線的100倍，掩蓋了硅的拉曼信號。這些雜散光來自于激發光源，所以需要進一步凈化單色激發。圖2常見的帶通隨著入射角的增大也會出現失真和偏振分裂現象，類似于上述長通（圖1a），而圖3a所示的兩個不同角度下的TBP濾光片，其在60°范圍內具有陡峭的邊緣極化不敏感性，可根據需要調整角度。圖3b則是兩片TBP濾光片經過精細調整入射角后的透射譜，可窄至1 nm，是可 ...

曼光譜是基于單色光的非彈性散射，是一種可以用來識別特定化學鍵的強大技術。當入射光子和化學分子相互作用時，就會發生光子散射。大多數散射光子是由瑞利散射(一種彈性散射形式)產生的，并且與激發激光具有相同的波長。一小部分被散射的光子是由稱為拉曼散射的非彈性散射過程產生的。雖然與瑞利散射光子相比，光子的數量相對較少，但這些光子的波長和強度攜帶有關特定化學鍵存在的定性和定量信息。在給定的拉曼光譜中，出現在特定波數位置的一組峰可以被描述為識別特定化學物質的“指紋”，同時，峰的高度可以與這種化學物質的濃度有關。多組分分析是拉曼光譜的應用之一。在過去的二十年里，許多研究小組提出了光學拉曼裝置，專門設計來提高該 ...

成的不同頻率單色光波的功率，即位置坐標和光的頻率是一一對應的。來自中繼像面處圖像的光場被傅里葉透鏡轉換為傅里葉頻域下的光場，并與物鏡后瞳孔波前共軛，微透鏡陣列通過對波前分段，在單個透鏡后傳輸角度信息，從而使相機在不同區域輸出圖像。圖6傅里葉光場系統通過在傅里葉域（FD）中記錄4D光場，成像方案主要通過兩種方式對LFM進行變換。首先，FD系統允許以一致的混疊方式分配入射光的空間和角度信息，有效地避免由于冗余而產生的任何偽影。第二，由于FD以并行方式處理信號，因此可以用統一的三維點擴展函數來描述圖像形成，從而大大減少了計算成本。3.光場傳播和成像模型結合光場顯微技術和傅里葉變換理論的有關知識，微型 ...