3）晶體。當(dāng)線偏振光入射到電場中的晶體表面，分解成初相位相同的左旋和右旋兩束圓偏振光。在晶體中，兩束光線的傳播速度不同。即從晶體中出射時，兩束光線存在相位差。則合成的線偏振光的偏振面已經(jīng)和入射光的偏振面存在相位差，稱為旋光效應(yīng)。其中的起偏器由格蘭-付克棱鏡構(gòu)成。格蘭-付克棱鏡（方解石空氣間隙棱鏡）是由兩塊方解石直角棱鏡拼接而成，由于晶體對于不同偏振方向的光線的折射率不同，所以偏振方向不同的光線的全反射臨界角不同。棱鏡組允許特定偏振方向的光線，其余的被反射。當(dāng)我們在電光晶體兩側(cè)施加電壓時，可以改變通過晶體的光線的偏振方向，從而選擇性的讓光線出射，起到光電開關(guān)的作用。當(dāng)線偏振光經(jīng)過一次電光晶體后， ...

D的輸出光為線偏振光，且由于LD本身為光波導(dǎo)器件，具有較強的偏振選擇功能，因而在光隔離器中還可充當(dāng)起偏器的作用。（2）復(fù)雜化方案光隔離器 上述基本類型光隔離器的缺點是，第一偏振器阻擋了入射光信號中非垂直偏振部分的分量通過，帶來了3 dB的損耗。避免這種損耗的復(fù)雜方案是：將入射光信號分解成垂直偏振與水平偏振兩部分。垂直偏振光仍按原圖——方向通過隔離器；而水平偏振光則可先旋轉(zhuǎn)90°，然后再通過相同的隔離器。 圖3為復(fù)雜化方案光隔離器的原理框圖。具有任意偏振態(tài)的輸入信號I，首先正向通過空間分離偏振器SWP1分成相互垂直的兩個偏振分量；水平方向分量和垂直方向分量。垂直方向分量不變，而水平方向分量偏離輸 ...

當(dāng)合適方向的線偏振光入射到液晶層，偏振方向?qū)l(fā)生變化。起到1/4波片的作用，是芯片上實現(xiàn)光調(diào)制的部分。取向膜（Alignment layer）：與FLC相鄰的硅和玻璃表面上的薄材料層。 它用于建立FLC分子的所需方向。前電極（ITO coating）：ITO是一種透明導(dǎo)電材料，它被用作FLC與像素鏡電極相對側(cè)的電極。增透膜（AR coating）：減少窗口玻璃在可見光范圍內(nèi)的窗口反射率，在寬光譜（430nm to 670nm）范圍內(nèi)，窗口反射率低于0.5%。圖3 左：像素的兩種狀態(tài)圖3左圖顯示了顯示器如何改變?nèi)肷涔獾钠駹顟B(tài)。為了簡化概念，圖中顯示了光“通過”鏡子而不是反射到鏡子上的路徑。這樣 ...

于非尋常軸的線偏振光，此時入射光與出射光間產(chǎn)生最大的相位延遲。隨著施加在液晶上的電壓的增加，液晶分子在層內(nèi)發(fā)生旋轉(zhuǎn)、傾斜直到達到極限，此時液晶分子幾乎垂直蓋板玻璃和集成電路背板，o光和e光之間折射率差最小，幾乎為零，出射光與入射光之間有最小的相位延遲。每個SLM像素都是獨立可編程的，256個離散的電壓狀態(tài)可以觀察到純電壓相關(guān)的相移。圖2 未加電場（左）和滿電場（右）情況下液晶分子排列示意圖光路：根據(jù)XY相位系列SLM的應(yīng)用，許多不同的光學(xué)配置可以用于組合相位-振幅模式或純相位模式。下面顯示了兩個純相位光學(xué)測試配置的示例。第一個光學(xué)裝置，如圖3所示，是Twyman-Green干涉儀的修改版。在 ...

/4波片，將線偏振光變?yōu)閳A偏振光，做為探測光。由于光抽運效應(yīng)的存在，幾乎可以認(rèn)為原子在某兩個能級上發(fā)生循環(huán)躍遷（以87Rb的F=2→F’=3超精細(xì)躍遷為例，經(jīng)過光抽運后，可以認(rèn)為原子都布居在mF=+2和mF'=+3兩個能級上進行循環(huán)躍遷），就可以求出躍遷過程中上下能級的相對移動量。圖2：87Rb 原子光抽運后的能級結(jié)構(gòu)圖因此如果我們將調(diào)制的正弦信號加載到原子所處的外磁場中，就相當(dāng)于對原子的兩能級之間的躍遷頻率進行調(diào)制，因此對于頻率穩(wěn)定的圓偏振光來說，原子對它的吸收就是帶有調(diào)制的，這是塞曼調(diào)制穩(wěn)頻的基本原理。圖3：MOGLabs CEL激光器塞曼調(diào)制穩(wěn)頻的典型配置以MOGLabs所生產(chǎn)的 ...

LP)轉(zhuǎn)化為線偏振光耦合進光波導(dǎo)片(Flat lightguide)，在波導(dǎo)片內(nèi)完成多次內(nèi)反射后經(jīng)偏振分光片(PBS)反射進入光透射式全息pancake(見圖1B)。(2) 全息pancake的構(gòu)成順序為四分之一波片(QWP)→全息光學(xué)元件(HOE)→偏振分光片和四分之一波片(PBS&QWP)→線偏振片(LP)。由波導(dǎo)片入射進pancake的線偏振光經(jīng)第一個四分之一波片(QWP-1)轉(zhuǎn)化為圓偏振光，然后大多數(shù)光線透射穿過全息光學(xué)元件(入射光與HOE的第一次交互，此時入射角不滿足布喇格條件，所以透射為主)，然后經(jīng)過四分之一波片和偏振分光片(PBS&QWP-2)共同作用反射回全息光 ...

應(yīng)。它描述了線偏振光在穿過透明介質(zhì)時的平面旋轉(zhuǎn)。當(dāng)光通過磁光介質(zhì)時，偏振的不同旋轉(zhuǎn)角度取決于局部磁場強度，從而產(chǎn)生可以視覺評估的對比度差異。因此，實現(xiàn)了整個傳感器表面上準(zhǔn)靜態(tài)磁場的直接、實時可視化。圖1.磁光效應(yīng)的示意圖磁場可視化的基礎(chǔ)是利用法拉第效應(yīng)的磁光傳感器技術(shù)。該傳感器在傳感器平面上產(chǎn)生一個二維的磁場圖像。因為傳感器平面被只有幾微米厚的鏡面覆蓋，所以可以檢測到靠近測試樣本表面的雜散場。探測到的是測試試樣的磁場相對于磁光傳感器表面的法向分量。二．尺寸型號三．應(yīng)用和傳感器類型A型傳感器質(zhì)量檢查和幾何評估： ·磁性編碼器 ·電工鋼板 ·法醫(yī)安全特性 ·剩磁B/C型傳感器表面檢測與定量 ...

信號旋轉(zhuǎn)輸入線偏振光的偏振面。當(dāng)與晶體輸出端固定的線性偏振片組合使用時，將產(chǎn)生對激光光束強度的調(diào)制。有許多晶體支持這種電光效應(yīng)，包括BBO、KD*P和CdTe，稱為普克爾效應(yīng)。這些可以配置為以各種不同的操作方式；如剛才描述的強度調(diào)制器，或可變偏振旋轉(zhuǎn)器。在EOM中，外加電壓使入射光偏轉(zhuǎn)。然后可以用偏光片通過或阻擋光束，從而調(diào)制光束的強度。AOM實際上是一種可變波束偏轉(zhuǎn)裝置。它利用壓電換能器連接到透明材料的一側(cè)，如各種玻璃、石英、TeO2。當(dāng)以射頻驅(qū)動時，壓電換能器會在晶體內(nèi)產(chǎn)生超聲波，從而使材料折射率產(chǎn)生移動的周期性變化。這在材料中充當(dāng)布拉格衍射光柵，使輸入到器件的激光束以適當(dāng)?shù)慕嵌绕D(zhuǎn)。根據(jù) ...

應(yīng)。它描述了線偏振光在穿過透明介質(zhì)時的平面旋轉(zhuǎn)。當(dāng)光通過磁光介質(zhì)時，偏振的不同旋轉(zhuǎn)角度取決于局部磁場強度，從而產(chǎn)生可以視覺評估的對比度差異。因此，實現(xiàn)了整個傳感器表面上準(zhǔn)靜態(tài)磁場的直接、實時可視化。圖1.磁光效應(yīng)的示意圖磁場可視化的基礎(chǔ)是利用法拉第效應(yīng)的磁光傳感器技術(shù)。該傳感器在傳感器平面上產(chǎn)生一個二維的磁場圖像。因為傳感器平面被只有幾微米厚的鏡面覆蓋，所以可以檢測到靠近測試樣本表面的雜散場。探測到的是測試試樣的磁場相對于磁光傳感器表面的法向分量。2．尺寸型號3．應(yīng)用和傳感器類型A型傳感器質(zhì)量檢查和幾何評估： ·磁性編碼器 ·電工鋼板 ·法醫(yī)安全 ...

算及原理。當(dāng)線偏振光穿過“光學(xué)活性”或“手性”材料時，光的偏振面可能發(fā)生旋轉(zhuǎn)。這種現(xiàn)象被稱為旋光。化學(xué)家把測量樣品旋光性的方法稱為“旋光法”。光學(xué)活性材料包括手性有機分子如葡萄糖和非對稱結(jié)構(gòu)的晶體如石英。旋光被物理學(xué)家解釋為圓雙折射的結(jié)果。圓雙折射是左右圓偏振光的折射率差。線偏振光可以用左右圓偏振光的線性組合表示。當(dāng)線偏振光光束進入光活性樣品時，樣品的圓雙折射在左右圓偏振光分量之間產(chǎn)生相對相移。在樣品內(nèi)部沿路徑長度積分的凈相移稱為圓延遲或圓延遲。當(dāng)光束離開樣品時，圓延遲產(chǎn)生線偏振平面的旋轉(zhuǎn)(光學(xué)旋轉(zhuǎn))。圓雙折射、圓延遲、圓延遲和旋光有時可以隨意互換使用。然而，旋光(α)的值與圓延遲(δc = ...