果.同時G峰藍移23cm-1意味著插層成功.D峰強度的增加表明在插層過程中石墨烯層中缺陷的增加.對于高于4 V的偏壓,隨著2D峰的減小,會出現強熒光背景,這進一步證明了插層的強摻雜效應.當去掉施加電壓,表面石墨烯顯示出與原始樣品相似的拉曼光譜（圖四c）,也就是說插層過程是可逆的.05 方塊電阻測試多層石墨烯在插層偏壓下的方塊電阻也通過四點電阻率法進行測量（圖五a）.石墨烯層之間得弱范德華力使離子液體的陰離子/陽離子在電壓偏置下插入層中.結果,石墨烯上的電荷密度顯著增加,并且多層石墨烯的薄層電阻從低于2 V的11Ω/□急劇下降至高于3.5V的4Ω/□（圖5b）,這與拉曼測試結果一致.在2 V以下 ...

觀察到明顯的藍移現象，這表明低濃度的Fe離子摻雜會導致MoTe2晶格對稱性的選擇性的輕微破壞。圖1 在532nm激發光下的純的MoTe2, 1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2拉曼光譜圖圖2（a）顯示了具有代表性樣品的2% Fe-MoTe2的HRTEM（高分辨透射電鏡）顯示了連續的平面間距為0.305nm，其對應于2H-MoTe2的（100）晶格平面。并且四個不同地區相對應的快速傅里葉轉換（FFT）研究了微量Fe離子摻雜的摻雜后對MoTe2晶格的影響。傅里葉圖中①和④的區域現實了單晶MoTe2的六方結構，但是在傅里葉轉化圖②和③的區域內涌現出了雜質相，表明引入 ...

觀察到明顯的藍移現象，這表明低濃度的Fe離子摻雜會導致MoTe2晶格對稱性的選擇性的輕微破壞。圖1 在532nm激發光下的純的MoTe2, 1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2拉曼光譜圖圖2（a）顯示了具有代表性樣品的2% Fe-MoTe2的HRTEM（高分辨透射電鏡）顯示了連續的平面間距為0.305nm，其對應于2H-MoTe2的（100）晶格平面。并且四個不同地區相對應的相對應的快速傅里葉轉換（FFT）研究了微量Fe離子摻雜的摻雜后對MoTe2晶格的影響。傅里葉圖中①和④的區域現實了單晶MoTe2的六方結構，但是在傅里葉轉化圖②和③的區域內涌現出了雜質相， ...

斯拉曼散射是藍移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當用可見光激發時，熒光本底問題更為嚴重。拉曼光譜中的強熒光信號直接影響拉曼測量的準確性和靈敏度。熒光和自發拉曼信號在波長維度上重疊，因此不能用簡單的濾光片分離。幸運的是，它們在以下性質上有所不同，這是許多拉曼測量中熒光抑制方法的基礎：1.熒光發射壽命(納秒量級)遠長于拉曼散射壽命(皮秒量級)。這一原理產生了各種時域方法，其中一個超快脈沖激光器用于激勵，可應用于時域拉曼光譜系統，需要注意的是，激光脈沖不應該太短，因為小于1ps的脈沖不太單色，這會導致光譜分辨率的嚴重損失。超快光脈沖序列激發樣品晚到熒光發射后的快到拉曼散射光可以被短時分離。2.當激發 ...

得能量，波長藍移）這就是強度相對弱很多的反斯托克斯拉曼散射.5. 入射光子和樣品分子相互作用，光子能量的改變量（得到或者失去能量）取決于每個化學鍵（振動）的特性。并非所有的振動都能在拉曼光譜上反映出來，這取決于分子的對稱性。但是可以獲得足夠的信息，用來對分子結構進行相當精確的表征。因此，C-H鍵對應的能量改變不同于 C-O對應的能量改變，也不同于金屬和氧之間成鍵的能量改變。通過測量散射光中這些不同波長成分，可以探測到與這些不同波長相對應的不同的鍵和振動.拉曼光譜能夠探測材料的化學結構，它提供的信息包括：1. 化學結構和化學鑒別；2. 相和形態；3. 應力；4. 污染物和雜質；一般而言，拉曼光譜 ...

cm-1（藍移）。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分別對應于平面內和平面外振動的強模式。這兩種散射取決于層數和形成的材料類型。在本研究中，E12g 和 A1g 的拉曼頻率差 (Δ) 從原始塊狀 MoS2 的 25.9 cm-1 降低到 MoS2 QD 的 21.6 cm-1。 E12g 和 A1g 差值的減小表明原始 MoS2 的層數和橫向尺寸減小。為了研究所制備的 MoS2量子點的帶隙能量和光學性質，文章中采用了紫外-可見 (UV-Vis) 和光致發光 (PL) 光譜。圖 1b 和 c 中的 MoS2 納米片是通過 CVD 方法合成的，用于PL信號的比較分析。正如圖1（b）所示，MoS ...

止波長會出現藍移，且隨著入射角的增加，s和p偏振的邊緣移動量不一致，使得他們不適合于共振拉曼譜測量。如下圖1a所示，入射角增大到30°時邊緣藍移約20 nm，且s偏振和p偏振表現出了7 nm的分裂，說明不適用于可調諧激發。圖1b所示的TLP濾光片可在0-60°范圍內偏轉并不降低邊緣陡度，且在全量程范圍內提供OD>6的光密度和90%以上的傳輸，可調諧波長可覆蓋400-1100 nm，很適合于可調諧激光光源拉曼測試。圖1如下圖2a所示，一個超連續激光光源（400-2400 nm）經超冷濾光片（1100 nm以上）或寬帶帶通濾光片過濾。然后經透射式光柵分光，并經狹縫濾出所需要的單色光，其作為激 ...

由于散射光是藍移的，因此它不受自熒光的干擾。與SRS一樣，信號強度的增加允許更短的采集時間，允許高達20 fps的視頻速率成像。與SRS不同，CARS信號與濃度呈非線性相關，因此定量成像并不簡單。第三種信號增強技術，SERS，依賴于修改樣本來增強信號。在SERS中，使用金和銀等金屬納米顆粒，當受到入射光的撞擊時，它們的表面會產生強烈的電磁場，增強目標分子的拉曼信號。這一過程背后的物理現象尚不完全清楚，但已經確定的是，使用SERS信號可以提高到1014-1015倍，甚至可以檢測單個分子。因為金屬表面提供了增強，感興趣的分子必須與被檢測的金屬相互作用。盡管這限制了該技術的應用，但它可以通過使用靶向 ...

獻其峰位發生藍移且兩峰值存在差異，這可能是由于Au薄膜上溶液和ITO帶來的影響。圖4-3沉積0s時(a)Psi和Delta(b)R隨波長變化2.2裝置對應的光學常數圖4-4(a)是沉積之前測試得到的n、k隨波長的變化圖，從圖中可以看到短波段圖線較平滑，長波段數據波動大。n值在500nm附近出現峰，k值在600nm附近出現峰。500nm處n值存在躍遷，說明該處附近可能有等離子體共振峰的出現。圖4-4(b)是沉積之前測試得到的、，從圖中可以看到短波段數據曲線平滑，長波段數據波動大。、均在500nm附近出現峰，這歸因于Au表面等離子體共振。圖4-4沉積0s時的n、k、、隨波長的變化經過以上分析可知， ...