常長。光束的束腰區(qū)域的長度稱為瑞利范圍，就是光束直徑的區(qū)域，這里D0稱為光腰，或稱為光束最小直徑。光束分析儀可以直接測量和調(diào)整光束達(dá)到長瑞利范圍，以保證掃描儀的良好性能。另一方面，對于光存儲，光束通常被優(yōu)化為一個非常小的光斑。光存儲激光器的焦點非常關(guān)鍵，因為光斑大小和瑞利范圍成反比。對于比較小的光斑，發(fā)散角必須足夠大；對于發(fā)散角較小（比如長瑞利范圍、準(zhǔn)直光束）的情況，光腰值必須大。5.焊接和切割領(lǐng)域由于激光能在工件上發(fā)射精確的功率密度，大多數(shù)高功率焊接和切割激光器都利用了激光的這種精密性。為了保證使用過程中精度的持續(xù)性，監(jiān)控激光的性能非常重要。現(xiàn)在通常所采用的處理方法是檢測瑕疵處，或者監(jiān)控未聚 ...

光錐的收斂角束腰在Z軸向上的位置量束腰在X，Y軸向上的位置量光錐在X，Y軸向上的旋轉(zhuǎn)量理想對準(zhǔn)耦合的光學(xué)結(jié)構(gòu)的示意圖如圖1：圖1:光纖耦合誤差的不同種類收斂角是由光束直徑與聚焦透鏡的焦距決定的，束腰在Z軸向上的位置可通過改變光纖纖芯頭與透鏡距離來解決。圖1d描述了這兩個自由度誤差。為了控制其余四個自由度，我們需要一個特殊的光纖座用來傾斜，翻轉(zhuǎn)，移動光纖頭。透鏡和光纖架必須固定其一，改變?nèi)肷涔馐奈恢煤徒嵌龋ㄈ鐖D1b和1c）。不管怎樣，必須保證亞微米精度，也就是說需要高精度機(jī)械鏡架與光纖調(diào)整架。此外，這些組件必須具有高度的穩(wěn)定性，以減小熱膨脹造成的漂移與耦合效率下降。今天，空間光-單模光纖耦合在 ...

斑尺寸過小，束腰的強(qiáng)度就會較高，但瑞利長度比晶體短的多。因此，在晶體輸入端的光束尺寸過大，導(dǎo)致在整個晶體長度上平均強(qiáng)度降低，就會降低轉(zhuǎn)換效率。一個好的經(jīng)驗法則是對于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長度為晶體長度的一半時的大小。光斑尺寸可減小一定的量，直到獲得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射降到1%以下。溫度和周期一個PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長決定。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。Covesion庫存的PPLN晶體，每個系列都包括多種不同的 ...

，ω0稱為束腰。瑞利長度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波，波陣面是由此開始傳播的。波陣面從束腰位置向前傳播，逐漸變成曲面，直到等相面曲率半徑達(dá)到最小，此后變平。從束腰到達(dá)最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍，其大小由Z0 來表示稱為瑞利尺寸。在Z0≤Z范圍內(nèi)高斯光束可以近似認(rèn)為是平行光束，光束的瑞利長度越大則準(zhǔn)直性越好。發(fā)散角：一般用發(fā)散角描述激光的發(fā)散度，有多種方式去測量激光束的發(fā)散度，我們在這里描述兩種激光束發(fā)散度的測量方法。方法1：使用一個已知焦距的透鏡測量遠(yuǎn)場激光束發(fā)散度，顯然完全發(fā)散θ=D/f，D是焦點位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發(fā)散角測量原理圖通過將CinCam ...

rnike、束腰位置和尺寸、 PSF；可測試光束質(zhì)量；可搭配任意變形鏡做自適應(yīng)光學(xué)；可測量氣體和等離子體密度。a.光束質(zhì)量b.自適應(yīng)光學(xué)c.氣體和等離子體測試氣體和等離子體測試方案。探測光束通過等離子體，并經(jīng)歷了相移，由于局部折射率變化；SID4 HR直接測量光束的相位，并將其轉(zhuǎn)換成密度信息。得益于Phasics的技術(shù)，改善了波前測量方法，并適用于許多應(yīng)用。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國防、量子光學(xué)、生物顯微、 ...

0與激光束的束腰位置不一致。3.10 光束啟動時的位置改變在激光器開啟或關(guān)閉瞬間的光束位置與激光器工作較長時間(大于預(yù)熱時間)的光束位置的偏差。3.11 短期穩(wěn)定性 short-term stability光束在1s時間間隔內(nèi)的穩(wěn)定性。3.12 中期穩(wěn)定性 medium-term stability光束在1min時間間隔內(nèi)的穩(wěn)定性。3.13 長期穩(wěn)定性 long-term stability光束在1h時間間隔內(nèi)的穩(wěn)定性。4，坐標(biāo)系和光軸4.1 光軸分布光軸分布由多次(n>1000)測量光軸方向獲得。光軸分布的標(biāo)準(zhǔn)方差可描述光軸的移動。該標(biāo)準(zhǔn)方差沿不同方向上可以是不同的，即光軸分布不一定是 ...

前后高斯光束束腰半徑之比及變換透鏡的焦距f'，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時的變換（二）可知，由此可見，變換透鏡的焦距f'必須大于f0，否則無解。若系統(tǒng)由多個透鏡組成，上述公式對每個透鏡都是適用的，透鏡間的過渡公式為：上面兩式中Z, d的值都是相對于主面來說的。由式4和式5可知，ZR2的大小隨x_1的增大而單調(diào)減小，當(dāng)x1 → ∞時，由式6可知，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透鏡焦點附近，這就是聚焦后光斑的大小。另外，高斯光束通過薄透鏡時的變換（一）中提到過，電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質(zhì)可以由下面三個方程 ...

過功率計測量束腰處產(chǎn)生的激光功率為7.7W，Er:YAG激光器也使用這個值。為調(diào)節(jié)激光功率，使Er:YAG激光器的脈沖峰值電流保持不變(300A)，并改變脈沖持續(xù)時間。為了圖像采集和評估，Holger等采用了光學(xué)顯微鏡(Axiophot, Carl Zeiss)配備了數(shù)碼相機(jī)(ProgRes C12plus, Jenoptic)，并搭載了捕獲和處理軟件(Jenoptic, ProgRes Capture Pro, Version 2.5)。該軟件還可以測量熱損傷和切割深度，如圖2所示。是光學(xué)顯微鏡放大20倍后Er:YAG豬舌黏膜組織切割深度和熱損傷寬度的測量，包括凝固和炭化。1. 兩種激光器以 ...

，腔內(nèi)的光束束腰可以更小。因此，大多數(shù)G&H AOM的孔徑為2.5 mm。這使得它們能夠支持短上升時間和高調(diào)制頻率。G&H還提供用于光纖耦合更小孔徑的AOM，以及用于紅外激光器（如CO2）更大孔徑的設(shè)備，這些激光器通常有更大的光斑直徑，經(jīng)常可以承受更慢的上升時間。相比之下，EOM可以有更大的孔徑，標(biāo)準(zhǔn)型號的直徑范圍包括從2.5mm至100mm甚至更大。直徑越大的EOM成本越高，但孔徑大小的增加對上升時間沒有顯著影響。使用基于KD*P的TX系列EOM，G&H甚至可以提供高達(dá)100mm的孔徑。這些可以用于太瓦和拍瓦級激光器的Q開關(guān)。成本AOM通常比EOM成本低。有幾個因素促 ...

量；2.像方束腰位置飄移較小；3.降低了由孔徑限制引起的衍射效應(yīng)對近場束寬的影響；4.由于上述是對整個x,y平面積分，因此此積分是至少在捕獲光功率（能量）99%以上區(qū)域進(jìn)行的，配合計算機(jī)的圖像處理系統(tǒng)可以快速的計算出光束束寬的大小。但此方法對高空間頻率的干擾非常敏感，因此在測量中會出現(xiàn)一定的基地噪聲，所以在測量的過程中要對噪聲做一定的處理。三、遠(yuǎn)場發(fā)散角激光光束的傳播符合雙曲線定律，光束的遠(yuǎn)場發(fā)散全角可表示為雙曲線兩條漸近線之間的夾角,光束遠(yuǎn)場發(fā)散角θ定義為光束遠(yuǎn)場發(fā)散全角的一半，通常表示為無窮遠(yuǎn)處光束束寬和傳輸距離之比的J限。圖3 光束束腰和遠(yuǎn)場發(fā)散角表示束腰直徑，表示束腰半徑，表示遠(yuǎn)場發(fā)散 ...