常長。光束的束腰區域的長度稱為瑞利范圍，就是光束直徑的區域，這里D0稱為光腰，或稱為光束最小直徑。光束分析儀可以直接測量和調整光束達到長瑞利范圍，以保證掃描儀的良好性能。另一方面，對于光存儲，光束通常被優化為一個非常小的光斑。光存儲激光器的焦點非常關鍵，因為光斑大小和瑞利范圍成反比。對于比較小的光斑，發散角必須足夠大；對于發散角較小（比如長瑞利范圍、準直光束）的情況，光腰值必須大。5.焊接和切割領域由于激光能在工件上發射精確的功率密度，大多數高功率焊接和切割激光器都利用了激光的這種精密性。為了保證使用過程中精度的持續性，監控激光的性能非常重要。現在通常所采用的處理方法是檢測瑕疵處，或者監控未聚 ...

光錐的收斂角束腰在Z軸向上的位置量束腰在X，Y軸向上的位置量光錐在X，Y軸向上的旋轉量理想對準耦合的光學結構的示意圖如圖1：圖1:光纖耦合誤差的不同種類收斂角是由光束直徑與聚焦透鏡的焦距決定的，束腰在Z軸向上的位置可通過改變光纖纖芯頭與透鏡距離來解決。圖1d描述了這兩個自由度誤差。為了控制其余四個自由度，我們需要一個特殊的光纖座用來傾斜，翻轉，移動光纖頭。透鏡和光纖架必須固定其一，改變入射光束的位置和角度（如圖1b和1c）。不管怎樣，必須保證亞微米精度，也就是說需要高精度機械鏡架與光纖調整架。此外，這些組件必須具有高度的穩定性，以減小熱膨脹造成的漂移與耦合效率下降。今天，空間光-單模光纖耦合在 ...

斑尺寸過小，束腰的強度就會較高，但瑞利長度比晶體短的多。因此，在晶體輸入端的光束尺寸過大，導致在整個晶體長度上平均強度降低，就會降低轉換效率。一個好的經驗法則是對于具有高斯光束分布的連續激光，光斑尺寸應選擇在瑞利長度為晶體長度的一半時的大小。光斑尺寸可減小一定的量，直到獲得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射降到1%以下。溫度和周期一個PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長決定。準相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調節。Covesion庫存的PPLN晶體，每個系列都包括多種不同的 ...

，ω0稱為束腰。瑞利長度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波，波陣面是由此開始傳播的。波陣面從束腰位置向前傳播，逐漸變成曲面，直到等相面曲率半徑達到最小，此后變平。從束腰到達最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍，其大小由Z0 來表示稱為瑞利尺寸。在Z0≤Z范圍內高斯光束可以近似認為是平行光束，光束的瑞利長度越大則準直性越好。發散角：一般用發散角描述激光的發散度，有多種方式去測量激光束的發散度，我們在這里描述兩種激光束發散度的測量方法。方法1：使用一個已知焦距的透鏡測量遠場激光束發散度，顯然完全發散θ=D/f，D是焦點位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發散角測量原理圖通過將CinCam ...

rnike、束腰位置和尺寸、 PSF；可測試光束質量；可搭配任意變形鏡做自適應光學；可測量氣體和等離子體密度。a.光束質量b.自適應光學c.氣體和等離子體測試氣體和等離子體測試方案。探測光束通過等離子體，并經歷了相移，由于局部折射率變化；SID4 HR直接測量光束的相位，并將其轉換成密度信息。得益于Phasics的技術，改善了波前測量方法，并適用于許多應用。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、 ...

0與激光束的束腰位置不一致。3.10 光束啟動時的位置改變在激光器開啟或關閉瞬間的光束位置與激光器工作較長時間(大于預熱時間)的光束位置的偏差。3.11 短期穩定性 short-term stability光束在1s時間間隔內的穩定性。3.12 中期穩定性 medium-term stability光束在1min時間間隔內的穩定性。3.13 長期穩定性 long-term stability光束在1h時間間隔內的穩定性。4，坐標系和光軸4.1 光軸分布光軸分布由多次(n>1000)測量光軸方向獲得。光軸分布的標準方差可描述光軸的移動。該標準方差沿不同方向上可以是不同的，即光軸分布不一定是 ...

前后高斯光束束腰半徑之比及變換透鏡的焦距f'，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時的變換（二）可知，由此可見，變換透鏡的焦距f'必須大于f0，否則無解。若系統由多個透鏡組成，上述公式對每個透鏡都是適用的，透鏡間的過渡公式為：上面兩式中Z, d的值都是相對于主面來說的。由式4和式5可知，ZR2的大小隨x_1的增大而單調減小，當x1 → ∞時，由式6可知，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透鏡焦點附近，這就是聚焦后光斑的大小。另外，高斯光束通過薄透鏡時的變換（一）中提到過，電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質可以由下面三個方程 ...

過功率計測量束腰處產生的激光功率為7.7W，Er:YAG激光器也使用這個值。為調節激光功率，使Er:YAG激光器的脈沖峰值電流保持不變(300A)，并改變脈沖持續時間。為了圖像采集和評估，Holger等采用了光學顯微鏡(Axiophot, Carl Zeiss)配備了數碼相機(ProgRes C12plus, Jenoptic)，并搭載了捕獲和處理軟件(Jenoptic, ProgRes Capture Pro, Version 2.5)。該軟件還可以測量熱損傷和切割深度，如圖2所示。是光學顯微鏡放大20倍后Er:YAG豬舌黏膜組織切割深度和熱損傷寬度的測量，包括凝固和炭化。1. 兩種激光器以 ...

，腔內的光束束腰可以更小。因此，大多數G&H AOM的孔徑為2.5 mm。這使得它們能夠支持短上升時間和高調制頻率。G&H還提供用于光纖耦合更小孔徑的AOM，以及用于紅外激光器（如CO2）更大孔徑的設備，這些激光器通常有更大的光斑直徑，經常可以承受更慢的上升時間。相比之下，EOM可以有更大的孔徑，標準型號的直徑范圍包括從2.5mm至100mm甚至更大。直徑越大的EOM成本越高，但孔徑大小的增加對上升時間沒有顯著影響。使用基于KD*P的TX系列EOM，G&H甚至可以提供高達100mm的孔徑。這些可以用于太瓦和拍瓦級激光器的Q開關。成本AOM通常比EOM成本低。有幾個因素促 ...

量；2.像方束腰位置飄移較小；3.降低了由孔徑限制引起的衍射效應對近場束寬的影響；4.由于上述是對整個x,y平面積分，因此此積分是至少在捕獲光功率（能量）99%以上區域進行的，配合計算機的圖像處理系統可以快速的計算出光束束寬的大小。但此方法對高空間頻率的干擾非常敏感，因此在測量中會出現一定的基地噪聲，所以在測量的過程中要對噪聲做一定的處理。三、遠場發散角激光光束的傳播符合雙曲線定律，光束的遠場發散全角可表示為雙曲線兩條漸近線之間的夾角,光束遠場發散角θ定義為光束遠場發散全角的一半，通常表示為無窮遠處光束束寬和傳輸距離之比的J限。圖3 光束束腰和遠場發散角表示束腰直徑，表示束腰半徑，表示遠場發散 ...