心在光軸上的同心光束入射于與光軸垂直的平行平板時，與光軸成不同角度的光線經其折射以后，具有不同的軸向位移。這就是平行平板的球差。顯然，它就是實際光線與近軸光線的軸向位移量之差，如下圖所示，即，從而可以得到平行平板的實際球差公式，下式中I1即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級球差公式則可以從初級球差的一般表達式來得到，可見，平行平板恒產生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠鏡系統中，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5，二塊轉像棱鏡相當于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統的初級球差和實際球差分別為0.332 ...

中心為頂點的同心光束，這一光束的立體角決定了光學系統的成像范圍。同時，過入瞳邊緣的光線也必過孔闌的邊緣和出瞳的邊緣。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

個點所發出的同心光束變成平行光束照射在物面上，從而避免了對物面上各個位置的照明不均。柯勒照明系統也可以看作是將臨界照明系統的「光源」替換為「光源+前置物鏡+光闌」，從而將光源通過前置物鏡成像在臨界照明的「孔徑光闌」處。實際上，柯勒照明的孔徑光闌位于臨界照明的光源位置。柯勒照明克服了臨界照明的缺點，這種照明法不僅觀察效果佳，而且是成功地進行顯微照相所必須的一種照明法。此外，這種照明的熱焦點不在被檢物體的平面處，即使長時間的照明，也不致損傷被檢物體。（2） 斜射照明：斜射照明方法中，白光光束的光軸與顯微鏡主體的光軸不在同一條直線上，而是與顯微鏡主體光軸有一定的夾角，斜入射在待測樣品上，因此稱呼為斜 ...

，物點發出的同心光束與球面波對應。此球面波經光學系統后,改變了曲率。如光學系統是理想的，則形成一個新的球面波，其球心即為物點的理想像點(實際上,由于受系統有限孔徑的衍射，即使是理想系統也不可能對物點形成點像）。但是實際的光學系統的像差將使出射波面或多或少地變了形，不再為理想的球面波。實際波面相對于理想球面波的偏離就是波像差 (wave aberration)。通常在光學系統的出瞳處研究波像差，并計算波像差的具體數值。考慮到波面上的光程總是相等的，波像差就是實際光線與參考光線在參考波面上的光程差。由于計算中心點亮度、傳遞函數等都需要用到波像差，為計算方便一般在光瞳上是按2的冪打網格取樣，取樣越稀 ...