點發出并通過入瞳邊緣的光線，而實則這是D1近軸光線；軸外某視場點發出的通過入瞳中心的“近軸”光線稱為第二近軸光線；軸外某視場點發出的通過入瞳中心的光線稱為該視場點發出的主光線；包含物點和光軸的平面稱子午平面(tangential plane, meridianplane)，該面內的光線稱子午光線 (tangential ray,meridional ray)；包含主光線并與子午平面垂直的面稱弧矢面(sagittal surface)，該面內的光線稱弧矢光線(sagittal ray)；軸外點和球心的連線稱為該折射球面的輔軸 (secondary optical axis) ；軸外點發出通過某孔 ...

射光瞳，簡稱入瞳。上圖中，入瞳就是P_1 PP_2。下圖對同一系統畫出了軸上點A和軸外點B的成像光束經過系統的情況，我們可以看出，入瞳決定了物點成像光束的最大孔徑，是物面各點成像光束的公共入口。同理，孔闌Q被其后面的鏡組在系統像空間中所成的像P_1^' P^' P_2^',也是所有光孔在像空間的像中對軸上點的像A^'張角最小的一個。這個像稱為光學系統的出射光瞳，簡稱出瞳。出瞳是物面上各點的成像光束自系統出射時的公共出口，并且時入瞳經整個系統所成的像。軸上物點發出的過入瞳邊緣的光線與光軸的夾角U稱為物方孔徑角；由出瞳邊緣射至軸上物點的光線與光軸U^'稱為像 ...

圖，若假想在入瞳面上只有一中心在光軸上的細圓環透光,那么，由軸外點 B射出，能進人光學系統的光線構成了以B點為頂點的圓錐面光束。此光束經系統后，由于多種像差的影響，不再是對稱于主光線的圓錐面光束，也不再會聚于一點，它與高斯像面相截成一封閉曲線，具有復雜的形狀，但對稱于子午平面。整個入瞳可看成由無數個不同半徑的細圓環組成。由 B點發出過這些細圓環的光束，經系統后各自在高斯像面上截得大小不等、形狀不一、并在 y’軸方向錯開的封閉曲線，最后疊加成一個形狀復雜的對稱于子午平面的彌散斑。所以，當軸外點成像具有各種像差時，其像質是很差的，也難以得到各種像差對成像質量的影響。因此,我們在討論任何一種像差現象 ...

正好與物鏡的入瞳大致重合。臨界照明的缺點是當光源的亮度不均勻或呈現明顯的燈絲結構時，將會反映到物面上而影響觀察效果。2.科勒照明（Kohler illumination）這是一種把光源像成在物鏡入瞳面上的照明方法。它沒有臨界照明的那種缺點，整個系統如下圖所示。圖中的虛線是從光源到物鏡孔闌的一對共軛關系，雙點劃線是從光源光闌J1到物面再到像面的另一對共軛關系，光源發出的光先經一個前置透鏡L成像于聚光鏡前的可變光闌J2上，聚光鏡再將此光源像成在物鏡的入瞳面上。在前置透鏡后緊靠透鏡處設置可變光闌，它被照明后具有均勻的亮度，并被聚光鏡成像于物面上，使物面也得到均勻照明。調節光闌J2，可以使照明系統與不 ...

用于在物體和入瞳之間使用一些浸油。由于其較高的折射率（通常略高于 1.5），因此數值孔徑可以大于 1（例如，1.3）。顯微鏡物鏡的 NA 非常重要，特別是在以下方面：它決定了對于給定的照明強度，觀察到的圖像可以有多亮。顯然，高數值孔徑的物鏡比低數值孔徑的物鏡可以收集更多的光。更重要的是，NA 對獲得的空間分辨率設置了邊界：假設物鏡不會產生其他像差，則最精細的可分辨細節的直徑約為 λ?/?(2?NA)。高 NA 會導致小景深：只有在距物鏡一定距離的一小段范圍內的物體才能看到銳利的圖像。攝影物鏡在攝影中，指定物鏡的數值孔徑并不常見，因為不認為此類物鏡用于固定工作距離。 取而代之的是，人們通常用所謂 ...

都沒有唯①的入瞳和出瞳，除了光闌位置。相反，對于每個對稱平面，我們會有一組唯①的光瞳。由于這些特征，當我們討論光程差誤差(OPD)或光線誤差時，在每個空間中，我們不清楚我們指的是哪個圖像點的誤差。在計算OPD時，在每個空間中，參考球的中心點應該是高斯圖像中的哪個點?由于通常在Z終圖像空間中我們沒有唯①的出瞳，如果系統光闌不在這個空間中，那么當我們寫出波像差函數時，我們使用的是哪個坐標?這些困難也許可以解釋為什么自塞德爾第①次描述他的五種塞德爾像差以來，150多年過去了，但除了簡單的平行圓柱形變形連接系統以外，沒有人提供一套一般變形系統的完整的初級像差系數。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》 ...

射光瞳，簡稱入瞳。完全決定進入系統參與成像的最大光束孔徑，是物面上各點發出進入系統成像光束的公共入口。孔徑光闌經由后面的光組在像空間形成的像稱為出射光瞳，簡稱出瞳。是物面上各點發出的成像光束經過光學系統后的公共出口。合理的選擇系統孔徑光闌的位置可以改善軸外點的成像質量。同時，當光闌的位置改變時，光闌的口徑也要隨之變化，以保證軸上點光速的孔徑角度不變。孔徑光闌的口徑的大小將影響光學系統的分辨率、像面照度和成像質量。同時，如果物體位置發生了變化，原來限制光束的孔徑光闌也會失去作用，被其他光孔替代。視場光闌、入射窗和出射窗光學系統能夠清晰成像的物空間范圍稱為視場。根據物所在的位置，對視場有兩種表示方 ...

為望遠系統入瞳的直徑。若光電成像器件的線分辨率為 δ'，則它與物鏡極限分辨角 ψ 之間應滿足下式式中，f' 為望遠物鏡的焦距。當物鏡的分辨角一定時，加大物鏡的焦距有利于滿足成像器件分辨率的要求。但加大焦距，會引起系統結構尺寸的增大。(2) 視場角 2ω望遠系統的視場用視場角表征，即物體的邊緣對人瞳中心的張角2來表示的。視場角可用下式來計算式中，f1' 是物鏡的焦距；2y' 是圖像傳感器光敏區尺寸的大小。圖像傳感器光敏區尺寸的大小限制了望遠系統物方視場角的大小。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商 ...

法是在系統的入瞳和出瞳處定位坐標原點，然后用光瞳坐標來定義系統像差函數。但在畸變成像系統中，正如之前所討論的，因為x瞳和y瞳通常不會相互重合，所以我們自然沒有這樣的選擇作為我們的坐標原點。在這項工作中，我們將在最終圖像空間中任意定義與最后一個折射面切向的平面作為我們的圖像空間參考平面，它將起到與RSOS中出瞳平面相同的作用。在這個平面上，我們將建立我們的x-y坐標，它位于點o處的系統光軸中心。在物體空間中，我們選擇參考平面作為物體平面本身。使用上述定義的坐標原點，考慮以下畸變成像系統:假設我們有一個物點，在近軸物面上。設點是最終圖像空間中的理想圖像點。設Σ'為來自P經過坐標原點O的光線 ...

。 D為系統入瞳直徑。該式雖得自遠場衍射，但在物距與光瞳直徑相比大得多時也能適用。顯微物鏡的像空間是符合此條件的。顯微鏡的分辨率以物面上能被物鏡分辨開的二點之間的zui小離表示。如下圖1所示，對應的兩像點之間的距離應等于其中任一個衍射斑的第1暗環的半徑，再考慮到像方孔徑角很小，有由于顯微物鏡總滿足正弦條件，且，故可得zui小分辨距為圖1但是，據以導出此式的基本公式只對兩個非相干的自身發光點是正確的。但在顯微鏡中，被觀察物體系被其他光源所照明，使物面上相鄰各點的的光振動是部分相干的，受此影響，式1中的數字因子將略有不同。根據參考資料，該數值因子將在0.57至0.83范圍內變化。根據阿貝研究，在對 ...