用于生成參數四波混頻 (FWM) 增益可通過波長調諧在750nm和980nm 之間進行波長調諧僅5ms內的振蕩器（相應的波長調諧曲線可以在參考文獻的圖 3（a）中找到。）。FOPO 和放大的振蕩器脈沖的組合用作 CARS 的泵浦和斯托克斯波，并允許處理 700 cm-1和 3200 cm-1之間的拉曼譜帶。FOPO 諧振器中的 SMF完成了光譜窄色散調諧 ，使得反饋信號脈沖在時間上被拉長，并且只有窄光譜部分 (<12 cm-1) 與下一個要放大的泵浦脈沖重疊。因此，諧振器的光路長度直接與 FOPO 輸出的波長相關。自定義——在 FOPO 和振蕩器之間制作啁啾光纖布拉格光柵 (CFBG) ...

，畸變產生。四波混頻過程起源于介質的束縛電子對電磁場的非線性響應。入射光脈沖與ASE噪聲產生四波混頻，探測器接收到的瑞利散射信號降低。然后是自相位調制和交叉相位調制，這部分是由高功率光折射率的變化，從而導致光學相位的改變。三、COTDR性能參數通常將信號功率與探測器輸出的噪聲功率之差定義為動態范圍，動態范圍可通過提升探測光功率來增加，但由于非線性效應存在，，探測光的功率提升有限。空間分辨率從設備角度上來說由光脈沖寬度決定，而從系統角度上而言，是和探測器噪聲，相干瑞利噪聲等相關的。而對付這些噪聲，有各不相同的方法，比如，通過降低探測器溫度降低熱噪聲，穩定電路控制散粒噪聲，設置帶通濾波降低ASE噪 ...

結合緊湊型的四波混頻光纖激光器的超緊湊光纖掃描內窺鏡平臺用于多模(CARS/SHG/TPEF)非線性內窺顯微鏡成像，并證明了在非線性成像應用(如圖像引導手術和在體診斷)中的潛力。研發的核心部件有:(1) 便攜式光纖激光；(2) 一種新型固體光纖，在兩個分離的纖芯中引導激發激光，并在外部包層中收集信號；(3) 共振光纖掃描儀；(4) 實現激光復合(recombination)和雙波段顏色校正的內窺顯微物鏡。內窺鏡的直徑為2.4mm，硬部長度(rigid length)為39mm，實現亞微米級空間分辨率，圖像采集速率為1fps，高達65%的超高激光吞吐量。原理解析：(1) 系統描述。如圖1所示，光 ...

自相位調制，四波混頻，孤子自頻移和超連續等多種非線性效應，這些效應都可以使飛秒激光器輸出的光脈沖從單一波長變換到紫外至紅外波段。特別值得提出的是，太赫茲波這一在大分子領域具有應用價值的亞毫米波長的輻射，在人類征服了X射線-紫外-可見-紅外-無線電波的漫長時間后，終于在20世紀80年代，借助飛秒激光技術，實現了10um-3 mm波段的相干輻射。飛秒激光覆蓋光譜范圍較廣的另一層含義是，飛秒脈沖內包含著數量較大的分立的相干光譜成分。一個脈沖寬度數十飛秒的脈沖可以包含高達百萬個頻譜成分，相當于上百萬個具有不同中心波長的保持相等頻率間隔的連續波激光器。圖2.飛秒激光器在切割材料示意圖結語：高功率飛秒激光 ...

下轉換與自發四波混頻等。此處我們主要介紹自發參量下轉化。自發參量下轉換過程，指的是一束高頻光（泵浦光，pump）入射到非線性晶體上，產生兩束低頻光的現象，這兩束低頻光分別稱為信號光(signal)和閑置光(idler)。當信號光和閑置光初始均處于真空態時，則稱為自發參量下轉換(SPDC)。一般要求參量下轉換過程滿足所謂的位相匹配條件，即能量守恒條件和動量 守恒條件。我們用下標p、s、i分別表示泵浦光(pump)，信號光(signal)、閑置光(idler)，則能量守恒條件和動量守恒條件分別為:其中，w表示頻率，k表示波矢量。描述非簡并參量下轉換過程的相互作用哈密頓量為:其中，χ(2)是二階非線 ...

非線性會產生四波混頻、受激拉曼散射、受激布里淵散射和雙光子吸收等現象。其中非線性頻率變換是一個重要研究方向，在光通信、激光器、光譜學以及成像中都非常重要，并且由于三階非線性效應相比二階的要弱上幾個數量級，更難觀測到，因此在這篇文章中，我們聚焦于那些基于二階非線性頻率轉換過程。二次諧波（倍頻）SHG倍頻是二階非線性過程中zui常見的應用，顧名思義，是將兩個頻率相同為f1的光子和非線性晶體作用，產生二次諧波，即頻率為兩倍2f1的光子。從波長來看即是減半，所以常用于將紅外波段的激光高效倍頻為可見和近紅外波段。應用：產生綠光和藍光、科研和醫療、頻率穩定、熒光顯微鏡和頻 SFG和頻與倍頻類似，是將兩個頻 ...