標是在存在線偏振度約0.03的條件下測量圓偏振度10-4的圓偏振光。2個夾角45°的PEMs，以共振頻率42kHz和47kHz調制，然后是軸22.5°的Glan棱鏡、場透鏡、單色儀和光電倍增管檢測器。整個系統(tǒng)由一臺專用的臺式計算機控制。線性Stokes參數(shù)，Q和U，由2f調制頻率測量，而圓形Stokes參數(shù)V，由第一個PEM的1f調制頻率測量，使用鎖相放大器以獲得額外的精度。直流分量提供了總強度I。在我們能夠產生完全線性偏振光的情況下，圓偏振光完全偏振光的偏振度為零。偏振計可從400nm調到800nm，并由軟件自動控制，并可以在選定波長范圍內進行離散的掃描。單色譜的光譜分辨率為15nm(FWH ...

從輸出功率和偏振度就可以非常直觀地解釋發(fā)生了什么。所需要的只是一個光電二極管和激光功率計以及檢偏器。功率計可以設置在輸出光束中，檢偏器用來過濾不需要的偏振。或者，可以使用非偏振分束器來提供兩個光束。在其中一路添加一個定向的偏振分束器，如此可以觀測偏振的變化。改變檢偏器的方向將影響強度變化的幅度。對于大多數(shù)紅色HeNe激光器，縱模通常保持在兩個固定的正交方向，相鄰模式通常相互正交。隨著管的加熱和腔長的增加，模在增益曲線下行進，其中一端的模消失，另一端出現(xiàn)新模，如上所述。但對于性能良好的管，它們不會翻轉偏振。當偏振器與管的偏振軸成45度角時，讀數(shù)將保持不變。當與管的偏振軸對齊時，讀數(shù)波動大。考慮一 ...

體激光器的光偏振度能達95%-98%，偏振合束是利用偏振合束器將兩束偏振態(tài)相互垂直的激光合成一束，在保持光束質量不變的情況下使功率密度加倍，從而提高激光輸出的亮度。圖3-1 偏振合束原理示意圖偏振合束器有晶體偏振棱鏡和薄膜干涉偏振分束鏡，晶體棱鏡中的格蘭泰勒棱鏡比其他的晶體透過率高，但是也和其他棱鏡有一樣的缺陷，孔徑角小，導致耦合效率低，另外晶體偏振棱鏡的抗損傷閾值低，不適合用在高功率密度情況下；由于分光鏡的出射光束不是相互垂直，且棱鏡底角范圍有一定限制，所以調節(jié)難度較大。而薄膜干涉型偏振分束鏡有更多的優(yōu)點，例如安裝調整更方便，增透膜的效率更高，只需要保證入射的兩束光具有相互垂直的偏振方向就能 ...

存在偏振光。偏振度DOP(Degree of Polarization)：用來表征部分偏振光中偏振光部分的比例:偏振方向AOP(Angle of Polarization)，橢圓主軸與傳統(tǒng)坐標系x軸的夾角θ：傳統(tǒng)的偏振相機，通過旋轉偏振片的角度實現(xiàn)，這種實現(xiàn)方式需要外部機械結構的配合，整體相機一般偏大，適合用在科學研究領域。而近年來，隨著偏振相機的發(fā)展，出現(xiàn)了2x2傳感器濾波式的新型偏振相機。圖2.偏振相機中2x2帶filter像元構造在2x2的鄰域內，分別有0°、45°、90°和135°共4個方向的filter。圖像傳感器能直接輸出Ix、Iy、I+45和I-45的數(shù)據，Stokes參量中的S ...

光：一束光的偏振度(DOP)可表示為：除了Stokes參數(shù)，Jones矩陣和Poincare球也常用于表征光的偏振狀態(tài)。（2）Muller矩陣上一部分的Stokes參數(shù)是用來描述一束光的偏振狀態(tài)，對于光學器件，例如線偏振器，波片，線性延遲器等，可用Muller矩陣來描述（含16個元素的4×4矩陣），當然還可用Jones矩陣來描述。但是兩者不同的是前者可以處理所有的偏振態(tài)（消偏振），后者只能處理全偏振光。每一個光學器件，都有與其一一對應的Muller矩陣。Muller矩陣如下圖所示：等號左邊是出射光的Stokes參數(shù)，等號右邊是Muller矩陣和入射光的Stokes參數(shù)。通過這么一個過程，我們就 ...

0為激發(fā)時圓偏振度。τr和τs分別為復合壽命和自旋壽命。這種極化可以在磁場中進一步研究。事實上，對于相對于樣品施加的面外場，塞曼效應將分裂自旋水平。這導致讀出偏振不平衡，即使是線偏振光，這一結果可用于研究磁場與材料中載流子自旋的耦合程度。注意，復合壽命與自旋壽命的比值決定了在半導體系統(tǒng)中觀察光學取向的能力。隨著比值的增大，P的量減小。這就是這種測量方法的局限性，如果τs?τr，這種測量方法就不適合研究半導體系統(tǒng)中的光學自旋特性。時間分辨測量使用脈沖激光的時間分辨研究可以繞過穩(wěn)態(tài)測量的限制，允許直接測量系統(tǒng)中的載流子動力學。時間分辨光致發(fā)光(TRPL)和瞬態(tài)反射(TR)是半導體中載流子復合動力學 ...