射共同投射到光電探測器上產生了拍頻信號，經過電子信號處理系統，Z后得到頻率為-fr拍頻的電信號，由于參考光束增加的fr已知，所以，對激光多普勒測振儀的輸出信號-fr進行分析和處理就可得到所需的物體振動信號。 由于光電探測器的輸出信號混合了方向、頻率已知的參考光束，因此能夠分辨出被測表面的運動方向、運動幅度(即位移大小)以及運動頻率等反映物體本身振動特性的信息。圖1激光多普勒測振儀測振原理圖2.單點式激光測振儀單點式多普勒激光測振儀結構如圖2所示，主要由激光源、棱鏡、光電探測器三部分組成。 其基本原理為：從激光源射出的激光束，經過半透半反棱鏡1分為兩束垂直的光，光束1經過棱鏡2，照射在被測物體表 ...

用案例，由于光電探測器針對泵的波長進行了優化，因此實施了SRL方案。實驗激光SRS的產生需要兩個超快的激光脈沖在樣品上重疊，包括空間和時間上的重疊。為了獲得穩定的時間重疊，今天的SRS顯微鏡通常使用一個Ti:Sapphire激光器來產生泵浦和斯托克斯光束。皮秒和飛秒激光器都可用于SRS測量。皮秒激光器提供更精細的光譜輪廓。不需要額外的光學器件就可以實現高光譜分辨率。與自發拉曼不同的是，所有的拉曼位移都可以用單色激光器同時測量，而刺激拉曼需要調諧波長來測量更多的光譜點，而且在獲取光譜圖像時，調諧激光波長會限制測量的速率。另一方面，飛秒激光器本身具有寬廣的光譜。一種叫做 "光譜聚焦 &q ...

可見光、紅外光電探測器。其核心原件-光電傳感器可把光信號轉換為電信號，是基于光伏(光電)效應，其基本機理如下所述。光子通過光電光感器后可轉化為電子，并以電流形式輸出，當光子被半導體材料吸收時，半導體材料的電子從價帶激發到導帶，然后由電路讀出，作為輸出信號。有三種過程可從材料中激發出電子：光伏效應，光電導效應，光電發射效應。能夠發生光伏效應的半導體傳感器，應該由P型區和N型區組成，并且兩區相互拼接形成P-N結，如圖1(a)所示。電子吸收光子后，激發到導帶上，但在價帶上留下空穴，形成了電子-空穴對。電子在材料內部想著P-N姐方向擴散/漂移，Z后到達N型區，這樣在N型區和P型區之間形成電勢差，即形成 ...

所示。（a）光電探測器檢測到的fceo的射頻頻譜。（b）光電探測器檢測到的光拍音符（fbeat）的RF頻譜。圖4所示。從鎖相環路中的PZT（藍色）和PM-EOMs（橙色）到fbeat（a）幅值和（b）相位的傳遞函數。從鎖相環中的泵電流（藍色）和AM-EOMs（橙色）傳遞函數到（c）幅值和（d）相位的fceo。（細線為測量軌跡，粗線為擬合傳遞函數。）圖5所示。（a）記錄的時間序列和（b）fceo偏移量的計數。（c）將記錄的fceo的Allan偏差重疊（綠色）和修正Allan偏差（橙色）。（d）記錄的時間序列和（e）fbeat偏移量。（f）將記錄的fbeat的Allan偏差（藍色）和修正的Alla ...

反射光場打到光電探測器中，光電探測器相應的是光功率Pr=ErEr*經過計算有上式第Yi行是直流項；第二行第三行是由載波和邊帶之間產生的干涉項，頻率為Ω；第四行是兩個邊帶之間的干涉項，頻率為2Ω。其中頻率為 ?的項中包含了在兩個載波的參考下，激光頻率偏離腔的諧振頻率的失諧量。提取探測器的交流信息并且和調制頻率的射頻本振源混頻并經過低通后（只剩頻率為 ? 的項和射頻本振源混頻的信號），就可以得到 PDH 技術的誤差信號。在載波和腔近似諧振的情況下，邊帶幾乎完全被反射，即 F (ω ± ?) ≈ ?1，此時F (ω)F (ω + ?)|*? F (ω)*F (ω ? ?)| ≈ 2iIm[F (ω) ...

干涉測量技術1.引言干涉儀是基于兩束相干光的干涉所制成的測量儀器。該技術可用于精密檢測中，采用該方法可以從一 束光波中準確地獲取另一束光波的特征。干涉法的用途很廣，從納米量級的數控機床，到宇宙 學規模中采用引力透鏡尋找暗物質，在這兩種ji端情況中間，則是光學車間中采用干涉法的透鏡生產和系統調試。干涉儀的性能取決于系統所用元件的質量，如投影光學元件或收集光學元件的質量，或者所使用輻射光 源的質量，而輻射光源的相干特性則是干涉儀精度和使用靈活性的決定因素。2.干涉波干涉儀可直接測量由于光學系統畸變、光學元件制造產生的缺陷，以及材料的非均勻性等所產生的波前變形，通過測量電磁波的復振幅分布來實現，而復 ...

材料以及一個光電探測器。經過f-2f自拍頻過程后，來自光電探測器的電信號通過一個以~380 MHz為中心頻率的可調諧帶通濾波器來選擇fceo，然后用一個額外的RF放大器進行放大。該信號連接到Vescent SLICE-OPL，該模塊為MENHIR-1550的泵浦電流提供反饋，以實現fceo穩定。使用射頻頻譜分析儀可以清晰記錄fceo頻譜和噪聲頻譜。在整個系統中，由于COSMO模塊的性能，放大器泵浦電流提供140 mW(140 pJ)即可優化fceo信號。在偏頻鎖定COSMO模塊內部，光信號產生了超連續譜。超連續光譜顯示在780 nm附近有一個峰，而1560nm附近的光頻率加倍，也會影響780n ...

涉儀設入射到光電探測器的兩束線偏振光為E1和E2,兩者的偏振方向相同，光頻分別為f1和f2這兩束光可表示為:式中，V1和V2為振幅；φ1和φ2為初位相。兩束光波進行干涉后的信號強度為：當為f1=f2時，干涉儀稱為單頻型干涉儀。位移通過干涉信號的位相變化來測量。干涉信號直流電平的波動影響了位相測量的準確性，原因是由于激光功率的變化。guo家物理實驗室開發出的干涉儀，采用3個位相分別為0°,90°、180°的干涉信號的組合來消除直流分量波動的影響。當為f1≠f2時，能夠觀察到拍頻為lf1-f2I的信號，此干涉儀稱為外差型干涉儀。如果反射鏡發生移動，則反射鏡反射回的光波發生了多普勒頻移。當頻率為f2 ...

的熱反射率。光電探測器將探測光光信號轉換成電信號，然后傳輸給鎖相放大器以提取信號的幅值和相位?？梢酝ㄟ^鎖相放大器輸出一個給定頻率的正弦信號或者通過外部信號發生器輸出給鎖相放大器和泵浦激光器，傳輸給泵浦激光器用以調制泵浦激光，傳輸給鎖相作為內部參考，實現對采集信號的鎖相分析。在SDTR實驗測量中，樣品表面需要鍍一層約100 nm 厚的金屬膜作為溫度傳感層。通過調節光路中將光束反射至樣品的反射鏡的角度，可以調整樣品表面泵浦光斑相對于探測光斑的位置，同時鎖相放大器記錄下幅值和相位信號隨樣品表面的泵浦光斑和探測光斑之間偏移距離xc的數據。以xc=0時的相位和幅值信號為基準，對任意xc處的相位信號取其差 ...

的射頻。單元光電探測器同時檢測多個像素的熒光，并從探測器輸出的頻率分量中重新構建圖像（運用數字域的并行鎖相放大來分辨）。樣品中每個點能以不同的射頻來激發熒光的秘訣在于其中的馬赫-曾德爾干涉儀（MZI），并使用聲光器件來執行拍頻激發多路復用。如上圖a所示，MZI一路的光通過聲光偏轉器（AODF）產生頻移（帶寬為100MHz），由射頻頻率梳驅動，相位經過設計以zui小化峰值-平均功率比。AODF產生多個偏轉光（+1級衍射光），包含一系列的偏轉角度和頻率偏移。MZI干涉儀第二路光通過聲光移頻器（AOFS），該移頻器由單個射頻頻率驅動，提供本振（LO）光束。使用柱面透鏡來匹配LO光束與射頻梳光束的發散 ...