解析、精細(xì)的空間分辨率、高精度分析，以及解析薄膜特性和界面的能力，飛秒高速熱反射測(cè)量（FSTR）（又叫飛秒時(shí)域熱反射（TDTR）測(cè)試系統(tǒng)）已成為為過去十年來普遍采用的的熱導(dǎo)率測(cè)量方法之一。飛秒高速熱反射測(cè)量（FSTR）飛秒高速熱反射測(cè)量（FSTR），也被稱為飛秒時(shí)域熱反射（TDTR）測(cè)量，被用于測(cè)量0.1 W/m-K至1000 W/m-K，甚至更到以上范圍內(nèi)的熱導(dǎo)率系統(tǒng)適用于各種樣品測(cè)量，如聚合物薄膜、超晶格、石墨烯界面、液體等。總的來說，飛秒高速熱反射測(cè)量（FSTR）是一種泵-探針光熱技術(shù)，使用超快激光加熱樣品，然后測(cè)量其在數(shù)ns內(nèi)的溫度響應(yīng)。泵浦（加熱）脈沖在一定頻率的范圍內(nèi)進(jìn)行調(diào)制，這不 ...

Specim高光譜成像儀/高光譜相機(jī) 400-12000nm寬譜波段可選高光譜成像技術(shù)是一種圖像及光譜融合的技術(shù)，可同時(shí)獲取研究對(duì)象的空間及光譜信息。圖像數(shù)據(jù)反映物體的外部特征、表面缺陷及污斑情況，光譜數(shù)據(jù)用于分析物體內(nèi)部結(jié)構(gòu)及成分。通過原理一般分為以下幾類高光譜成像儀：一光柵分光，通過光柵將光譜展開，然后線陣推掃成像，比如Specim高光譜相機(jī)，覆蓋各種波長(zhǎng)和領(lǐng)域；二可調(diào)諧濾波器分光，此原理相機(jī)不需要外置推掃或移動(dòng)裝置，面陣成像，光譜掃描，比如Hinalea凝視型高光譜相機(jī)；三芯片鍍膜型高光譜相機(jī)，采用高靈敏ccd芯片及cmos芯片研制了一種新的高光譜成像技術(shù)，在探測(cè)器的像元上分別鍍不同波段 ...

需要使用具有空間分辨率的測(cè)量設(shè)備。也就是說，可以使用單像素檢測(cè)器（例如光電二J管、功率計(jì)甚至普通光譜儀）收集焦點(diǎn)處的光強(qiáng)度變化。因此，除了 SLM 本身之外，光學(xué)系統(tǒng)僅由分束器和依賴于光強(qiáng)的測(cè)量裝置組成。此外，由于強(qiáng)度測(cè)量是相對(duì)的，我們的校準(zhǔn)方法通常對(duì)不均勻的輻照度分布非常寬容，尤其是緩慢變化的變化。如果您對(duì)空間光調(diào)制器有興趣，請(qǐng)?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)，或通過電話、電子郵件或者微信與我們聯(lián)系。http://www.champaign.com.cn/three-level-33.html 更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn) ...

法具有較低的空間分辨率，但是它們是非侵入性的、廉價(jià)的和快速執(zhí)行的。各種基于電學(xué)的方法，例如電阻抗光譜法(EIS)和單頻交流電流測(cè)量，已用于監(jiān)測(cè)非飽和水流。在水泥基材料中。在大多數(shù)先前的研究中，一組電極對(duì)被嵌入水泥基材料中，并測(cè)量電極對(duì)之間的阻抗。比如麥卡特等人。通過測(cè)量埋在不同深度的電極對(duì)之間的阻抗，監(jiān)測(cè)混凝土樣本中的水侵入。他們表明，當(dāng)水鋒進(jìn)入電極對(duì)的“影響區(qū)”時(shí)，測(cè)得的阻抗顯著下降。然而，由于電流的擴(kuò)散性質(zhì)，電極之間的阻抗甚至?xí)捎谶h(yuǎn)離電極對(duì)高度的水分含量變化而變化。因此，根據(jù)這樣的測(cè)量來推斷水前緣的位置并不是一件簡(jiǎn)單的事情。為了基于成對(duì)阻抗測(cè)量來估計(jì)水鋒的位置，已經(jīng)提出了實(shí)驗(yàn)和數(shù)值校準(zhǔn)策 ...

增益成比例的空間分辨率的損失；(b)顯 示了相關(guān)全光成像(CPI)設(shè)置的方案，其中方向信息是通過將物體聚焦的傳感器檢索到的信號(hào)與收集 光源圖像的傳感器相關(guān)聯(lián)而獲得的。為了實(shí)現(xiàn)全光成像，我們正在尋求一個(gè)高性能的探測(cè)器，一個(gè)相關(guān)部分是通過用基于尖端技術(shù)的傳感器(如單光子雪崩 二J管(SPAD)陣列)取代商用高分辨率傳感器(如科學(xué) CMOS 和 EMCCD 相機(jī))來確定的。SPAD 基本上是一個(gè)光電二J管，其反向偏置電壓高于其擊穿電壓，因此撞擊其光敏區(qū)域的單個(gè) 光子可以產(chǎn)生電子-空穴對(duì)，從而觸發(fā)次級(jí)載流子的雪崩，并在非常短的時(shí)間尺度(皮秒) 內(nèi)產(chǎn)生大電流。這種操作方式被稱為蓋革模式。SPAD 輸出電 ...

聚焦光斑小、空間分辨率高，能夠快速定位并測(cè)量超聲手術(shù)刀、潔牙器等小尺寸超聲器件；2、采用非接觸式的測(cè)量方法，高效便捷，可以快速檢測(cè)產(chǎn)線上的超聲設(shè)備性能，確保產(chǎn)品一致性，甚至可以檢測(cè)超聲設(shè)備在工作狀態(tài)下的超聲波輸出特性，更加真實(shí)地反映設(shè)備的實(shí)際使用性能；3、超聲檢測(cè)帶寬大，高可檢測(cè)5MHz左右的高頻超聲，同時(shí)能滿足20pm以下的微弱振動(dòng)分辨率要求，檢測(cè)精度較高；4、集成式光學(xué)自研芯片，無(wú)需額外控制器，體積小巧使得安裝測(cè)試變得更加便捷，提高測(cè)量精準(zhǔn)性！一、超聲換能器測(cè)振超聲換能器是一種將電磁能轉(zhuǎn)化為機(jī)械能（聲能）的裝置，通常由壓電陶瓷或其它磁致伸縮材料制成，常見的超聲波清洗器、超聲霧化器、B超探頭 ...

激光多普勒測(cè)振1.多普勒測(cè)振原理有不同種類的應(yīng)用需要考慮角度響應(yīng)。這些應(yīng)用大多使用(非常)發(fā)散的光束。在這種情況下，我們?cè)谝环鶊D像中有連續(xù)的入射角范圍。照相機(jī)的靈敏度取決于激光束的入射角，這是由過濾器和傳感器造成的。激光多普勒測(cè)振技術(shù)早期是從激光測(cè)速技術(shù)發(fā)展來的，其物理原理在于從運(yùn)動(dòng)物體反射回來的反射光會(huì)帶有運(yùn)動(dòng)著的物體本身的振動(dòng)特性，即多普勒頻移。式中，表示激光經(jīng)振動(dòng)著的物體反射后所發(fā)生的多普勒頻移，V是物體的運(yùn)動(dòng)速度，λ是激光波長(zhǎng)。 由此可知，激光多普勒測(cè)振原理就是基于測(cè)量從物體表面微小區(qū)域反射回的相干激光光波的多普勒頻率，進(jìn)而確定該測(cè)點(diǎn)的振動(dòng)速度V。基于上述光學(xué)基本理論，其測(cè)振原理如圖 ...

方法提供了高空間分辨率。不需要直接接觸就可以獲得化學(xué)信息。振動(dòng)光譜提供了合理的化學(xué)特異性，而不需要額外的標(biāo)簽。然而，自發(fā)拉曼效應(yīng)是一個(gè)弱散射過程。對(duì)于成像和顯微鏡的應(yīng)用來說，獲得一個(gè)視場(chǎng)可能需要幾個(gè)小時(shí)的信號(hào)整合時(shí)間。因此，相干拉曼散射方法，如刺激拉曼散射效應(yīng)，現(xiàn)在被廣泛用于拉曼成像。在這個(gè)應(yīng)用說明中，我們將描述Moku:Lab的鎖相放大器是如何在波士頓大學(xué)的刺激拉曼成像裝置中實(shí)現(xiàn)的。介紹拉曼光譜是一種非破壞性的分析化學(xué)技術(shù)。它直接探測(cè)樣品的振動(dòng)模式。與電子光譜法相比，拉曼光譜法提供了高化學(xué)特異性，而不需要熒光標(biāo)簽。樣品可以以完全無(wú)接觸和無(wú)標(biāo)簽的方式被詢問，防止對(duì)系統(tǒng)的破話。紅外（IR）光譜是 ...

方向的成像的空間分辨率，但隨著時(shí)間的推移增加了每個(gè)成像像素的集成強(qiáng)度，因?yàn)槊總€(gè)像素都被采樣了多次，每個(gè)小波束一次。可以通過旋轉(zhuǎn)DOE來改變波束的水平或垂直方向，以保持沿某一特定軸的較大分辨率，同時(shí)犧牲沿另一軸的分辨率來獲得增加的信號(hào)。我們探索了DOE在雙光子成像中的應(yīng)用，總體目標(biāo)是提高測(cè)量的速度和信噪比。我們利用雙光子成像通常只使用激光產(chǎn)生的一小部分功率來創(chuàng)建多個(gè)具有足夠雙光子激發(fā)的功率的光束，以便更快地激發(fā)一個(gè)完整的成像場(chǎng)并產(chǎn)生更好的信噪比。我們的系統(tǒng)是從雙光子顯微鏡的早期版本發(fā)展而來的，在該系統(tǒng)中，我們使用DOE將激光束多重化，將谷氨酸釋放到樣品上(Nikolenko等人，2007年)。我 ...

SRS相對(duì)于自發(fā)拉曼與CARS的優(yōu)點(diǎn)SRS是另一種相干拉曼散射(CRS)過程，其激發(fā)條件與共振CARS相同。與自發(fā)拉曼散射不同，在自發(fā)拉曼散射中，樣品被一個(gè)激發(fā)場(chǎng)照亮，SRS中兩個(gè)激發(fā)場(chǎng)在泵浦頻率ωp和斯托克斯頻率ωs處重合在樣品上。如果激發(fā)束的差頻Δω = ωp?ωs與焦點(diǎn)內(nèi)分子的振動(dòng)頻率Ω相匹配，即分子躍遷由于分子躍遷的刺激激發(fā)，速率提高。分子居群從基態(tài)通過虛態(tài)轉(zhuǎn)移到分子的振動(dòng)激發(fā)態(tài)(圖1A)。這與自發(fā)拉曼散射相反，自發(fā)拉曼散射從虛態(tài)到振動(dòng)激發(fā)態(tài)的轉(zhuǎn)變是自發(fā)的，導(dǎo)致信號(hào)弱得多。圖1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量圖。泵浦和斯托克斯束的共同作用通過虛態(tài)有效地將樣品中的分子從基態(tài)轉(zhuǎn)移到第 ...