-變形系統(tǒng)的近軸像性質(zhì)-第二部分眾所周知，在RSOS中只有兩條獨立的近軸光線。通常我們?nèi)∵吘壒饩€和主光線，任何第三條近軸光線都可以寫成這兩者的線性組合。類似地，在一個變形系統(tǒng)中，由下列兩式我們也可以證明只有兩條線性無關的近軸光線。為了證明這一點，假設我們有兩條已知的近軸斜射線，它們在面j上的分量分別為和這兩條光線線穿過系統(tǒng)的路徑由上兩式完全確定。假設我們還有第三條未知的近軸光線，我們將其在面j上的相關分量表示為假設我們可以把第三個未知近軸光線的分量寫成兩個已知近軸光線分量的組合，形式如下其中是曲面j上的比例常數(shù)，我們可以通過解這些方程得到它們的值。如果我們能證明與曲面數(shù)j無關，并且在整個變形系 ...

-變形系統(tǒng)的近軸像性質(zhì)-第三部分在之前，我們得到了變形系中任意第三條近軸光線與兩條已知的近軸光線之間的線性組合關系。兩個已知的近軸光線之間也存在特殊的關系——變形拉格朗日不變量，類似于RSOS中的拉格朗日不變量關系。對于兩個已知線性無關的近軸斜光線線的 分量，我們有由上式，我們有因此對于所有曲面，我們有上式給出了變形系統(tǒng)x-z對稱平面上兩條已知近軸斜光線的投影之間的聯(lián)系，它與相關x-RSOS中的拉格朗日不變量關系非常相似。使用完全相同的方法，我們可以發(fā)現(xiàn)因此對于所有曲面，我們也有上式給出了已知的兩條旁軸斜光線在y-z對稱平面上的投影之間的聯(lián)系，它與相關y-RSOS中的拉格朗日不變量關系非常相似 ...

-變形系統(tǒng)的近軸像性質(zhì)-第五部分從之前的討論中，我們已經(jīng)建立了變形系統(tǒng)的近軸光學的基本方程。在本文中，我們將建立必要的近軸定義，這些定義將在整個工作中廣泛應用于初級像差的計算。由如下x相關邊緣射線公式我們可以得到x邊緣射線的折射不變量，對應的x-RSOS。為了說明這一點，我們將邊緣射線重寫為因此，我們看到量，在相關的x-RSOS中和曲面j上是x邊緣射線的折射不變量。類似地，x主射線在曲面j上的折射不變量為類似地，從如下y相關邊緣射線公式中我們知道曲面j上相關y-RSOS的折射不變量為通過應用上述四個推出來的方程，在由之前推出的方程得到與兩個RSOS相關的拉格朗日不變量從之前我們對變形系統(tǒng)的近軸 ...

保證軸上點和近軸點有很好的像質(zhì)。所以須校正好球差、色差和近軸彗差，使最大波像差不大于 1/4 波長，符合瑞利判斷的要求。對于球差,我們?nèi)粝氲玫饺菹抻嬎闶健Ｓ卸N情況：1.當系統(tǒng)僅有初級球差時，其所產(chǎn)過的最大波像差(經(jīng) 離焦后)由以下公式來決定。令其小于或等于 1/4 波長，即可得邊光球差的容限公式為上式的嚴格表示應為2.當系統(tǒng)同時具有初級和二級球差時，在對邊光校正好球差后,0.707 帶的光線具有最大的剩余球差。作 的軸向離焦后，系統(tǒng)的最大波像差由以下公式來決定，令其小于等 手1/4波長，即可得 時的帶光球差容限為或?qū)嶋H上，邊光的球差未必正好校正到零，需控制在焦深范圍內(nèi)。故此時邊光球差的容限為 ...

一個物點，在近軸物面上。設點是最終圖像空間中的理想圖像點。設Σ'為來自P經(jīng)過坐標原點O的光線的波前，設S為中心為，半徑為O的參考球。令來自P的光線中的另一條射線r分別在點處與S和Σ'相遇，并在點P’處與最終像面相遇。坐標P’分別為(x ,y, z)， (ξ，η)，且光線r的方向余弦值為(L,M,N）。 為最后一個曲面到最終圖像平面的距離，如下圖所示。注意，傾斜的近軸主光線(穿過系統(tǒng)光闌的中心)不再穿過點O，因為x-y平面被任意選擇位于最終折射曲面的切線上，并且由于主光線如果不停留在其中一個對稱平面上，就會相對于光軸發(fā)生傾斜。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李 ...

差、球差和對近軸點校正彗差，軸外像差可不予考慮，其結(jié)構(gòu)相對比較簡單，一般有折射式望遠鏡物鏡、反射式望遠鏡物鏡、折反射式望遠鏡物鏡，這篇文章主要介紹折射式望遠鏡物鏡。這類物鏡要達到上述像質(zhì)要求并無困難，但要求高質(zhì)量時，要同時校正二級光譜和色球差就相當不易。后者常只能以不同程度地減小相對孔徑才能實現(xiàn)。這類物鏡常用的型式有：1.雙膠合物鏡在玻璃選擇得當時，能同時校正色差、球差和彗差，是可能滿足像質(zhì)要求的zui簡單形式，但膠合面上的高ji球差使相對孔徑受到限制，且當用普通玻璃時，二級光譜為常量，色球差也無法控制，因而不能獲得高的像質(zhì)。該型式的優(yōu)點是結(jié)構(gòu)簡單，工藝方便，光能損失也小，宜于在焦距不長、相對 ...

成像，幾何或近軸光學用于將SMI鏡像到SM2上，從而將該對鏡像到物鏡的后焦平面上。激光光斑現(xiàn)在可以在樣品表面進行x-y掃描。然后，在返回的激光束到達探測器之前，使用進一步的中繼光學對其進行反掃描。當動態(tài)成像時，AOM和單個掃描鏡通過控制軟件同步。激光束被AOM“阻擋”，掃描鏡開啟。就在激光束將處于其正常入射位置之前，AOM被觸發(fā)，光脈沖被掃描穿過x平面的表面。顯微鏡的設計目的是在空間和時間上觀察磁性結(jié)構(gòu)的動力學。這可以通過相對于磁結(jié)構(gòu)的重復激發(fā)緩慢地相位改變光學或電子采樣的瞬間來實現(xiàn)。例如，將磁性裝置放置在循環(huán)磁場中，激光脈沖和隨后的數(shù)據(jù)捕獲被定時-或磁場周期中的特定點。另一種模式將使用氬離子 ...