范圍內(nèi)的高效輻射源在光譜法檢測(cè)痕量氣體中是必不可少的。由于低閾值電流密度和高輸出功率[21]，帶間級(jí)聯(lián)激光器(ICLs)在短波長(zhǎng)區(qū)域具有良好的光源。由于QCL具有較高的功率和定制發(fā)射頻率的獨(dú)特可能性，因此在這個(gè)光譜范圍內(nèi)也是合適的光源[22,23]。應(yīng)用4-5 μm高波長(zhǎng)側(cè)的QCL知識(shí)是實(shí)現(xiàn)3-4 μm QCL的途徑之一。與長(zhǎng)波長(zhǎng)對(duì)應(yīng)物相似，由于在量子阱系統(tǒng)中，相對(duì)于雙聲子共振或約束于連續(xù)體設(shè)計(jì)，激光的上能級(jí)在絕對(duì)能量方面較低，因此采用3阱有源區(qū)或單聲子共振來(lái)設(shè)計(jì)有源區(qū)。這就產(chǎn)生了更好的電子約束，增加了電子通過(guò)光學(xué)聲子發(fā)射和對(duì)連續(xù)體的熱發(fā)射逃逸的活化能。3-4 μm QCL的關(guān)鍵是高應(yīng)變平衡超 ...

在第四代同步輻射源出現(xiàn)之前，不可能在任何一個(gè)單獨(dú)的同步輻射源光線束上實(shí)現(xiàn)。當(dāng)前不足：當(dāng)前還沒(méi)有能夠在一套設(shè)備上對(duì)完整人類(lèi)器官實(shí)現(xiàn)從整體到細(xì)胞級(jí)成像的技術(shù)手段。文章創(chuàng)新點(diǎn)：基于此，英國(guó)倫敦大學(xué)學(xué)院的C.L. Walsh，歐洲同步輻射設(shè)施的P. Tafforeau,德國(guó)海德堡大學(xué)的W.L. Wagner等人提出了基于歐洲同步輻射裝置(European Synchrotron Radiation Facility, ESRF)極亮光源(extremely brilliant source, EBS)的分級(jí)相襯層析(hierarchical phase-contrast tomography, HiP ...

磁疇成像的四種傳統(tǒng)磁光效應(yīng)從圖1的右列可以明顯看出傳統(tǒng)磁光效應(yīng)之間的現(xiàn)象學(xué)差異。對(duì)于Kerr, Voigt和梯度效應(yīng)，在光學(xué)偏光顯微鏡下，對(duì)FeSi晶體的四相疇圖進(jìn)行了成像，其中表面疇沿兩個(gè)正交易軸磁化。對(duì)于每種效果，通過(guò)適當(dāng)設(shè)置顯微鏡的光學(xué)元件并根據(jù)指示選擇適當(dāng)?shù)墓馊肷鋪?lái)調(diào)整典型的域?qū)Ρ榷?。在克爾效?yīng)中，四個(gè)疇相出現(xiàn)在多達(dá)四個(gè)不同的灰度級(jí)，因?yàn)檫@種效應(yīng)線性地依賴(lài)于磁化矢量。由于Voigt效應(yīng)具有二次依賴(lài)于磁化，相同的區(qū)域模式在Voigt顯微鏡中只顯示兩個(gè)灰度級(jí)，每個(gè)磁化軸一個(gè)，與磁化方向無(wú)關(guān)。在對(duì)磁化變化敏感的梯度效應(yīng)中成像，區(qū)域邊界顯示出依賴(lài)于鄰近區(qū)域相對(duì)磁化方向的對(duì)比度。梯度和Voigt ...

出電極組成，輻射源的位置根 據(jù)下述公式來(lái)決定：式中，x為光斑距中心的x坐標(biāo)；Lx為有效面積的長(zhǎng)度；Ix1和Ix2分別為兩端電極的輸出電流。2.2光學(xué)三角法測(cè)量2.3一維PSD的剖面圖二維PSD的工作原理與一維的相同，在市場(chǎng)上能夠見(jiàn)到尺寸達(dá)到14mm ×14mm二維PSD。PSD的優(yōu)點(diǎn)是響應(yīng)時(shí)間頻率為1MHz的數(shù)量級(jí)時(shí)，能達(dá)到10μm的位置分辨率。這是可以實(shí)現(xiàn)的，因?yàn)橐痪S的 PSD僅有兩個(gè)信號(hào)輸出端，二維的有四個(gè)信號(hào)輸出端。PSD的時(shí)間響應(yīng)率和位置分辨率既與它的尺寸、 電阻和結(jié)構(gòu)有關(guān)，也與輸入光信號(hào)的波長(zhǎng)和功率有關(guān)。更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公 ...

外儀器具有弱輻射源，即全qiu，這產(chǎn)生了更高的檢測(cè)限。盡管存在這些限制，近紅外光譜是過(guò)程分析技術(shù)(PAT)應(yīng)用的shou選，因?yàn)樗谕干渎屎头瓷渎实炔杉Ｊ缴暇哂徐`活性。中紅外(MIR)光的性質(zhì)限制了凝析相分析的穿透深度比近紅外(NIRS)要淺。在MIR區(qū)域，分子的振動(dòng)特征是獨(dú)特的窄帶，提供指紋識(shí)別;因此，即使在復(fù)雜的基質(zhì)中，也可以以高可信度識(shí)別化合物所需的特異性。振動(dòng)帶的高吸收率限制了漫反射測(cè)量，結(jié)果導(dǎo)致低信噪比。為了克服這些限制，更高光功率的新技術(shù)可能會(huì)帶來(lái)更靈敏的分析方法。量子級(jí)聯(lián)激光器(qcl)是一種強(qiáng)大的半導(dǎo)體激光器，可以發(fā)射相干高準(zhǔn)直MIR光，亮度高于FTIR和同步加速器。據(jù)報(bào)道， ...

H1太赫茲波輻射源發(fā)射的太赫茲波頻譜(紅色虛線)的比較。當(dāng)nRF = 1.95(熔融石英)和nopt = 2.4時(shí)，考慮40 fs探測(cè)激光脈沖光纖色散，電光相互作用長(zhǎng)度為l = 600μm的薄膜LNOI調(diào)制器的計(jì)算帶寬用黑色實(shí)線表示。傳感器帶寬用半波電場(chǎng)Eπ表示式(2):由式(3)可知，當(dāng)TRF(ωRF) = 1時(shí)，半波電場(chǎng)為Eπ = 4.2 × 106 V/m。半波電場(chǎng)π代表了當(dāng)前器件的太赫茲頻率電場(chǎng)傳感動(dòng)態(tài)范圍的上限。動(dòng)態(tài)范圍的下限由min可測(cè)量相移φ設(shè)定。這取決于數(shù)據(jù)采集的方法。利用鎖相檢測(cè)和高重復(fù)頻率脈沖激光器，可以測(cè)量太赫茲頻率電場(chǎng)引起的φ≤10?4rad的相移。由式(3)可知，當(dāng)π ...

可以使用其他輻射源擴(kuò)展，例如X射線——用于表征不同材料中的元素分布，或太赫茲輻射，HSI被用來(lái)在生物組織中進(jìn)行熱感測(cè)。此外，光致發(fā)光mapping已與拉曼映射結(jié)合使用，以探測(cè)單層MoS2的光學(xué)性質(zhì)。然而，在光學(xué)HSI的報(bào)告應(yīng)用中，仍然只有少數(shù)關(guān)于基于鑭系元素材料的HSI的例子。利用這種技術(shù)可以研究異核Tb3+-Eu3+單晶[TbEu(bpm)(tfaa)6]的光學(xué)各向異性。觀察到的光學(xué)各向異性源于不同晶體學(xué)方向上Ln3+離子的不同分子堆積方式，導(dǎo)致某些晶面顯示出更亮的光致發(fā)光，而其他晶面則光致發(fā)光較弱。有觀點(diǎn)認(rèn)為，晶體特定晶面的發(fā)光強(qiáng)度增加與沿著那些Ln3+···Ln3+離子距離較短的晶體學(xué)方 ...

以制造更亮的輻射源，并對(duì)光和物質(zhì)的量子態(tài)進(jìn)行控制。事實(shí)上，光學(xué)諧振器如微腔和等離子體天線提供了很好的控制，但只能在有限的光譜范圍內(nèi)。通常需要相互調(diào)諧和匹配發(fā)射和諧振器頻率的策略，這是復(fù)雜的，并且排除了同時(shí)增強(qiáng)多個(gè)躍遷的可能性。在這封信中，我們報(bào)告了基于Purcell效應(yīng)的Er3+離子在單等離子體波導(dǎo)中穿越電信C波段的強(qiáng)輻射發(fā)射率增強(qiáng)。我們的間隙波導(dǎo)采用反向納米聚焦方法，有效地增強(qiáng)、提取和引導(dǎo)納米尺度的發(fā)射到光子波導(dǎo)，同時(shí)保持等離子體損耗小。值得注意的是，大的寬帶Purcell增強(qiáng)使我們能夠解決斯塔克分裂電偶極子躍遷，這通常只在低溫條件下觀察到。多量子態(tài)同時(shí)輻射發(fā)射增強(qiáng)是光子量子網(wǎng)絡(luò)和片上數(shù)據(jù)通 ...

強(qiáng)光驅(qū)動(dòng)新型輻射源、強(qiáng)光驅(qū)動(dòng)超熱電子產(chǎn)生等。昊量光電為強(qiáng)場(chǎng)激光物理研究提供各種關(guān)鍵部件、包括：可編程光任意波形發(fā)生器種子源、高能量大口徑變形鏡、超大尺寸LBO晶體、波前分析、光束穩(wěn)定系統(tǒng)、激光束線自準(zhǔn)直系統(tǒng)、光能量飛秒激光傳輸光纖等。 ...