），其波長比激發光的波長要長，原理如圖2-6所示。利用物質對光吸收的高度選擇性，可制成各種濾片，吸收一定波長范圍的光或允許特定波長的光通過，用來激發不同的熒光素，產生不同顏色的熒光。對于熒光的激發波長一般都在紫外和可見波段，而對于熒光的發射波段一般都在可見光波段觀察熒光一般都采用落射熒光觀察方式，就是激發光是由顯微物鏡照射到樣品上，而不是大家常見的在樣品下方進行透射照明的方式，當然也存在一些使用透射熒光的觀察方式，但是一般來說熒光的發射光是在樣品360度方向都有發射光，而且發射光的強度只有激發光強度的千分之一到百萬分之一的量級，如果跟激發光同方向檢測的話，會很大程度上干擾檢測，成像的信噪比很差 ...

種模式同時被激發，相位差為正負 90 度。這導致了接觸點的橢圓振動，如圖 4 所示。除了相位差之外，接觸點的運動軌跡也可以通過驅動信號的幅度或頻率來控制。圖2：超聲波壓電電機接觸點的橢圓振動駐波壓電超聲馬達的特點：接觸點的橢圓軌跡可以形成具有非常小的水平幅度位移，每一次振動導致對整機運動的水平位移貢獻很小。這導致非常精細的定位分辨率，而無需額外的準靜態掃描模式（通常用于粘滑壓電電機以實現納米分辨率）。其優點是超聲波壓電馬達定位后零漂移，實現了良好的雙向位置重復性。此外，塑造橢圓軌跡的控制策略使得跟隨滑塊的恒定低掃描速度成為可能。術語“超聲波”是指振蕩頻率超出人類可聽頻率范圍。這就解釋了為什么這 ...

過諧振腔，由激發態躍遷回基態，釋放能量，形成穩定的激光輸出，但工作介質中的原子受到激勵源激發后使處在高能級的原子數數目必須大于低能級上的原子數數目，這樣增益大于損耗，才能使光的在諧振腔中不斷得到增強產生較強的激光。因此合適的激光工作介質和激勵源是激光器必不可少的組成部分。不同的工作物質的激發光源波段各異，如今的激光工作介質有固液氣和半導體在內的幾千種，并涵蓋了從真空紫外到遠紅外的波段，按波段劃分的激光器種類大致如下表：激光器波段(λ)常用工作介質遠紅外激光器25~1000μm自由電子激光器中紅外激光器2.5~25μmCO分子氣體激光器(5~6μm)近紅外激光器750nm~2500nm摻釹固體激 ...

光模塊，用于激發具有HbO2 和 HbR 對比的 PA(photoacoustic) 波；四個含256個陣元的四分之一環超聲換能器陣列均勻分布在半球碗上，全景記錄PA信號；一對一映射信號放大和數據采集 (DAQ) 系統，用于放大和數字化 PA 信號；提供方位角采樣的掃描機制；頭部支撐和高度可調的床以符合人體工程學原理的方式穩定頭部。（2）1K3D-fPACT工作機制。如圖2所示，一個調Q Nd:YAG 激光器（Quanta-Ray PRO-350-10，Newport Spectra-Physics, Ltd.）和一個調Q紅寶石激光器（QSR9，Innolas UK, Ltd.）分別在 106 ...

不夠，使用短激發波長的自發拉曼散射顯微鏡盡管有高分辨率，但是其靈敏度不夠，成像速度不足。相干反斯托克斯拉曼散射(coherent anti-Stokes Raman scattering,CARS)顯微鏡的靈敏度要高于自發拉曼散射顯微鏡，但是因為非共振背景的存在，限制了其探測靈敏度。受激拉曼散射(stimulated raman scattering,SRS)于1968年初次觀測到，隨后在許多光譜研究中得到廣泛的應用。在自發拉曼散射中，由于非彈性散射的機理，一束頻率為wp的激光束照射樣品，生成頻率分別為wS和wAS的斯托克斯和反斯托克斯信號。在SRS中，使用兩束激光wp和wS同時照射樣品。頻率 ...

。超分辨率受激發射損耗顯微鏡可以實現具有超高時空精度的三維成像。對于單分子檢測和定位技術，如隨機光學重建顯微鏡或光激活(photo-actived)定位顯微鏡,可光開關探針(photo-switchable probes)的位置定義為衍射極限點的中心位置。多次重復成像過程，每一次對不同的隨機激活熒光團成像，可以實現納米級的重建分辨率。然而，對樣品透明性的要求，使得這些超分辨顯微鏡技術不可能用于被強散射介質(如生物組織、磨砂玻璃、粗糙墻角等)掩埋的物體。這些介質對光的吸收不強烈，但是擾亂了光路，產生像噪聲一樣的散斑圖樣，甚至使得樣品低分辨率的可視化都很難實現。許多方法已被證明可以克服散射效應并通 ...

NN能量問題激發了專用硬件:DNN加速器。其中大部分是基于硬件物理和DNN中的數學運算之間的直接數學同構。一些加速器方案使用傳統電子設備之外的物理系統，如光學和模擬電子交叉陣列等。大多數設備都針對深度學習的推理階段(現在也有越來越多的設備針對訓練階段)，這占商業部署中深度學習能源成本的90%。然而，通過為嚴格的、逐個操作的數學同構設計硬件來實現訓練有素的數學變換并不是執行高效機器學習的唯一方法。相反，我們可以直接訓練硬件的物理變換來執行所需的計算。這種操作可以稱為物理神經網絡(physical neural network, PNN)。PNN強調訓練的是物理過程，而不是數學運算。這種區別不僅僅 ...

分子)的相關激發態之間產生一個狀態。這種誘導狀態，通常被稱為虛擬態(在量子光學中也稱為修飾狀態)。這種狀態確實存在，但前提是光場開啟。使用激光脈沖時，虛擬狀態壽命由脈沖持續時間決定。直觀上，第一個光子誘導電子從基態躍遷到虛擬態，第二個光子誘導躍遷到激發態。雙光子吸收過程在多光子光學顯微鏡和多光子光學光刻中至關重要，這兩種應用都已商業化多年。多光子光學光刻已成為制造從納米級到微米級的三維(3D)結構的成熟方法。在3D光學光刻(也稱為直接激光寫入或 3D 激光納米打印)中，雙光子吸收導致光引發劑躍遷率的縮放，因此曝光劑量與光強度的平方成正比。至關重要的是，這種二次非線性抑制了衍射極限激光焦點不可避 ...

的共振子帶間激發引起電子電荷的瞬態空間位移，從而引起單周期太赫茲脈沖的發射。作者：Matthias Runge, Taehee Kang, ...Thomas Elsaesser鏈接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.438096RESEARCH ARTICLES1.標題：在活體皮層中通過精確和有針對性的激光消融探測神經元功能簡介：開發了一種放大飛秒激光耦合雙光子顯微鏡系統，該系統允許對單個細胞進行瞬時和有針對性的消融，并實時檢測活體小鼠皮層中的神經元網絡變化。作者：Zongyue Cheng, Yiyong Han, ...Wen-Biao Gan鏈接：https ...

的焦點處有效激發。然而，短脈沖帶來了諸多的挑戰，例如色散:顯微鏡中玻璃的折射率與頻率相關，這會產生影響色度效應，從而影響脈沖形狀，降低激發效率。產生越來越短的脈沖需要越來越大的頻譜帶寬。例如：一個10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見光譜。對于正常色散，當飛秒激光脈沖穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為了證明色散的影響，我們考慮具有高斯時間分布的“前向移動”超短脈沖，其持續時間為τ，為時間強度分布的半高全寬。時間分布寫為：其中，形狀因子： 對方程（3）進行傅里葉變化，得到正頻譜： 方程 (5) 經系統傳播，通過將其乘以譜相位（頻域中的電場相位）的指數，得到：方程（6）中相位可以由 ...