光器與二極管泵浦Er:YAG激光器在體外法研究中切割質量比較(2)為了研究激光功率和采樣速度對二氧化碳激光器以及Er:YAG激光器在切割深度和熱損傷寬度方面的影響。Holger Wurm對屠宰后的新鮮豬舌黏膜進行激光切割。為此，從舌側切取等量的組織樣本(厚度為1厘米)。激光器分別采用了科醫人生產的二氧化碳激光器以及Pantec生產的二極管泵浦Er:YAG激光器，具體參數如下：對于二氧化碳激光器，使用標準聚焦裝置（f=300mm，光斑直徑500μm），將Er:YAG激光耦合到纖芯芯徑為425μm的藍寶石光纖中。通過在Er:YAG激光器的光束路徑上使用計算機控制的快門裝置，可以對每個樣品重現相同的 ...

振蕩。直到在泵浦激勵下，工作物質的反轉粒子數不斷累積達到飽和。此時撤掉超聲場，Q值降低，激光振蕩條件迅速建立。激光出射，產生巨脈沖。飽和吸收體調Q：在諧振腔內插入可飽和吸收染料，染料吸收工作物質發出的熒光。開始時染料對光子的吸收率很高，系統Q值很低，自激振蕩不能發生，工作物資的反轉粒子數在泵浦激勵下不斷累積。當染料吸收的光子累計到一定程度后，染料會突然變得透明，此時Q值急劇減小，從而實現激光振蕩。調Q激光器已經被廣泛的應用在醫療，工業和科研領域，其他提高激光器峰值功率的方法還有鎖模技術，啁啾放大技術……每次新技術的使用，都使得激光器的發展邁向新的臺階。激光技術的發展必將給各類技術、工藝的實現帶 ...

光纖端部振蕩泵浦方案，讓激光二極管光束從固體激光晶體邊緣進入的方法稱為“光纖尖端振蕩”，其典型過程是通過準直透鏡將光束轉化為準直光束，準直透鏡通過聚焦透鏡聚焦在合適的光斑尺寸內，然后耦合到晶體邊緣表面。這種方法需要足夠的空間來安裝透鏡，需要固定透鏡安裝位置，以及優化泵浦激光器的匯聚光束形狀，且這種方式明顯的對激光效率會產生影響，但這卻是比較常見的方案。在一些激光二極管泵浦的固體微芯片激光器中，將幾毫米大小的激光晶體放置在泵浦的LD附近，使芯片發出的激光束不受任何干涉地進入激光晶體并進行振蕩。在這種無透鏡耦合系統中，獲得高效振蕩的必要條件是使得泵浦光束在固體激光晶體中的傳播與激光諧振光束直徑的充 ...

光筆，二極管泵浦固態激光器(DPSS)作為激發源。內置的Nd:YAG和KTP晶體將激光二極管的主發射波長808 nm先轉換為1064 nm再轉換為532 nm。有利的是，該激光筆帶有必要的電子驅動電路、被動散熱裝置和準直透鏡組件，無需額外的組件。激光束直徑為~ 2.5 mm，光輸出功率為~ 70 mW，足以產生容易被探測到的拉曼散射光子。測量的光譜剖面顯示，中心波長和半高寬分別為531.8 nm和0.78 nm。由此估計，較小可達到的拉曼光譜分辨率范圍為20 ~ 28 cm?1。對應于300 ~ 3000 cm- 1的拉曼位移，Stokes線將落在540 ~ 630 nm的范圍內，典型的硅探測 ...

分析；5、 泵浦探測光源測量；我們的FROG超短脈沖測量儀產品由于較高性能，目前已服務于國內數十位國內高校、研究所以及工業客戶，并得到客戶對產品質量及服務的贊賞。如下是中紅外FROG超短脈沖測量儀產品的測試數據圖（4500nm, 4000nm，3000nm，2100nm）：如何選擇合適的FROG配置，可聯系我們! 上海昊量光電作為Mesa Photonics在中國的授權代理商，負責MesaPhotonics公司產品在中國市場的銷售、技術服務、市場推廣服務。對于中紅外FROG超短脈沖測量儀有興趣或者任何問題，都歡迎通過電話、電子郵件或者微信與我們聯系。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電 ...

，研究者們對泵浦光束和斯托克斯光束都應用了圓偏振，以消除MSU晶體和膠原纖維的定向效應。Moku:Pro 的鎖相放大器 (LIA) 為受激拉曼散射 (SRS) 顯微鏡實驗中的自外差信號檢測提供了一種直觀、精確且穩健的解決方案。高質量的 LIA 是 SRS 顯微鏡實驗中具有調制傳輸檢測方案的關鍵硬件組件。在此更新的案例研究中，我們提供了有關雙 LIA 應用程序的更多詳細信息和描述。由于SRS 是一種相干拉曼散射過程，允許使用光譜和空間信息進行化學成像[18]。它使用兩個同步脈沖激光器，即泵浦和斯托克斯（圖 1）相干地激發分子的振動。當入射到樣品上的兩束激光的頻率差與目標分子的振動頻率相匹配時，就 ...

光束（ωp，泵浦，ωs斯托克斯）相比，發生在不同的波長。用短通濾波器很容易將信號與入射光分開。到達檢測器的光子總量很小，更敏感的光子檢測器，如光電倍增管（PMTs）被用來檢測。然而，CARS受到由其他非共振非線性光學效應產生的背景的影響。這些效應不僅限制了CARS測量的實際檢測極限，而且還扭曲了光譜（與分子振動共振相比）。另一方面，SRS信號不受大多數其他非線性光學效應的干擾。然而，SRS是一個受刺激的發射過程。信號發生在與入射光線相同的波長上。SRS效應只是稍微增加/減少了斯托克斯和泵浦光束的光子數量，分別。這些變化是如此之小，以至于無法用常規的時域測量方法來測量。因此，SRS需要有鎖定檢測 ...

兩個激發場在泵浦頻率ωp和斯托克斯頻率ωs處重合在樣品上。如果激發束的差頻Δω = ωp?ωs與焦點內分子的振動頻率Ω相匹配，即分子躍遷由于分子躍遷的刺激激發，速率提高。分子居群從基態通過虛態轉移到分子的振動激發態(圖1A)。這與自發拉曼散射相反，自發拉曼散射從虛態到振動激發態的轉變是自發的，導致信號弱得多。圖1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量圖。泵浦和斯托克斯束的共同作用通過虛態有效地將樣品中的分子從基態轉移到第一振動激發態。被激發的振動狀態可以通過調節泵和斯托克斯梁之間的頻率差來選擇。(B) SRS作為能量轉移過程。由于分子振動的激勵，一個泵浦光子被吸收，一個斯托克斯光子被產生，這分 ...

的方法是通過泵浦電流調制[24-27]或腔外聲光調制器[20,28,29]反饋誤差信號來調節泵浦功率。可實現的帶寬已擴展到100 kHz以上。受激壽命的長短主要取決于激光腔的增益和腔體的設計。然而，在許多應用中，降低在高頻區域的快速相位波動是必要的，如標準傳輸[30,31]和高諧波產生[32,33]。為了抑制的快速相位波動，人們已經研究了將鎖相反饋帶寬擴展到超出增益壽命限制的方法。采用更快的腔內損耗調制的調制器，如字素[34,35]和光學調制器[36]，已被用于更快的控制。電光晶體可以為快速的相位波動提供亞兆赫的鎖定帶寬。然而，在光梳（OFC）中，使用不同腔內的EOMs抑制快速的相位波動的困難 ...

術有基于超快泵浦探測的時域熱反射法(TDTR)和基于連續波激光的頻域熱反射法(FDTR)。此外，還有新開發的穩態溫升熱反射法(SSTR)和空間域熱反射法(SDTR)等。這些熱反射法的特點是采用一束經調制的激光周期性加熱樣品，采用另一束激光作為探測光，通過被加熱樣品表面的反射率隨溫度的線性變化來測量樣品表面的局部溫度變化，從而確定樣品相關的熱物性(例如圖1中的FDTR傳統光路示意圖)。由于探測激光可以由高倍顯微物鏡聚焦在樣品表面形成微米直徑的光斑，從而實現微米級分辨率的加熱和溫度探測，因此該方法較大地放寬了對樣品尺寸的限制。另外基于熱反射法的實驗可建立多層結構的三維各向異性傳熱模型，因此該方法不 ...