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2940nm脈沖激光器(Er:YAG)
2020nm脈沖激光器(Tm:YAG)
單腔雙光梳激光器
緊湊型DPSS皮秒激光器
亞納秒激光器(1-4mJ)
1040nm高功率飛秒激光器(5-20W)
高功率532nmDPSS固體激光器(Lighthouse)
470-700nm激光泵浦白光光源
高功率亞納秒激光器(50W)
1064nm緊湊納秒激光器-Q2HE(<4W, 100mJ,10-100Hz)
150mJ高能量納秒OPO激光器(調(diào)諧范圍410-2500nm)
532nm高功率DPSS固體激光器(Lighthouse)-Sprout-D, up to 20W
高速光學(xué)延遲線
532nm高功率DPSS固體激光器(Lighthouse)-Sprout-G, up to 18W
525/800/1050nm三波長飛秒激光器
532nm高功率DPSS固體激光器(Lighthouse)-Sprout-H, up to 20W
TDTR專題:泵浦熱探測中金屬傳感器薄膜性能(二)時域熱反射,tdtr,頻域譜,金屬薄膜,電子-聲子耦合,溫度,金,鋁,鉻,鉑,銅,表一.用于2 TM模型計算的材料列出的屬性包括電子-聲子耦合常數(shù)(g)、電子比熱常數(shù)(γe)、300 K溫度下的熱容常數(shù)(C1)、電子熱導(dǎo)率(λe)和聲子熱導(dǎo)率(λl)。聲子弛豫起始時間trp由2 TM模型計算獲得。傅里葉頻譜分析圖1.金和鋁在10 KHz歸一化的頻率響應(yīng)幅度的比較。虛線代表1TM溫度模式,實線藍色和橙色代表2TM溫度模式光譜,紅色代表半峰全寬下100 fs激光泵浦脈沖的光譜為了獲得材料的頻率響應(yīng),將時域譜進行傅里葉變換可得到圖1中的頻域譜,其中藍 ...
的靜態(tài)或激光泵浦放大引入的動態(tài)像差,從而提高穩(wěn)定性、確保探測靈敏度。總之,由于光學(xué)儀器在軍事、工業(yè)、醫(yī)療、通訊、測試等領(lǐng)域的廣泛應(yīng)用,而自適應(yīng)光學(xué)技術(shù)在提高儀器的性能、抗干擾、穩(wěn)定性等方面具有獨特的作用,伴隨系統(tǒng)集成和單元技術(shù)的不斷發(fā)展改進和成熟,成本的不斷下降,這門科學(xué)技術(shù)必將會在軍用、民用各個行業(yè)有更廣闊的發(fā)展空間,并創(chuàng)造出社會和經(jīng)濟效益。 ...
PD結(jié)合超快泵浦光源和TCSPC電路,可以用來開展單原子和單分子兩類單光子源特性測試。SSPD的低時間抖動和紅外敏感性使得我們能夠在波長達到2微米的情況下仍能分辨更短的光致發(fā)光壽命。SSPD可以被用來發(fā)展和表征各種類型的通信波長光子對源。4.經(jīng)典太空對地通信空間對地通信是通信波長低時間抖動探測器的需求的一個重要領(lǐng)域。SSPD可以作為1550nm地面接收器,實現(xiàn)一定激光功率條件下航天探測器到地面的高效數(shù)據(jù)傳輸。5.集成電路檢測半導(dǎo)體工業(yè)對CMOS邏輯電路芯片故障的實用化檢測和診斷技術(shù)也可以使用SSPD。在CMOS器件中,當開關(guān)發(fā)生時,飽和模式下的FETs會在導(dǎo)電溝道的夾斷區(qū)產(chǎn)生一個很強的電場,這 ...
4脈沖激光器泵浦光子晶體光纖而產(chǎn)生得一種寬波段輸出得激光器,不需要調(diào)諧,同時輸出紫外到近紅外波段全譜覆蓋一般覆蓋400nm-2400nm,寬譜輸出但單波段功率非常低一般在毫瓦量級Dye laser(染料激光器)多種波長,可調(diào)諧基于脈沖激光器泵浦染料物質(zhì)實現(xiàn)波長得改變或者調(diào)諧,波長跟染料物質(zhì)相關(guān),覆蓋波長紫外到紅外,常見得有氮分子染料激光器等,但現(xiàn)在一般很少使用染料激光器OPO(光學(xué)參量振蕩器)多種波長,可調(diào)諧基于光學(xué)混頻效應(yīng)產(chǎn)生的一種很寬波段的激光器,可以覆蓋紫外到中紅外波段Ti:Sapphire laser(鈦寶石激光器)650-1100nm可調(diào)諧,800nm基于鈦藍寶石(三氧化二鋁摻雜三價 ...
光束(ωp,泵浦,ωs斯托克斯)的波長不同,使用短通濾波器很容易將信號從入射光中分離出來。到達檢測器的光子總量很小,因此使用更靈敏的光子檢測器(例如光電倍增管(PMT))進行檢測。但是,CARS受其他非共振非線性光學(xué)效應(yīng)所產(chǎn)生的背景的影響。 這些影響不僅限制了CARS測量的實際檢測極限,而且使光譜失真(與分子振動共振相比)。 另一方面,SRS信號不受大多數(shù)其他非線性光學(xué)效應(yīng)的干擾。 但是,SRS是受激發(fā)射過程。 信號以入射光相同的波長發(fā)生。 SRS效應(yīng)僅略微增加/減少了斯托克斯束和泵浦束的光子數(shù)量。 這些變化很小,以至于無法通過常規(guī)的時域測量方法進行測量。 因此,SRS需要具有鎖相檢測功能的光 ...
研究中,光學(xué)泵浦磁力計(光泵磁力計,Optically PumpedMagnetometers, OPMs)是關(guān)鍵突破。OPM是一種基于量子技術(shù),和SQUIDs有同樣靈敏度的磁場探測裝置,但是不需要SQIUIDs那樣的超低溫環(huán)境(下圖)光學(xué)泵浦磁力計(OPM)基本原理:每個光泵磁力計包含一個充滿銣-87原子蒸汽的玻璃室。當一束和原子的D1譜線產(chǎn)生諧振的圓偏光穿過蒸汽時,它將銣原子泵浦到一個角動量順著光束的量子態(tài)。因為每個原子具備的磁動量和角動量是相關(guān)聯(lián)的,自旋偏振的原子蒸汽的凈磁化率對外界磁場非常敏感。當所有的原子都在相同的狀態(tài),并同時引入偏正態(tài)時,就不會產(chǎn)生更多的吸收。這時候,通過氣室的光強 ...
FDTR收集作為泵浦光束調(diào)制頻率的函數(shù)的熱反射信號,而不是監(jiān)控作為泵浦和探測脈沖到達時間之間的延遲的函數(shù)的熱反射信號。因此,通過將延遲級保持在固定位置,基于超快激光的TDTR也可以實現(xiàn)FDTR的功能。下面先討論和比較脈沖FDTR和連續(xù)FDTR。脈沖FDTR使用與傳統(tǒng)TDTR類似的設(shè)置。唯一不同的是,用于消除TDTR高次諧波信號的諧振電路不能用于FDTR實驗,因為數(shù)據(jù)是作為調(diào)制頻率的連續(xù)函數(shù)獲得的,而諧振電路通常處于固定的截止頻率。然而,如果泵浦光束由純正弦波調(diào)制,或者如果使用干凈正弦波乘法器的數(shù)字鎖定放大器用于鎖定檢測,或者如果在熱建模中也考慮了高次諧波,則諧振濾波器的使用對于TDTR并不總是 ...
此,需要使用泵浦-探測以及鎖相法進行探測。光學(xué)泵浦-探測以及鎖相探測泵浦-探測是多光子探測中常用的方法。這些試驗通常使用兩束超快激光。一束激光時刻對樣品進行照射,另一束激光則通過調(diào)幅調(diào)制在一個固定的頻率。因此,如何由第二束光作用與D1束光所產(chǎn)生的變化都會被傳遞到D1束光中。在檢測段,將調(diào)制的光束使用空間,或者濾波片的方法阻擋。只有本身未調(diào)制的光能到達探測器。因為信號本身只發(fā)生在調(diào)制頻率,因此,只要使用鎖相放大器對調(diào)制頻率進行檢測,就能檢測出兩束光互相作用所產(chǎn)生的信號。鎖相放大器使用混頻原理,可將輸入的電子信號與本地振蕩信號混頻,并通過低通濾波器濾除并放大。在頻譜中,只有十分接近本地振蕩器頻率的 ...
2))的雙頻泵浦激光器在單個波導(dǎo)內(nèi)產(chǎn)生窄線寬太赫茲輻射。除了提供豐富的美麗的物理研究,這種技術(shù)允許緊湊,室溫操作在廣泛的光譜范圍。我們的團隊利用的QCL技術(shù),在以下四個方面取得了穩(wěn)步的進展:穩(wěn)定的太赫茲頻率發(fā)射;太赫茲高權(quán)力;連續(xù)波操作;和寬頻率的可行性[39]。在典型的Fabry-Pérot (FP)多模腔中,光強在不同的中紅外頻率之間擴散,總功率是許多小Wi分量的總和。因此,產(chǎn)品WiWj將是小的,而太赫茲光譜將相當寬(Δv ~0.5-1 THz)。為了對太赫茲光譜進行提純和調(diào)諧,需要將所有的中紅外功率集中在兩個單模工作的中紅外頻率上,并且它們的頻率位置需要可控和可調(diào)。達到這一目的直接的方法 ...
的應(yīng)用。如果泵浦源和斯托克斯場,分別以頻率ωp和ωs與拉曼活性分子相互作用,以并且頻率Ω=ωp-ωs發(fā)生共振,產(chǎn)生頻率為ωAS=2ωp-ωs的諧振反斯托克斯信號。這個信號允許對未染色樣品進行化學(xué)選擇性成像。然而,這個信號也有不包含任何特定的化學(xué)信息的非共振信號的貢獻。這種非共振背景強度取決于采樣,非共振信號會使共振信號失真,甚至可以淹沒諧振信號 。共振和非共振CARS響應(yīng)起源于來自三階磁化率。在外向方向上檢測 CARS信號顯著降低了非共振型號的貢獻,因此提高了檢測靈敏度。盡管如此,許多可以避免或消除CARS中的非共振背景的替代技術(shù)出現(xiàn)了,例如,偏振敏感檢測 ,和時間分辨CARS,當時這也導(dǎo)致了 ...
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