位（七）- 波片相位延遲量測量誤差分析影響波片相位延遲量測量準(zhǔn)確度的因素主要有：標(biāo)準(zhǔn)1／4波片的偏差及待測波片快軸與入射面夾角θ的誤差等，下面從公式(4)出發(fā)，討論兩者誤差對波片測量延遲量的影響：（一）當(dāng)標(biāo)準(zhǔn)1／4波片和待測1／4波片的相位延遲量都是理想的90°時，得到δ與θ的關(guān)系如圖1所示，θ的變化范圍是-4°至＋4°。可見，當(dāng)標(biāo)準(zhǔn)1／4波片和待測1／4波片在理想情況下，待測1／4波片的方位角θ不影響其相位延遲量測量。圖1當(dāng)標(biāo)準(zhǔn)1／4波片理想時待測波片δ與其方位的角θ的關(guān)系(二）實際上，由于波片受溫度，及制作工藝的影響，其相位延遲量不可能是理想的90°。若待測1／4波片的相位延遲量為88.8 ...

圖1在布拉格條件下，最小透過角與一定波長耦合。濾光片在較大的波長范圍內(nèi)角度可調(diào)。改變?nèi)肷涔馀c濾光片的夾角可在不損失光密度的情況下調(diào)節(jié)反射波長。單個BNF在400-1100 nm范圍內(nèi)典型光密度為3-4。在785 nm處，單光柵最大光密度為OD5。大多數(shù)拉曼光譜儀需60dB以上瑞利光抑制，這可以通過幾個BNFs的順序級聯(lián)得到。圖1顯示了兩個級聯(lián)BNFs在785 nm處光譜輪廓，兩個濾光片組合光密度約為7。圖2顯示了一個高端薄膜陷波濾波器的光譜輪廓。可見使用VBG濾波器技術(shù)可以實現(xiàn)帶寬的顯著降低，這使得單級光譜儀進(jìn)行超低頻率拉曼測量成為可能。圖2不同BNFs的透射光譜如圖3所示。OD>3在4 ...

如何快速制造教學(xué)用低成本拉曼光譜儀激發(fā)光源激發(fā)源的技術(shù)指標(biāo)，如波長、線寬(單色性)、光功率等，是獲得高質(zhì)量拉曼光譜的關(guān)鍵。通常，拉曼光譜出現(xiàn)在激發(fā)波長(Stokes)以上和(反Stokes)以下的約10 ~ 200 nm。拉曼散射效率與激發(fā)波長的四次方成反比。因此，較低激發(fā)波長(UV和可見光)的激光器比紅外光源產(chǎn)生更好的拉曼信號。我們使用了一種低成本和易于獲得的綠色(~ 532 nm)激光筆，二極管泵浦固態(tài)激光器(DPSS)作為激發(fā)源。內(nèi)置的Nd:YAG和KTP晶體將激光二極管的主發(fā)射波長808 nm先轉(zhuǎn)換為1064 nm再轉(zhuǎn)換為532 nm。有利的是，該激光筆帶有必要的電子驅(qū)動電路、被動散熱 ...

）與四分之一波片（λ/4）進(jìn)入光學(xué)腔，然后通過反射到達(dá)光電探測器，偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）的作用就是讓腔反射光進(jìn)入探測器。然后對反射光信號進(jìn)行相位解調(diào)，得到反射光中的頻率失諧信息，產(chǎn)生誤差信號，然后通過低通濾波器和PID（比例積分電路）處理后，反饋到激光器的壓電陶瓷或者聲光調(diào)制器等其他響應(yīng)器件，進(jìn)行頻率補償，Z終實現(xiàn)將普通激光鎖定在超穩(wěn)光學(xué)腔上。關(guān)于PDH技術(shù)的理論細(xì)節(jié)可以在一些綜述論文和學(xué)位論文中找到。為了實現(xiàn)PDH鎖定，需要一些專用的和定制的電子儀器，包括信號發(fā)生器，混頻器和低通濾波器。Moku的激光鎖盒集成了全部的PDH電子儀器，在提供高精度的激光穩(wěn)頻功能上實現(xiàn)了便 ...

束鏡）和一個波片（(λ/4）進(jìn)入我們的超穩(wěn)腔與超穩(wěn)腔進(jìn)行諧振，反射出來的光再次經(jīng)過偏振分束鏡和波片被反射到光電探測器中，然后對其進(jìn)行相位解調(diào)后得到誤差信號，誤差信號通過混頻器以及低通濾波器進(jìn)行處理后，得到的信號反饋到激光器的壓電陶瓷或其他響應(yīng)部件進(jìn)行補償頻率，Z終實現(xiàn)激光器另一路激光輸出頻率的穩(wěn)定。PDH穩(wěn)頻技術(shù)的核心是通過光學(xué)超穩(wěn)腔產(chǎn)生一個誤差信號，其核心部件就是光學(xué)超穩(wěn)腔，超穩(wěn)腔的性能直接影響了Z終輸出的激光頻率的穩(wěn)定性。所以光學(xué)超穩(wěn)腔的選擇顯得尤為重要。在為您的應(yīng)用選擇理想的腔體設(shè)計時要考慮的因素包括：線寬:在穩(wěn)頻激光器系統(tǒng)中，線寬越窄，激光的頻率越集中，輸出激光的頻率就會越穩(wěn)定。所以超 ...

以通過前置濾波片等方法進(jìn)行人為消除，電噪聲這種設(shè)備自身的噪聲，無法進(jìn)行人為消除，只能依賴探測器本身性能。因此探測器自身的暗計數(shù)以及探測效率直接性的影響了是否能夠探測到并有效接收Z終光響應(yīng)脈沖的光子且不會被淹沒在噪聲中。2001年俄羅斯莫斯科師范大學(xué) Gol’tsman小組利用５ｎｍ厚度的氮化鈮（ＮｂＮ）薄膜制成的單根直納米線條成功實現(xiàn)了從可見光到近紅外光子的探測由此開啟了SNSPD研究的先河,而后，該小組成立的俄羅斯SCONTEL公司，二十多年來一直致力于超導(dǎo)納米線單光子探測器的研究，不斷地在技術(shù)上取得了新的突破。http://www.champaign.com.cn/details-314.h ...

第旋轉(zhuǎn)器和半波片，在相位調(diào)制（PM）EOM中傳輸時，激光被偏振。然后激光束在的X軸上保持偏振狀態(tài)，通過改變相位調(diào)制電壓來調(diào)制（PM）EOM的折射率。調(diào)幅（AM）EOM由PBS、半波片、四分之一波片、電光晶體和反射鏡組成。反射鏡安裝在壓電陶瓷上，以補償腔長的長期變化。當(dāng)X軸偏振光束發(fā)射到AM-EOM時，半波片將光束旋轉(zhuǎn)45°，以獲得Z軸和X軸上相等的分量。由于雙折射效應(yīng)，光束沿橢圓偏振，在四分之一波片和中旋轉(zhuǎn)傳播。仔細(xì)調(diào)整波片后，當(dāng)反射光束到達(dá)時，大部分激光功率仍停留在X軸上。PBS1作為一個分析儀，在Z軸向外反射激光功率。當(dāng)調(diào)制電壓加載在上時，Z軸和X軸之間的激光功率比發(fā)生變化，導(dǎo)致?lián)p耗調(diào)制。 ...

一波長的零級波片作為雙旋轉(zhuǎn)緩速器。探測器和相關(guān)電子設(shè)備的較大動態(tài)范圍約為103，因此無法測量比這更大的消光比。LA 激光器 C 電腦 D 探測器RSC 旋轉(zhuǎn)舞臺控制器P2 偏振器DM 數(shù)字萬用表R1,R2 延遲器S 樣品圖1：穆勒矩陣激光旋光計示意圖2.2實驗過程測量進(jìn)行了三次校準(zhǔn)測量(沒有樣品的測量)，并使用這些數(shù)據(jù)來確定緩速器和偏光器的旋轉(zhuǎn)不對中。利用Goldstein3和chenaul4建立的方程，這些誤差被用于測量，以糾正不對中。我們假設(shè)樣本是純線性緩速器，因此數(shù)據(jù)簡化是基于我們對具有旋轉(zhuǎn)快軸的線性緩速器形式的知識。分別在繞光軸旋轉(zhuǎn)0、22.5、45、67.5和90度處測量 ...

通過四分之一波片（QWP）和旋轉(zhuǎn)線性偏振片（RLP）插入相移，根據(jù)旋轉(zhuǎn)線性偏振片的方位角進(jìn)行連續(xù)采集，在恒定旋轉(zhuǎn)速度下，選擇具有相等角度間隔的三個角度，在恒定時間內(nèi)得到三幅圖，用于測量納米材料厚度，結(jié)構(gòu)如下圖所示。三步相移成像橢偏儀結(jié)構(gòu)示意圖其中，使用QWP和RLP插入相移。由于相移圖像是根據(jù)RLP的方位角連續(xù)采集的，所以這種方法屬于時間相移技術(shù)。由于具有公共光路，時間相移技術(shù)相比空間相移技術(shù)具有更高的精度。如果您對橢偏儀相關(guān)產(chǎn)品有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-56.html相關(guān)文獻(xiàn)：1薛利軍, 李自田, 李長 ...

使用低質(zhì)量的波片也有很高的精度。下面是其光路圖：2.2塞納蒙法測量偏振器件之間的關(guān)系由穆勒矩陣和斯托克斯矢量給出，類似上面。zui終分析光強，即可得到延遲大小。當(dāng)然，關(guān)于雙折射的應(yīng)用還有很多，比如圓偏光器，光彈調(diào)制器法，光學(xué)外差法，用相移法的二維雙折射測量等等，此次不再介紹，可根據(jù)實際工程需求，進(jìn)行了解。如果您對雙折射測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-54.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè) ...