偏器和1/4波片產(chǎn)生全偏振態(tài)下圖所示為產(chǎn)生偏振光的一個(gè)例子，它包括一個(gè)可旋轉(zhuǎn)的起偏器P,它的透光軸位于角度θ處；一個(gè)可旋轉(zhuǎn)的1/4波片R,其慢軸方向位于角度處，這一裝置也稱作塞拿蒙(Senarmont)補(bǔ)償器。橢圓的主軸方向取決于1/4波片的慢軸方向，橢圓率角在1/4波片的方位角和起偏器的方位角之間變化。因此，可以通過(guò)旋轉(zhuǎn)整個(gè)裝置得到偏振橢圓長(zhǎng)軸的任意方向，通過(guò)改變起偏器相對(duì)于1/4波片的角度獲得任意橢圓率角，例如橢圓率角-θ必須為45°,才能得到右旋圓偏振光。由于這個(gè)發(fā)生器可以產(chǎn)生任意偏振態(tài)的光束，所以稱為全偏振態(tài)發(fā)生器。4.旋轉(zhuǎn)起偏器和可變波片產(chǎn)生全偏振態(tài)起偏器P和可變波片R固定在一個(gè)旋轉(zhuǎn) ...

偏振分光鏡、波片、反射鏡等誤差源開展了很多研究工作，并取得了許多有意義的研究成果，提出了多種非線性誤差測(cè)量與補(bǔ)償?shù)姆椒āＴ诩す飧缮鏈y(cè)量非線性誤差研究中，偏振分光鏡(Polarizing Beam Splitter，PBS)一直是研究的重點(diǎn)，而對(duì)于非偏振分光鏡(Nonpolarizing Beam Splitter，NPBS)引入的非線性誤差，國(guó)內(nèi)外一直缺乏相應(yīng)的研究。Hou等人在邁克爾遜式外差干涉位移測(cè)量實(shí)驗(yàn)中，觀測(cè)到NPBS引入的測(cè)量誤差，并發(fā)現(xiàn)采用不同激光源，位移非線性誤差約為1.6～2.2nm，但是各種論文沒(méi)有給出相應(yīng)的理論分析以及NPBS對(duì)誤差的影響機(jī)理。本文針對(duì)基于橫向塞曼激光器的馬 ...

自校準(zhǔn)法測(cè)量波片相位延遲[J].中國(guó)激光,2012,39(4):173-179.3王喜寶,宋連科,朱化鳳,郝殿中,蔡君古.連續(xù)偏光干涉法測(cè)量波片寬波段延遲量變化[J].激光技術(shù),2012,36(2):258-261.4趙振堂,林天夏,黃佐華,何振江.利用消光式橢偏儀精確測(cè)量波片相位延遲量[J].激光雜志,2012,33(3):8-9.5程一斌,侯俊峰,王東光.組合波片的橢圓率角測(cè)量方法[J].北京理工大學(xué)學(xué)報(bào),2019,39(7):750-755.6于德洪,李國(guó)華,蘇美開,宋連科.任意波長(zhǎng)云母波片位相延遲的測(cè)量[J].光電子．激光,1990,1(5):267-269.7徐文東,李錫善.波片相位 ...

自校準(zhǔn)法測(cè)量波片相位延遲[J].中國(guó)激光,2012,39(4):173-179.3王喜寶,宋連科,朱化鳳,郝殿中,蔡君古.連續(xù)偏光干涉法測(cè)量波片寬波段延遲量變化[J].激光技術(shù),2012,36(2):258-261.4趙振堂,林天夏,黃佐華,何振江.利用消光式橢偏儀精確測(cè)量波片相位延遲量[J].激光雜志,2012,33(3):8-9.5程一斌,侯俊峰,王東光.組合波片的橢圓率角測(cè)量方法[J].北京理工大學(xué)學(xué)報(bào),2019,39(7):750-755.6于德洪,李國(guó)華,蘇美開,宋連科.任意波長(zhǎng)云母波片位相延遲的測(cè)量[J].光電子．激光,1990,1(5):267-269.7徐文東,李錫善.波片相位 ...

000：1，波片1在中心波長(zhǎng)532.4nm處為近1／4波片，由步進(jìn)電機(jī)控制兩元件旋轉(zhuǎn)，轉(zhuǎn)動(dòng)精度優(yōu)于2′，由計(jì)算機(jī)控制360°自由旋轉(zhuǎn)。圖1 斯托克斯橢偏儀儀器矩陣測(cè)量裝置示意圖實(shí)驗(yàn)中，被測(cè)量的斯托克斯橢偏儀由兩個(gè)KD*P電光晶體KD*P1和KD*P2、波片2、檢偏器和光纖光譜儀組成。高壓調(diào)制器以倍頻的關(guān)系控制兩KD*P兩端電壓的快速反轉(zhuǎn)，從而實(shí)現(xiàn)入射光斯托克斯參數(shù)的完全調(diào)制。光纖光譜儀主要包含微型光柵和線陣CCD，可以同時(shí)得到多個(gè)波長(zhǎng)處的光強(qiáng)值，可測(cè)光譜為300～1100nm。整個(gè)測(cè)量系統(tǒng)由Labview軟件編程實(shí)現(xiàn)自動(dòng)化控制。一般情況下，入射光的斯托克斯參數(shù)、波片的方位角誤調(diào)和相位延遲隨波長(zhǎng) ...

S1，S2，波片1的初始方位角誤差和相位延遲δ作為已知量修正四點(diǎn)定標(biāo)法和E-P定標(biāo)法。修正后測(cè)得的儀器矩陣如圖1所示，3種方法的結(jié)果基本保持一致。由此表明，非線性zui小二乘擬合方法在偏振定標(biāo)過(guò)程中有效地提高了測(cè)量精度，避免了入射光源的偏振效應(yīng)、定標(biāo)單元中光學(xué)元件初始方位角和相位延遲誤差對(duì)測(cè)量精度的影響。圖1 修正后斯托克斯橢偏儀的儀器矩陣x定標(biāo)結(jié)果采用反演的方式來(lái)估計(jì)儀器矩陣的準(zhǔn)確性，即通過(guò)測(cè)量各角度下的光強(qiáng)值，結(jié)合儀器矩陣反演出對(duì)應(yīng)角度的斯托克斯分量，將其與理論值進(jìn)行對(duì)比分析。測(cè)量方法為：將校準(zhǔn)單元中起偏器的方位角固定為0°，以10°為步長(zhǎng)，從0°到360°旋轉(zhuǎn)波片，由此產(chǎn)生37個(gè)不同的偏 ...

。通過(guò)1/4波片改變測(cè)量光束的偏振方向，測(cè)量光束兩次通過(guò)測(cè)量路徑，因此，分辨率相對(duì)于角反射器型加倍。(3)影響測(cè)量結(jié)果及不確定度的因素當(dāng)光干涉技術(shù)用在長(zhǎng)度測(cè)量中時(shí)，應(yīng)該考慮空氣折射率的影響。空氣折射率的校正方法有兩種，一種是測(cè)量環(huán)境參數(shù)，如空氣溫度、空氣壓力、濕度及二氧化碳的密度，然后使用經(jīng)驗(yàn)公式計(jì)算及校正空氣的折射率。另外一種方法是用長(zhǎng)度穩(wěn)定的腔體，即波長(zhǎng)跟蹤器來(lái)測(cè)量,它由穩(wěn)定的腔體及差分干涉儀組成，如圖所示。一束偏振光是經(jīng)標(biāo)準(zhǔn)腔體的前表面反射，另一束是經(jīng)后表面反射。這種差分干涉儀可測(cè)量腔體的光學(xué)長(zhǎng)度。腔體是由具有很小熱膨脹系數(shù)的材料制成的，其幾何長(zhǎng)度非常穩(wěn)定；因此，腔體的光學(xué)長(zhǎng)度變化可認(rèn)為 ...

，偏振片，半波片與四分之一波片等。利用這些器材，我們就可以著手開始驗(yàn)證其產(chǎn)生光子對(duì)的偏振糾纏性。圖11 驗(yàn)證光路示意圖圖12 實(shí)際光路我們搭建了如圖所示的光路，我們首先使用可見光源與功率計(jì)將準(zhǔn)直器對(duì)準(zhǔn)。然后更換為1550nm偏振光源與功率計(jì)，分步加入偏振片、半波片與四分之一波片并調(diào)整角度，zui后更換為光子源，單光子探測(cè)器與計(jì)數(shù)器，光子源的信號(hào)光與閑置光將分別經(jīng)過(guò)光纖，通過(guò)四分之一波片、半波片與偏振片，zui后由探測(cè)器探測(cè)，由計(jì)數(shù)器進(jìn)行符合。我們保持光路光路其他波片固定，通過(guò)轉(zhuǎn)動(dòng)其中一個(gè)半波片并固定，我們可以在計(jì)數(shù)器中看到符合計(jì)數(shù)產(chǎn)生了變化。隨著半波片的旋轉(zhuǎn)，符合計(jì)數(shù)也隨之發(fā)生正弦變化。本次實(shí) ...

一個(gè)由1/2波片(1/2 Waveplate)和偏振分束器(Polarizing Beam Splitter)組成的分光結(jié)構(gòu)，分為兩束：泵浦激光和探測(cè)激光。1/2 波片可以用來(lái)調(diào)節(jié)泵浦探測(cè)兩路的分光比例。泵浦激光路徑：①泵浦激光經(jīng)過(guò)一臺(tái)美國(guó)ConOptics公司的電光調(diào)制器(Electro-Optic Modulator, EOM)，其強(qiáng)度被加載ωr頻率的調(diào)制，ωr同時(shí)也作為鎖相放大器的參考信號(hào)使用。②泵浦激光隨后經(jīng)過(guò)BBO晶體進(jìn)行倍頻，經(jīng)過(guò)晶體之后，激光變成了包含1064nm（基頻成分）+532nm（倍頻成分）的雙色光。③經(jīng)過(guò)倍頻晶體的激光經(jīng)過(guò)冷光鏡(Cold Mirror)濾波，基頻光被基 ...

對(duì)齊。使用半波片和偏振片的組合可以旋轉(zhuǎn)泵的偏振。中紅外探針呈線性橫磁極化(TM)，與量子阱的生長(zhǎng)方向一致。根據(jù)子帶間躍遷的極化選擇規(guī)則選擇該偏振。因此，表明不同子帶間能級(jí)載流子數(shù)量的QCL波導(dǎo)的損耗或增益可以通過(guò)中紅外探頭的傳輸直接測(cè)量。近紅外泵浦脈沖通過(guò)一個(gè)機(jī)動(dòng)延遲階段，使泵浦和探頭之間的時(shí)間延遲變化為fs。然后，我們使用ZnSe窗口將泵浦脈沖和探測(cè)脈沖共線性組合。利用0.56數(shù)值孔徑(NA)的非球面透鏡將泵浦脈沖和探頭脈沖耦合到QCL波導(dǎo)中。當(dāng)泵浦脈沖被阻斷時(shí)，我們觀察到隨著QCL偏置的增加，探針透射率顯著增強(qiáng)。因此，我們證實(shí)了泵浦脈沖和探針脈沖有效地耦合到QCL有源區(qū)域。透射探頭由另一個(gè) ...