幾種體布拉格光柵濾光片的區別簡介布拉格光柵陷波濾光片(Braggrate Notch Filter, BNF)、(Braggrate Pass Filter, BPF)和布拉格光柵帶通濾光片(Braggrate Bandpass Filter,BP)三者皆是應用于拉曼測量系統之中的重要光學原件，并主要通過它們實現低波數拉曼測量(Raman shift ＜30cm-1)；以下主要從物理參數方面介紹三者區別：①體布拉格光柵陷波濾光片(BNF)體布拉格光柵通過紫外全息光照射光熱折射玻璃而制成的體布拉格光柵濾光片，該布拉格光柵對滿足特定角度的單波長光有較高的衍射效率，而且布拉格光柵陷波濾光片為反射式濾 ...

光纖衍射光柵的介紹（一）自1961年史尼策提出光纖波導可作為法布里-珀羅干涉儀以來，光纖作為傳感元件的突出潛力一直被開發到現在。大量的工作基本上都集中在纖維本身上，而沒有注意到它的表面。光纖衍射光柵，是在光纖端面構建衍射光柵，利用多層衍射光柵對可以構成光纖馬赫-曾德爾直線干涉儀。光纖衍射光柵是一種新型的光纖器件，具有魯棒性高、運行穩定性好的特點。光纖傳感解決方案—光纖光柵傳感器光纖傳感解決方案—光纖光柵解調儀昊量光電推出的光纖光柵傳感系統補足高采樣頻率要求的市場空缺，采樣頻率3-40Khz可選，可同時在線監測溫度、加速度、應變、位移、壓力等多個物理量。一、 光纖衍射光柵原理衍射光柵是可以在光敏 ...

然后經透射式光柵分光，并經狹縫濾出所需要的單色光，其作為激發光。光譜儀前的TLP濾光片通過選擇角度得到拉曼信號。通過測試硅片的拉曼譜如圖2b，透射光柵對來自超連續譜激光器的寬激光源具有良好的色散，上述瑞利線可以縮小到15波數。但是在光譜區域仍然存在較強的雜散光，其強度是瑞利線的100倍，掩蓋了硅的拉曼信號。這些雜散光來自于激發光源，所以需要進一步凈化單色激發。圖2常見的帶通隨著入射角的增大也會出現失真和偏振分裂現象，類似于上述長通（圖1a），而圖3a所示的兩個不同角度下的TBP濾光片，其在60°范圍內具有陡峭的邊緣極化不敏感性，可根據需要調整角度。圖3b則是兩片TBP濾光片經過精細調整入射角后 ...

光功率，衍射光柵G和透鏡L3(f=4mm)將泵浦光和斯托克斯光耦合進兩個不同的纖芯。樣品信號由雙芯雙包層光纖(DCDC-fiber)傳導，經二向色鏡DC2偏折引入光電倍增管(PMT),帶通濾光片F2選擇需要的非線性信號(CARS/SHG/TPEF),透鏡L2將光信號聚焦在PMT上。(2) 雙芯雙包層光纖。如圖2 ，纖芯1直徑4.8um,截止波長836nm；纖芯2直徑6.3um，截止波長970nm。分別用于引導795nm泵浦光和1030nm斯托克斯光，內包層摻氟，直徑60um。125um直徑純石英雙包層，被直徑為230um的摻氟聚合物包裹。包層用于信號采集。(3) 內窺鏡探頭。DCDC光纖由諧振 ...

形）增益區和光柵耦合器（GC）在末端工作組。比例尺，2 μm。e，光學 Fano BIC 的示意圖。f，制造的 Fano BIC 激光器橫截面的 SEM 圖像，顯示了包含 BH 的有源 WG 和無源納米腔。BH 在器件切割后被蝕刻掉。比例尺，200 nm。參考文獻：Yu, Y., Sakanas, A., Zali, A.R. et al. Ultra-coherent Fano laser based on a bound state in the continuum. Nat. Photon. (2021).DOI：https://doi.org/10.1038/s41566-021-00 ...

過使用激光的光柵掃描焦斑來構建圖像的過程。在本節中，我們將簡要描述圖像構建過程（第 5.1 節）并概述激光掃描的基本原理（第 5.2 節）。然后簡要討論旁軸系統設計的局限性（第 5.3 節）。我們還將討論使用計算機輔助光學設計來優化掃描時聚焦脈沖的空間特性（第5.4 和 5.5 節），以及如何改進FOV 和場曲（第 5.3a 和 5.5 節）。最后，我們將討論擴展到涵蓋提高數據采集率的多焦點方法（第 5.4 節）。5.1 MPLSM系統的圖像構建如第 2 節所述，MPLSM 與其他成像方式相比的一個顯著優勢是它對混濁（例如生物）介質的散射相對不敏感。如第 2.3 節所述，非線性對比機制將激發限 ...

玻璃、棱鏡、光柵和棱柵 (grating+prism)的GDD和TOD的符號.表2顯示玻璃通常表現出正的GDD和 TOD，我們一般希望補償器與色散的大小相匹配，但符號相反。很明顯,由于TOD符號不匹配而導致光柵很快就會受到限制：光柵的TOD 色散會增加玻璃的色散，因此，用于多光子顯微鏡的大多數補償器都采用棱鏡。棱鏡可以以布魯斯特角切割，因此，棱鏡補償器具有優良的傳輸效率。棱鏡玻璃材料的選擇至關重要。像 SF10 這樣的玻璃很受歡迎，因為由這些材料制成的棱鏡具有高度色散性，所以制造處的棱鏡幾何結構緊湊。 然而，雖然來自棱鏡的 TOD 具有正確的符號，但在色散大小量級上卻是錯誤的。 因此，由于棱鏡 ...

00線/mm光柵光譜儀。記錄4個積分時間為10s的拉曼光譜，然后取其平均值。這種基本的拉曼設置在后來的許多實驗中也被使用。圖2不久后的新方案中采用了近紅外拉曼光譜儀，該光譜儀在樣品穿透和背景信號減弱方面具有優勢，可以預測鹽水中葡萄糖、乳酸和肌酐的濃度。方案中使用了一束光纖，以便于在不犧牲光譜分辨率的情況下，將更多的光子從樣本上的大面積傳送到光譜儀的入口狹縫。實驗的設置如上圖2所示：本實驗使用的激發源為200 mW的830氬離子激光泵浦染料激光器。后向散射的光子通過二色分束器被光纖束采集。實驗中記錄光譜的曝光時間為100秒。圖3根據上述實驗經驗與結果，新的方案提出在收集路徑中替換使用拋物面鏡，進 ...

被分光儀內的光柵在空間上分隔開。在時域中這些峰通常被認為是同時到達光譜儀。這種方法中拉曼信號通常被熒光輻射污染。通過對發射信號進行時間門控，可以將拉曼信號從熒光背景中分離出來:如果短脈沖光激發分子，拉曼信號在脈沖的脈寬范圍內發射，而熒光的壽命更長。根據這個想法可得到無熒光的拉曼光譜。但是儀器變得更復雜，且由于通過門控系統和光譜儀不可避免的損耗，信號的幅值顯著降低。此外通過光學元件，特別是光譜儀光柵的傳輸通常是偏振相關的。新的拉曼信號的采集和分析方法解決了這兩個障礙:相對較弱的信號水平和不消失的熒光背景。通過將采集到的拉曼信號送入足夠長的光纖中，拉曼峰可以被時間分離。通過將時間門控光電倍增管(P ...

吐量。體全息光柵濾光片具有高吞吐量的窄帶寬陷波濾波器如圖2。每個VHG濾光片都有一個陷波剖面，設計用于衍射與激光匹配的特定波長，并傳輸所有其他波長。這些濾波器使得激光波長具有極高的衰減(每個濾波器的波長為>OD 4)，同時保持附近拉曼信號在5波數以上的高傳輸。圖2這導致能在5-200波數快速獲取高質量超低頻拉曼光譜。這些系統是基于一個穩定波長的激光源，一系列VHG濾波器和單級光譜儀如圖3。這種強瑞利衰減和高寬帶傳輸的結合使系統能夠同時捕獲強烈的低頻斯托克斯和反斯托克斯拉曼波段和“指紋區域”過渡，極大地簡化了整個系統，降低了尺寸和成本，同時提高了使用拉曼進行化學鑒定和其他應用的靈敏度和可靠 ...