閃耀光柵的特性改變反射光柵的工作面的圍觀形狀會改變光柵分布，實際上光譜儀中使用的光柵是閃耀光柵。閃耀光柵在某波長處有強度較大，附近的波長范圍的強度也較大，是光譜儀實際使用的波長范圍。閃耀光柵的工作面法線與光柵法線之間夾角θ，稱為光柵的閃耀角。經(jīng)過光柵衍射后，不同波長有各自的衍射角，其中衍射角與反射角相同的波長是光柵的閃耀波長，即為，它比其它波長有更大的閃耀效率。①自準(zhǔn)條件下的閃耀波長入射光以工作面法線方向投射，波長沿法線方向衍射返回，衍射角與入射角相等，所以光柵所標(biāo)示的閃耀波長是它的以及光譜的閃耀波長，所以上式標(biāo)示閃耀波長、閃耀角、刻線密度（光柵常數(shù)d的倒數(shù)）之間的關(guān)系。該光柵用于不同譜級時， ...

管內(nèi)腔模式、光柵（或濾光片）和外腔模式的色散之間的競爭。這些元件隨溫度、腔長或光柵（或濾光片）角度的變化體現(xiàn)出的不同模式表現(xiàn)，限制了激光頻率的穩(wěn)定性和頻率可連續(xù)調(diào)諧的范圍。首先需要知道的是在激光器諧振腔內(nèi)部會發(fā)生模式競爭，雖然各模式的頻率不同，但使用相同的反轉(zhuǎn)粒子數(shù)，因此在均勻加寬的激光器中，滿足閾值條件的縱模在振蕩過程中相互競爭，導(dǎo)致只有相對靠近中心頻率的縱模取勝，而其他模式都被抑制。而跳模正是因為模式競爭而引發(fā)的。如下圖所示，在圖（a）中νq相比νq+1更靠近中心頻率ν0，因此在模式競爭中νq取勝，激光器輸出激光頻率即為νq。但是由于半導(dǎo)體激光器的輸出頻率受到溫度以及腔長的影響，當(dāng)腔內(nèi)溫度 ...

子通過；由于光柵光譜儀的吞吐量可以產(chǎn)生顯著的偏振依賴性，從而使信號的偏振依賴性發(fā)生顯著扭曲，因此采用半波片來保持進(jìn)入光譜儀的信號的偏振方向相對于光柵槽方向不變。由于大多數(shù)光學(xué)元件都有一定程度的偏振依賴性，因此在設(shè)計光學(xué)系統(tǒng)時必須謹(jǐn)慎，以獲得準(zhǔn)確的結(jié)果。例如，由于s偏振和p偏振的反射率不同，入射到鏡子上的光應(yīng)該是純s偏振或p偏振，以避免由于反射而引入橢圓偏振。即使如此小心，也不能完全排除光學(xué)元件的退極化效應(yīng)。物鏡的高數(shù)值孔徑也會導(dǎo)致小的退極化效應(yīng)。雖然這些影響通常很小，可以忽略不計，但如果需要以更高的精度分析偏振依賴性，則需要基于Stokes-Mueller方法的更仔細(xì)的校準(zhǔn)程序。激光束通過顯微 ...

-SLM）、光柵光閥（GLV）等。1、液晶顯示器LCD液晶是一種介于液態(tài)和固態(tài)之間的材料，具有良好的電光效應(yīng)性能。LCD 利用了液晶雙折射效應(yīng)和扭曲向列效應(yīng)構(gòu)成的混合場效應(yīng)。在扭曲向列液晶盒兩側(cè)加入偏振方向相互平行的偏振片，就構(gòu)成了單個LCD像素單元。當(dāng)沒有對液晶盒施加電壓時，入射光經(jīng)過起偏器成為線偏振光，經(jīng)過液晶時偏振方向隨著液晶分子取向旋轉(zhuǎn)，Z后偏振方向與檢偏器相互垂直，此時該像素點為暗態(tài)。當(dāng)對液晶盒施加電壓時，液晶分子取向?qū)l(fā)生變化，線偏振光經(jīng)過液晶后變成橢圓偏振光，能夠從檢偏器出射，此時像素點為亮態(tài)。LCD 的優(yōu)勢在于視角范圍大、集成度高。LCD 的對比度取決于背光源亮度以及液晶的透 ...

式中，通過以光柵方式逐點逐行移動激光束來重建圖像。這種方法的缺點是時域分辨率受到掃描器有限響應(yīng)時間的限制。即使有可能提高設(shè)備的掃描速度，也會出現(xiàn)一個更基本的限制。為了以更短的每像素停留時間(即光束停留在樣品中某一點并從該點收集光信號的時間)來維持足夠的熒光信號，通常需要增加激光強度。然而信號采集的速率受到存在的發(fā)色團分子的數(shù)量和它們被激發(fā)的頻率的限制。因此即使在完全沒有光損傷的情況下，激發(fā)強度也不能不斷增加以實現(xiàn)更快的掃描或更短的停留時間，因為無論激發(fā)功率如何，發(fā)色團或熒光團在單位時間內(nèi)產(chǎn)生的激發(fā)-發(fā)射循環(huán)次數(shù)都不能超過一定數(shù)量。因此，信號不能通過增加功率來增強，因為它實際上已經(jīng)飽和。克服這第 ...

，或者焦點被光柵掃描過物體。電機驅(qū)動的x-y臺是常用的平移物體的設(shè)備。雖然作為研究顯微鏡附件的工作臺可以定位精度優(yōu)于±1 μm，并且可以以0.1μm的增量進(jìn)行步進(jìn)，但必須允許它們穩(wěn)定在0.5 s左右才能達(dá)到此精度。當(dāng)每個像素處的積分時間只有一秒或幾秒時，沉降時間可以顯著增加整個圖像采集時間。盡管存在死時間問題，但電機驅(qū)動的舞臺仍然受到供應(yīng)商和用戶的歡迎。一個重要的原因是，這些工作臺對于微觀測繪和更大比例尺的測繪都很有用，因為常見的模型能夠在每個軸上移動10-20厘米。有幾種掃描方法可以減少死區(qū)時間。一種方法是使用更快的翻譯階段。由壓電轉(zhuǎn)換器驅(qū)動的x-y級是較好的選擇，因為這些級的穩(wěn)定時間為0. ...

型體全息光學(xué)光柵解決了這一問題。這些濾光片用于清除激光輸出的譜展，然后有效地對信號進(jìn)行濾波以消除瑞利散射激光。因此，基于這些光學(xué)器件的儀器現(xiàn)在可以在頻譜的5 - 200 cm-1區(qū)域提供出色的信號噪聲。了解更多關(guān)于拉曼系列詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-59.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、 ...

/mm衍射光柵和tec冷卻CCD探測器(Horiba Syncerity)。測量參數(shù)包括激光強度、入口狹縫寬度和積分時間在同一樣本集的單個測量之間保持不變。測量光譜中的個別拉曼峰適合于洛倫茲輪廓，以獲得信號強度的值。三維(3D)微臺用于在x和y方向上定位樣品，并在z方向上調(diào)整樣品，使激光聚焦到樣品表面上。通過顯微鏡觀察激光光斑，激光聚焦到樣品上。圖1便是上述設(shè)備使用情況下測得的不同薄膜厚度的拉曼光譜變化趨勢。了解更多關(guān)于拉曼系列詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-59.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊 ...

縫，高分辨率光柵和多光子激發(fā)，儀器因素通常是固定的，昂貴的，難以修改的，或復(fù)雜的實現(xiàn)。因此，到目前為止，計算方法可能是提高分辨率最可行的替代方案。但必須理解的是，算法方法依賴于測量過程中捕獲的信息、約束條件的使用和先驗信息的可用性，這必須限制人們對它們可以實現(xiàn)的期望。分辨率增強方法一般可分為三類。(i)帶窄化，(ii)反褶積，和(iii)峰擬合。窄化方法是基于導(dǎo)數(shù)和冪律，經(jīng)常用于解決重疊峰和提高圖像分辨率。二階導(dǎo)數(shù)和四階導(dǎo)數(shù)特別有用，因為它們產(chǎn)生的峰比原來的更窄，從而便于峰的識別導(dǎo)數(shù)光譜可以為化合物的表征提供一個敏感的定性剖面，因為微妙的光譜特征被強調(diào)，否則可能是無法觀察到的缺點包括分化后噪聲 ...

光光斑下進(jìn)行光柵掃描，或者使用伺服安裝的鏡子對激光束本身進(jìn)行掃描。然后用象限光電探測器檢測返回的光，其中有許多成像模式是可能的。冷卻CCD相機允許對樣品進(jìn)行全方位低電平直接成像，如果有必要，可以在幾幀上集成以獲得更好的噪聲性能。如果您對磁學(xué)測量相關(guān)產(chǎn)品有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-150.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國 ...