圖1在布拉格條件下，最小透過角與一定波長耦合。濾光片在較大的波長范圍內角度可調。改變入射光與濾光片的夾角可在不損失光密度的情況下調節反射波長。單個BNF在400-1100 nm范圍內典型光密度為3-4。在785 nm處，單光柵最大光密度為OD5。大多數拉曼光譜儀需60dB以上瑞利光抑制，這可以通過幾個BNFs的順序級聯得到。圖1顯示了兩個級聯BNFs在785 nm處光譜輪廓，兩個濾光片組合光密度約為7。圖2顯示了一個高端薄膜陷波濾波器的光譜輪廓。可見使用VBG濾波器技術可以實現帶寬的顯著降低，這使得單級光譜儀進行超低頻率拉曼測量成為可能。圖2不同BNFs的透射光譜如圖3所示。OD>3在4 ...

富（尤其是低波數）、峰更尖銳、更易識別。4. 無機物質紅外信號很弱，而拉曼信號通常很豐富。5. 拉曼光譜測試在可見光波段進行，有時受樣品熒光干擾，這時候可采用近紅外激發；紅外光譜在中遠紅外進行，不受熒光干擾。6. 拉曼光譜分子在平衡位置附近極化率變化不為零；紅外光譜分子在平衡位置附近偶極矩變化不為零。7. 拉曼光譜可以測試低波數的譜段，而且如果采用共聚焦顯微微區測試的話，光斑尺寸可以小到1微米，空間分辨率較好；紅外光譜測試低波數的譜段非常困難，而且微區測試較難，光斑尺寸約10微米，空間分辨率較差。8. 拉曼光譜可以測試水溶液，而紅外光譜不可測試水溶液。 ...

緣，一般起始波數都在200個波數左右。美國Chroma公司拉曼濾光片對于一些有低波數需求的應用，會使用陷波濾波片（Opti Grate Notch Filter）進行濾波，使用陷波濾波片可以使起始波數從5個波數開始。下圖所示就是用陷波濾波器所測得的拉曼光譜效果，可以看到其起始波數都是差不多5個波數開始，如果用一般的拉曼濾色片，那么就無法看到低波數的拉曼信號。OptiGrate公司公司低波數濾光片一般來說拉曼光譜所需求的光柵光譜儀要求光譜分辨率越高越好，受限于成本等原因普遍采用分辨率優于5個波數的光柵光譜儀即可。并且考慮到拉曼信號是弱信號，普通的反射式光柵單色儀的光利用效率都會比較低，一般來說都 ...

相對于激發光波數的相對波數值，對于同一振動模式，發射光子與入射光子的能量差恒定，所以不同的激發波長下拉曼位移相同，最終獲得拉曼光譜也是一致的。那么在拉曼光譜儀中該如何選擇激發波長呢？我們從以下幾個方面進行考慮。從獲得拉曼信號強度方面進行考慮。在同等條件（如激光功率、光柵、采集時間等），拉曼光譜儀所獲得的拉曼信號強度與激發波長有如下關系：從上式可以看出，激發波長越短，拉曼信號越強 ！從避開熒光干擾方面進行考慮。下圖展示了某一樣品在532nm、633nm、785nm三種波長下獲得的拉曼光譜以及該物質的熒光光譜。可以看到該樣品的熒光峰主要集中在580nm至785nm之間，假如使用532nm或者633 ...

為它們顯示出波數相關的不穩定性。我們在沒有插入樣品的情況下進行了這些測量。使用中性密度過濾器和不同孔徑尺寸，人為地將強度縮放到可比較的水平。因此，結果并不代表絕對信噪比的優點:例如，通過增加光譜測量的路徑長度，熱源的信號可以被強烈或完全抑制，而超連續波仍然可以有效穿透。各種zui先jin的基于激光的中紅外光譜方法的光譜噪聲定量評估可在中找到。為了表征中紅外超連續介質源的光譜性能，并將其與標準熱發射器進行比較，排除儀器噪聲的可能貢獻，我們使用商用FTIR光譜儀(Bruker Optics, Vertex 70)作為核心系統，并使用中紅外探測器(汞鎘碲化可變間隙探測器，MCT, Vigo PCI- ...

在實現優于8波數(8 cm-1)的分辨率，這需要600 μm物理反射鏡位移。如此大的行程是通過連接到大型齒輪和曲柄系統的熱致動器系統的組合來實現的。創新的熱致動器是與桑迪亞guo家實驗室聯合開發的。熱致動器的棘爪臂與時鐘齒輪的棘輪齒嚙合，從而使時鐘齒輪隨致動器的每個熱周期(脈沖)旋轉。時鐘輪然后嚙合曲軸齒輪，它有一個相關的連桿附在一個指定的點，以創建一個600微米直徑的圓。連桿對平臺進行線性位移，平臺受線性軌道約束。平臺的幾何形狀配置為2:1(長/寬)長寬比，以提高行程的線性度，同時減少導向機構的機械綁定可能性(圖3)。圖3圖4熱致動器以每秒約200次的速度運行，使得鏡子在一秒鐘內完成一個完整 ...

0 cm-1波數范圍的超立方體。用底物的反射率對測得的反射率進行歸一化后，樣品中被污染部分的反射率與咖啡因粉末的文庫光譜非常吻合。如圖5所示，應用這種歸一化后，根據與咖啡因粉末反射率的光譜相似性，將檢測分數與超立方體中的每個像素關聯起來，然后應用閾值來創建檢測圖。圖6顯示了在距離為5米的距離上對各種表面上咖啡因痕跡的檢測結果。圖7展示了該系統在5米距離內區分和識別混凝土上三種不同化學物質的能力。圖5圖6圖7為了演示超立方體的高速獲取，準備了一個樣品，其中名稱“BLOCK”的每個字母在玻璃基板上以不同的化學物質創建，如圖8所示。化學物質濃度不受控制且相對較高。該樣品的復合超立方體得到如下。激光束 ...

和壓縮，超低波數拉曼測量等領域。隨著工藝技術的更新，體布拉格光柵（VBG）在窄帶濾波和快速光振幅調制方面得到更廣泛的應用，如下是產品的介紹：1、超窄帶濾光片超窄濾光片由于其優異的性能，在量子光學領域得到廣泛的應用。針對于客戶實現超窄帶濾波及純化的應用要求，我們開發了10GHz，25GHz，50GHz帶寬（FWHM, Full Width at Half Maximum）這3種規格的濾光片產品向客戶提供。超窄帶濾光片主要特點如下：常見波長：780nm,795nm,852nm,894nm窄帶寬： 10GHz, 25GHz, 50GHz （可窄至20pm）；高衍射效率：>90% ；性能穩定：采 ...

(cm?1)波數，而一些基于CCD的系統可以達到1 (cm?1)以下。然而，大多數應用不需要子波數分辨率。5. TG拉曼spad探測器發展綜述Blacksberg等人和Nissinen等人在2011年首次展示了SPAD技術在TG RS中的應用。Nissinen小組使用300 ps脈沖Nd:YAG微芯片激光器的上升沿，在532 nm激發波長下，觸發延遲發生器和定時電路，以啟用SPAD，檢測一個SPAD元件上收集的拉曼光子。2013年晚些時候，Kostamovaara等人使用了類似的設置，證明了對于大多數樣品誘導的熒光抑制方案，大約100 ps的門控時間就足夠了。早期的設置使用了一個單像素SPAD ...

確定EL的峰波數激光從閾值到功率翻轉點的光譜如圖所示。為了確定激光光譜的調諧趨勢，我們在峰值強度的10%高度測量了兩側的波數，并提取了激光波數的中點值，該方法的有效性將在后面討論。圖3顯示了EL峰值和激光波數，它們是每級電壓的函數。EL的調諧速率為700 cm?1 /V，與自一致Schr?dinger-Poisson求解器的計算結果吻合良好，如圖3所示。激光光譜在閾值以下可調諧，在閾值處可調諧性降低。可調性恢復20%以上的閾值電流密度。閾值以上激光光譜的調諧速率甚至高于EL，約為900 cm?1 /V。激光在閾值以上的總調諧范圍約為80 ~ 100 cm?1，與EL在相同電壓范圍內的調諧范圍一 ...