噪聲，如放大自發輻射(ASE)、等離子體線等。因此，為了檢測出微弱的低頻拉曼模式,激光線必須清洗到-60分貝或更低。基于薄膜技術的帶通濾波器可用于此目的；然而，它們不能去除距離激光中心波長100-200cm-1以內的噪聲。與陷波濾波器類似，薄膜帶通濾波器的線寬受到外延層數量的限制，這些外延層可以在不降低質量的情況下沉積，因此，目前只能窄到幾納米。圖3反射型的VBG，即BragGrate?帶通濾波器(BPF)，可將頻譜噪聲降低至-60-70分貝，如圖4所示。BPF并不是一個真正的帶通濾波器，因為它反射信號而不是傳輸信號；然而它把有用的信號從噪聲中分離出來，清理激光線。BPF的典型衍射效率約為95 ...

之外，還會有自發輻射的性質：即，原子會自發地由激發態（高能級）向基態（低能級）躍遷，同時從外界吸收一個光子。也就是說，在自然狀態（熱平衡）下，處于激發態的原子并不多，絕大多數原子都是處于基態的。而基態，是一個原子的最低能級，處在基態能級的原子是無法產生受激輻射現象的，也就無法將入射光進行放大。因此，要產生激光，就必須打破原本的自然（熱平衡）狀態。讓發光物質（由無數原子組成）內處于激發態的原子數目大于處于基態的原子數目，即實現粒子數反轉。為了實現粒子數反轉，通常需要使用泵浦和特定的工作物質。泵浦是一種使用光將原子從基態升高到激發態（通常是亞穩態）的過程。泵浦的光源應當滿足兩個基本條件：1.有很高 ...

A發射的放大自發輻射(ASE)光譜經過光纖耦合器、環形器、準直器，然后進入體光學系統的衍射光柵、準直透鏡，由DMD反射。透鏡將ASE按波段分成不同部分的圖像成像到DMD。DMD是一種快速、高效、可靠的空間光調制器，通過可編程像素映射提供高速切換和波長選擇。由DMD調制的特定波長反饋到增益光纖腔進一步放大。而其他的則隨著衰減而消失，從而實現高質量的激光輸出。在光學系統中，由衍射光柵和準直透鏡決定ASE色散覆蓋在DMD上的寬度。可編程DMD作為濾波器，不局限于選擇單發射波段。DMD方法還允許選擇一個以上的工作波長，并控制這些波長的相對功率，這些波長照射在微鏡上可以獨立控制而互不干擾。這些波長之間的 ...

時會產生強的自發輻射放大噪聲（ASE），會降低系統測量的信噪比SNR。通過相干或偏振監測，可以避免這個問題。所以在OTDR之下，有下面的細分。聲明：本文部分圖表參考自CNKI或SPIE數據庫論文，期刊卷及DOI編號都已在引用部分標出；本公司可提供分布式光纖傳感系統，配合各種工程實踐研究，價格優惠，性能優異，如有需要，歡迎采購！您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

光纖傳感中的相干光時域反射（COTDR）技術一、COTDR原理相干探測系統中，除了用于探測的信號光，還增加了用來與信號光進行相干探測的參考光（本振光）。信號光與參考光經過耦合器耦合到光電探測器中，光電探測器將信號光與參考光混合時產生的拍頻信號轉換為電信號后，經過濾波器和運放，即可得到信號光與參考光的差頻信號。信號光和參考光的頻率及振幅不同，混合后的光波場到達探測器后產生了光電流，而這光電流中由于混合光場的存在，混合光場的信號光與參考光存在相位差，相位差致使光電流產生交流分量，將交流分量濾波后輸出，正比于信號光振幅。而這部分信號光，就是探測光在光纖中傳播時產生的背向瑞利散射，參考光可取自激光光源 ...

子，從而抑制自發輻射的影響。基于這個概念，作者通過實驗證明了一種線寬比現有微型激光器小 20 多倍的微型激光器，并證明進一步減少幾個數量級是可行的。這些發現為微觀激光器的眾多應用鋪平了道路，并指出了光子學以外的新機遇。潛在用途：（1）實驗證明了激光器線寬可達5.8MHz，符合40Gbits相干通訊需求。（2）可用于實現集成傳感器，其線寬可識別濃度為attomolar的蛋白質/DNA，這是使用其它納米傳感器難以實現的。示意圖：a，傳統Fabry-Pérot激光器中的普通束縛態。光子產生并限制在有源區。b，在 Fano 激光器中形成的光學 BIC。光子在有源區產生，該區具有連續模式，但主要存儲在低 ...

而增加。由于自發輻射和其他過程的損失，經過一定時間，儲存的能量會達到某個最大值；此時稱為增益飽和。此時，Q開關器件迅速從低Q變為高Q，從而允許反饋和受激發射的光放大過程開始。由于增益介質中已經儲存了大量能量，諧振腔中的光強度會迅速增加。這也導致存儲在介質中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡。最終激光輸出的持續時間短峰值能量高的巨脈沖。主動調Q中，Q開關是一個外部控制的可變衰減器。這可能是一個機械設備，例如放置在腔內的快門、斬波輪或旋轉鏡，或是某種調制器，例如聲光設備、磁光效應設備或電光器件——普克爾盒或克爾盒。損耗的減少，通常由外部的電信號觸發。因此可以從外部控制脈沖重頻。調制器的另一個優點是損耗的 ...

在激發態進行自發輻射發出熒光，因此激發態是亮態，STED中采用熒光分子的基態作為暗態。強制使得熒光分子處于暗態的機制采用受激輻射。當激發光光斑內的熒光分子吸收了激發光處于激發態后，用另一束STED光束照射樣品，使損耗光斑范圍內的分子以受激輻射的方式回到基態，從而失去發射熒光的能力。即熒光萃滅。這個過程就叫做受激發射損耗。只有損耗光強為零或較低的區域內的熒光分子能夠以自發輻射的形式回到激態發出熒光，這樣就實現了有效發光面積的減小。為了實現上述目的，損耗光聚焦后的光斑需要滿足邊緣光強較大，而中心趨于零的條件，一般采用的是環形的空心光斑，如圖2所示。圖2. 激發光斑（a），渦旋光（b），強度分布的線 ...

的1μm放大自發輻射，這也是10年來開發的iXblue鉺鐿共摻光纖一直被認可的標記。“使用高溫雙層丙烯酸酯涂層（HTC）可將長期工作溫度范圍提高至125°C，使IXblue全玻璃有源光纖成 為惡劣環境下1.5μm激光雷達的理想解決方案。”iXblue產品線經理Arnaud Laurent 解釋道。全玻璃設計保證泵浦激光僅僅與光纖中玻璃材質接觸，確保在苛刻使用環境中長期運行。增強的長期可靠性、更高的工作溫度是應對惡劣環境的關鍵優勢，同時降低了系統對冷卻條件的要求。iXblue全玻璃光纖非常適合大批量需求的光纖激光器制造商，基于自由空間或混合（光纖/自由空間）架構中使用。光纖直徑為125μm，纖芯 ...

壽命短，導致自發輻射較低，因此在QC器件中實現毫瓦的超發光(SL)功率是具有挑戰性的。在2 mm長的法布里-珀羅腔中用濕蝕刻面代替一個鏡面，在10 K下的峰值光功率為25 μW。光功率不足阻礙了這種光源的實際應用。雖然存在強大的寬帶QC激光器，但激光引起的長相干長度會降低OCT系統中的圖像分辨率。zui近，通過采用帶有Si3N4抗反射涂層的圓形濕接后面和17°傾斜劈裂前面，在250 K下實現了~10 mW的峰值SL功率。然而，這些發射器的長度為8毫米，這限制了這些設備的緊湊性。這一限制限制了實現更長的器件產生更高的SL功率，因為z大可達到的SL功率隨著器件長度的增加近似線性增加。我們展示了一種 ...