其中的 電子躍遷到激發態后，損耗光使得部分處于激發光斑外圍的電子以受激發射的方式回到基態，其余位于激發光斑中心的被激發電子則不受損耗光的影響，繼續以自發熒光的方式回到基態。由于在受激發射過程中所發出的熒光和自發熒光的波長及傳播方向均不同，因此真正被探測器所接受到的光子均是由位于激發光斑中心部分的熒光樣品通過自發熒光方式產生的。由此，有效熒光的發光面積得以減小，從而提高了系統的分辨率。STED顯微術能實現超分辨的另一個關鍵在于受激發射與自發熒光相互競爭中的非線性效應。當損耗光照射在激發光斑的邊緣位置使得該處樣品中的電子發生受激發射作用時，部分電子不可避免地仍然會以自發熒光的方式回到基態。然而當損 ...

能級就會發生躍遷，同時也伴隨著散發出一定量的紅外光。由于缺陷部位與正常部位的激發能級和導電率都不相同，因此激發出的熒光強度也不同，缺陷部位輻射的熒光強度要弱一些，只要利用圖像采集設備對發出的熒光進行采集就可以根據亮度差異找出缺陷。鎖相熱圖法（LIT）：當對處于暗盒中的太陽能電池施加一個脈沖電壓時，分路電流就會對太陽能電池的溫度分布造成一定的影響，只要對太陽能電池放射出的溫度場進行成像就可以找出缺陷部位，這種檢測方法就叫做暗鎖相熱圖法（DLIT）；利用一個具有周期特性的脈沖光源對正負極斷路的太陽能電池進行照射，之后對其散發出的熒光進行成像，就可以根據熒光的強弱找出缺陷部位，這種方法就是開路照明鎖 ...

級以下的電子躍遷由于泡利阻塞效應而受到抑制（圖三a）,導致發射率/吸收率降低.由于拋光銅板的紅外反射率很高（?100％）,而聚乙烯多孔膜是紅外透明的,因此多層石墨烯器件在拋光銅板上的透射率為0.因此,可以將表面多層石墨烯的發射率寫為ε＝α＝ 1-R,其中ε,α和R是拋光銅板上的表面多層石墨烯的發射率,吸收率和反射率.圖三d顯示了拋光銅板上多層石墨烯器件的原位反射率（RV / R0）.反射率測量表明,高于3 V時,反射率明顯增加.這意味著高于3 V的吸收/發射率降低與圖2c一致.此外,我們發現在500 nm以下的反射率幾乎沒有變化.這表明離子液體嵌入對于調節長波長范圍內的光學效應更有效。另外,將 ...

能級向高能級躍遷，測量在不同波長處的輻射強度就得到了紅外吸收光譜。拉曼光譜：光照射物質，發生散射，其中非彈性散射的部分，散射光頻率相對于入射光頻率發生了一定變化，這部分非彈性散射被稱為拉曼光譜。紅外光譜源于分子中偶極矩的變化，拉曼光譜源于極化率的變化。二、拉曼光譜與紅外光譜活性判別法則1. 互排法則：有對稱中心的分子其分子振動對紅外和拉曼之一有活性，則另一非活性。2. 互允法則：無對稱中心的分子其分子振動對紅外和拉曼都是活性的。三、拉曼光譜與紅外光譜關系苯甲酸的紅外與拉曼光譜1）相同點：紅外光譜和拉曼光譜都可以用來分析分子結構和化學組成，而且它們都屬于分子振動光譜2）不同點：1. 紅外光譜是吸 ...

分子向其基態躍遷時發射所產生的激光，通常都在紫外波段。KrF Laser（氟化氪激光器）248nmXeCl Laser（氯化氙準分子激光）308nmXeF Laser（氟化氙準分子激光器）351nmHeCd Laser（氦鎘激光器325nm, 441.6nm是指工作物質是氣體的一種激光器，區別于準分子激光器，氣體激光器是由原子能級躍遷產生的激光器，主要激勵方式有電激勵，光激勵，氣動激勵等，氣體激光器一般具有非常好的光束質量和相干性。N2 Laser（氮分子激光器，Nitrogen laser）337.1nm, 427nmAr+ Laser（氬離子激光器）488nm, 514.5nm, 351. ...

參考腔或原子躍遷。Moku:Lab激光鎖頻/穩頻單一儀器集成了波形發生器、示波器、濾波器、PID控制器多儀器功能，包含快速精確掃描和鎖定診斷等自動化程序，能快速鎖定到誤差信號解調后的零交叉點，為激光頻率穩定提供了一體化解決方案?！钢饕攸c」信號處理框圖使用內部和外部本機振蕩器解調信號鋸齒波或三角波共振掃描使用內置示波器觀測在信號處理過程中不同位置的信號使用“點擊-鎖定”功能快速鎖定到誤差信號的任一零交叉點。高達四階低通IIR無限沖激響應濾波器解調信號可單獨配置的高帶寬、低帶寬PID控制器用于高頻、低頻反饋使用“范圍內掃描鎖定“功能觀測與掃描電壓有關的信號「典型參數」本振頻率1 mHz -200 ...

加載到原子的躍遷頻率上。內調制穩頻內穩頻調制一般是在飽和吸收光譜( Saturated Absorption Spectra，SAS)穩頻技術的基礎上進行，在冷原子實驗上所用的光基本上都是和原子躍遷線共振或者近共振的所以基于原子躍遷線的飽和吸收穩頻法成為選擇。飽和吸收穩頻法是利用原子吸收室對激光頻率吸收產生吸收凹陷，光電探測器接收后進行光電轉換，示波器則顯示出功率吸收峰，然后將吸收峰對應的原子頻率作為參考頻率，之后將激光器頻率穩定到參考頻率上的穩頻方法。而施加調制信號，通過人為地讓激光頻率以己知的規律在吸收峰附近變化，從而檢測出吸收峰的一階微分（或奇數階微分）信號，由此可以得到激光中心頻率和基 ...

中使用子帶間躍遷實現的。這個想法是由R.F. Kazarinov和R.A. Suris在1971年的論文“用超晶格在半導體中放大電磁波的可能性”中提出的。在塊狀半導體晶體中，電子可能占據兩個連續能帶中的一個——價帶，其中大量填充著低能電子；導帶，其中少量填充著高能電子。這兩個能帶被一個帶隙隔開，在這個帶隙中沒有允許電子占據的狀態。傳統的半導體激光二極管，當導帶中的高能量電子與價帶中的空穴重新結合時，通過單個光子發出光。因此，光子的能量以及激光二極管的發射波長由所使用的材料系統的帶隙決定。然而，QCL在其光學活性區不使用塊半導體材料。相反，它由一系列周期性的不同材料組成的薄層組成，形成一個超晶格 ...

級間的子帶間躍遷來實現的。自1994年首次實驗演示以來，QCL技術得到了巨大的發展。這些性能水平是結構設計、材料質量和制造技術不斷改進的結果[3-5]。目前，它正在成為中紅外(中紅外)和太赫茲(太赫茲)頻率范圍內的激光源，并在氣體傳感、環境監測、醫療診斷、安全和國防[6]中有許多應用。西北大學量子器件中心(CQD)的目標是推進光電技術，從紫外到太赫茲光譜區域。這包括基于III-V半導體的許多不同技術的發展[7,8]。自1997年以來，CQD在量子級聯激光器QCL的發展上投入了相當大的努力，特別是在功率、電光轉換效率(WPE)、單模操作、調諧和光束質量方面，推動QCL從一個實驗室工具成為一個廣泛 ...

收兩個光子而躍遷到高能級的現象。因此反應概率遠小于一般的單光子吸收，它的幾率正比于光強度的平方。神經元鈣成像（calcium imaging）技術的原理就是借助鈣離子濃度與神經元活動之間的嚴格對應關系，利用特殊的熒光染料或者蛋白質熒光探針（鈣離子指示劑，calcium indicator），將神經元當中的鈣離子濃度通過雙光子吸收激發的熒光強度表征出來，從而達到檢測神經元活動的目的。美國Meadowlark Optics公司專注于模擬尋找純相位空間光調制器的設計、開發和制造，有40多年的歷史，該公司空間光調制器產品廣泛應用于自適應光學，散射或渾濁介質中的成像，雙光子/三光子顯微成像，光遺傳學，全 ...