原子（分子）躍遷譜線中心頻率局限在某一特定的波長上 3）由于參考頻率是F-P腔的共振頻率，腔體的材料和環(huán)境溫度會影響腔體穩(wěn)定、因此采用低膨脹系數(shù)材料制成腔體，隔離外界震動以減小F-P腔的共振頻率漂移。4）通過對激光進(jìn)行射頻調(diào)制，避開激光幅度噪聲的影響，可以達(dá)到散粒噪聲的極限。而PDH技術(shù)的關(guān)鍵在于F-P腔的設(shè)計，根據(jù)理想F-P腔的傳輸，大部分的入射光會被反射，只有當(dāng)激光頻率與諧振腔模式匹配，才能透射，使用反射系數(shù)更高的反射鏡增加了F-P腔的精細(xì)度，與較低的精細(xì)度(藍(lán)色)相比，產(chǎn)生了更尖銳的條紋(綠色)（圖2）。因此更高精細(xì)度的F-P腔作為參考頻率對于激光穩(wěn)頻能起到很大作用。同時對激光相位調(diào)制的 ...

以及電子能級躍遷相關(guān)的范圍內(nèi)。散射光沿著所有方向輻射，伴隨波長的變化，其偏振方向也有變化。1. 散射光頻率不發(fā)生改變的散射過程稱為瑞利散射，就是Lord Rayleigh用來解釋天空之所以呈現(xiàn)為藍(lán)色的那種過程。2. 散射光頻率（波長）發(fā)生改變的散射過程稱為拉曼散射，拉曼光子的能量與入射光子能量相比可以增大，也可以變小， 取決于分子的振動態(tài)。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中，前者散射光子的能量較之入射光子變低（失去能量，波長紅移），而它的散射強(qiáng)度更大一些，這是因為在室溫下分子中大多數(shù)電子主要布居在振動基態(tài)（參見上圖所示）4. 分子中少量電子布居在較高的振動能級上，因此散射光子的能量可以大于入 ...

要小于相應(yīng)的躍遷能級的自然線寬，并且對激光器的頻率穩(wěn)定性要求很高，為了獲得窄線寬、高功率、穩(wěn)頻率的冷卻光，可以采用注入鎖定技術(shù)。注入鎖定可以很好解決滿足這些需求。MOGLabs提供由種子激光器、放大器以及相應(yīng)的控制器等組成的注入鎖定放大系統(tǒng)ILA，相比于昂貴的光學(xué)倍頻（SHG）系統(tǒng)，ILA更加緊湊和成本也更低，并且光束質(zhì)量優(yōu)于錐形放大器TA系統(tǒng)。在這里高輸出功率是由一個高功率激光器產(chǎn)生的，稱為從激光器（slave laser）或者放大器（amplifier）。并且采用一個低噪聲低功率的激光器輸出注入到放大器的諧振腔中，這個低功率激光器被稱為主激光器（master laser）或者稱為種子激光器 ...

裂引起的激子躍遷。C 與來自 d 軌道的帶間躍遷有關(guān)。隨著將塊狀 MoS2 轉(zhuǎn)化為量子點時發(fā)生的維度變化，MoS2 納米片的激子峰消失，并出現(xiàn)了新的吸收特征。由于量子尺寸效應(yīng)，在 MoS2量子點中觀察到吸收峰藍(lán)移。此外，在 MoS2 QD 的 PL 光譜中，不存在 A 和 B 激子峰，并且在相對于原始 MoS2 的 PL 發(fā)射區(qū)域的更高能量區(qū)域中產(chǎn)生了新的強(qiáng)發(fā)射峰。 圖 1c 顯示了在 300 到 360 nm 的激發(fā)波長下分散在 DI 水中的 MoS2 QD 的 PL 光譜。 MoS2 QDs 中的PL 峰在激光照射過程后轉(zhuǎn)移到更高能量區(qū)域。光學(xué)性質(zhì)的這些變化與量子限制效應(yīng)有關(guān)。您可以通過我 ...

料的一個光學(xué)躍遷能(主要是光學(xué)帶隙)，也被稱為共振拉曼散射(RRS)。在那里，由于強(qiáng)光學(xué)吸收，拉曼散射信號可以增強(qiáng)幾個(通常是兩個)數(shù)量級。此外，由于振動和電子運動的相互作用改變了拉曼選擇規(guī)則，可能會出現(xiàn)新的聲子模式，而這些模式在非共振拉曼光譜中是不存在的。有趣的是，由于強(qiáng)烈的激子效應(yīng)，RRS在二維半導(dǎo)體中起著至關(guān)重要的作用。緊密束縛的激子態(tài)表現(xiàn)出不同尋常的共振效應(yīng)，導(dǎo)致出現(xiàn)了非rrs中禁止的幾種拉曼模等現(xiàn)象。二維半導(dǎo)體中的RRS是一個非常有趣且有潛力的課題。另一種增強(qiáng)拉曼信號的方法是利用非線性拉曼效應(yīng)，包括相干反斯托克斯拉曼散射和受激拉曼散射。這兩種技術(shù)都需要高功率的激光抽運，隨著激光功率的 ...

→5I8激光躍遷用于實現(xiàn)2 μm波長范圍的激光發(fā)射。 Tm,Ho:YAP 晶體用于具有155毫米物理腔長的諧振腔。晶體的端面鍍有790-800nm和 1.9-2.2 μm的涂層，反射率小于0.5%。一個裝有液氮的杜瓦瓶被設(shè)計用來將激光晶體冷卻到 77 K 的溫度。兩個激光二極管的中心輸出波長分別為 794.1 nm 和 794.0 nm，對應(yīng)的輸出功率分別為20 W和20.1 W。用作Tm,Ho:YAP 激光器的泵浦源。實驗中 LD的溫度選擇為 298.15 K。每個LD的輸出功率通過纖芯直徑為400μm、數(shù)值孔徑為0.22的光纖耦合，通過調(diào)節(jié)LD的溫度獲得LD的中心輸出波長。來自LD的泵浦激 ...

子相比，它的躍遷相當(dāng)寬，尤其是在波長約為940 nm的標(biāo)準(zhǔn)泵浦時。這放寬了它對制造公差和泵浦二極管溫度穩(wěn)定性的要求。對于高功率激光器，必須通過有效發(fā)散激光過程產(chǎn)生的熱量并首先減少熱量產(chǎn)生，將工作物質(zhì)的溫度保持在合理水平。量子缺陷是熱負(fù)荷的不可避免的來源之一，即泵浦能量和激光光子之間的差異。原則上，這可以通過減少四能級能量方案的兩個上層和兩個下層之間的能量差來最小化，在極限情況下變成兩能級系統(tǒng)。因此，人們必須在“理想”四能級系統(tǒng)的低激光閾值（Nd3+ 的1.06-μm 躍遷）和減少量子缺陷但增加閾值密度的“準(zhǔn)三級系統(tǒng)”之間進(jìn)行權(quán)衡。水平系統(tǒng)（Yb3+）。在這兩種情況下，都可以直接泵浦較高的激光能 ...

為與拉曼有源躍遷沒有共振的頻率分量不會產(chǎn)生信號。此外，如果附近發(fā)生兩個共振，較寬的帶寬將意味著光譜分辨率較低，獲得的圖像將受到兩個共振信號的污染。對于用于多光子顯微鏡的商用鎖模飛秒鈦藍(lán)寶石激光器獲得的典型8 nm帶寬，這意味著只有大約1/8的激光能量應(yīng)用于樣品被CRS過程有效利用。相比之下，對于幾皮秒的脈沖，所有的激光強(qiáng)度都集中在與拉曼共振完全匹配的較窄頻段，可以很好地分辨。雖然寬帶飛秒激光器的光譜分辨探測可以以高分辨率恢復(fù)CARS或SRS光譜，但它通常需要CCD相機(jī)等多元素探測器，每個像素的讀出時間非常長，這嚴(yán)重限制了成像速度。脈沖長度稍長、平均功率較高但峰值功率降低的第②個特征是非線性光損 ...

發(fā)時電子能量躍遷到三元態(tài)能級(T1;T2;:::;Tn)。三重態(tài)的電子具有平行自旋，這些電子躍遷是“自旋禁止的”，通過發(fā)射一個磷光光子或ISC反轉(zhuǎn)和發(fā)射一個延遲的熒光光子，導(dǎo)致向地能級的緩慢躍遷。磷光的發(fā)生時間從毫秒到數(shù)百秒不等。圖1所示的Jablonski圖簡潔地說明了這些過程。圖1分子的量子產(chǎn)率被定義為發(fā)射的光子與吸收的光子之比。常見熒光化合物的量子產(chǎn)率包括熒光素的80%，eGFP的60%，色氨酸的6%，還原煙酰胺腺嘌呤二核苷酸(NADH)的2%。分子的這種發(fā)射效率取決于(1)它相對于入射電磁波電場方向的空間方向(極化)，(2)吸收入射光子能量可用的電子能級(吸收光譜)，(3)振動能級重排 ...

0K時，單個躍遷更加清晰。從80K時IV曲線上的兩個開啟區(qū)域(圖1 (b))來看，超短注入器和超強(qiáng)耦合狀態(tài)所導(dǎo)致的明顯轉(zhuǎn)變也更為明顯。偏振相關(guān)的測量進(jìn)行了確認(rèn)子帶間發(fā)射。此外，通過MOCVD和MBE進(jìn)行了兩個獨立的生長，并進(jìn)行了仔細(xì)的成像，以證明寬帶發(fā)射是設(shè)計固有的，而不是不均勻或不均勻生長的結(jié)果。圖3圖3(a)所示的溫度依賴性LIV特性是脊寬為14.8μm，腔長為2.5mm的激光器。激光在180K和297K分別發(fā)射出2.4W和490mW的光譜集成峰值功率。該激光器具有129K的特征溫度(T0)和較大的翻滾電流密度，表明由于超短注入器提高了電流注入效率。在80kV/cm偏置場下，激光光譜顯示出 ...