得到使用。當(dāng)光脈沖通過光纖時，由于發(fā)生拉曼散射，會散射產(chǎn)生分別比泵浦波長長和短的微弱散射光。SSPD可以檢測這種單模光纖中出現(xiàn)的非常微弱的背向散射光信號。通過比較這種不同波長拉曼信號的強度比值，可以得出溫度信息。結(jié)合泵浦光脈沖和低時間抖動SSPD以及TCSPC電路提供的定時信息，我們可以獲得光纖不同長度位置的溫度信息。7.飛行時間激光測距SSPD可以用來提升激光雷達(dá)（LIDAR）系統(tǒng)的量程和性能。SSPD還可能在更大范圍的大氣遙感應(yīng)用中使用。 ...

由高強度的激光脈沖熔化或者汽化的材料在被自己的蒸汽 傳送出去以前，會在孔壁上凝結(jié)或者重鑄。在沖擊鉆孔中更是如此，這里激光束沒有移動，總是打在同一個地方，這導(dǎo)致所產(chǎn)生的熔化體積很大。更短的脈沖（在飛 秒和皮秒量級）所產(chǎn)生的熱滲透深度更淺，然而仍然會殘留熔化層。但是，使用這類激光器時，生產(chǎn)率很低，這是因為在脈沖能量高的情況下，激光功率不夠。 使用稱為螺旋式打孔/穿孔法的打孔技術(shù)就可以克服這些質(zhì)量和生產(chǎn)率方面的限制。在這個技術(shù)中，使用了緊密聚焦的短脈沖激光束，沿著中心點旋轉(zhuǎn)，嚴(yán)格的描 繪出小孔的幾何外型。打孔過程中，每一小部分材料相繼的被蒸發(fā)，范圍限定得很好的激光脈沖被旋轉(zhuǎn)和重疊使用。使用這項 ...

噴嘴設(shè)計、激光脈沖的照度、氣壓、均勻性等方面提供最優(yōu)化的數(shù)據(jù)支持。除此之外，波前分析儀還被廣泛的應(yīng)用于紅外、近紅外探測；平行光管/望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)的檢測與裝調(diào)；衛(wèi)星遙感成像、生物成像、熱成像領(lǐng)域；球面、非球面光學(xué)元器件檢測 (平面, 球面, 透鏡)；虹膜定位像差引導(dǎo)；大口徑高精度光學(xué)元器件檢測；激光通信領(lǐng)域；航空航天等領(lǐng)域。波前探測器產(chǎn)品系列型號SID4SID4 HRSID4 UV-HRSID4 NIRSID4 DWIRSID4 SWIR孔徑尺寸（mm2）3.6 x4.88.9 x11.88.0 x8.03.6x4.813.44x10.089.6x7.68測量點數(shù)160x120300x400250x ...

通過高功率的光脈沖在非線性介質(zhì)中傳輸來產(chǎn)生寬帶超連續(xù)譜。超連續(xù)譜并非指某種特別的現(xiàn)象，實際上是指各種非線性效應(yīng)，它們共同導(dǎo)致了非常大的光頻譜展寬。超連續(xù)譜產(chǎn)生的決定因素是非線性介質(zhì)的色散，通過適當(dāng)?shù)纳⑻匦栽O(shè)計能夠明顯的降低超連續(xù)譜的功率要求。5、高雙折射光子晶體光纖與傳統(tǒng)的保偏光纖（蝴蝶結(jié)形、橢圓形、熊貓形）不同，這些傳統(tǒng)保偏光纖中至少使用了兩種不同的玻璃材料，而每種材料的熱膨脹系數(shù)不同，因此存在溫度敏感的問題；而光子晶體光纖所能獲得的雙折射特性對溫度極不敏感，這是許多領(lǐng)域都需的一個重要特征。圖1.5 保偏光子晶體光纖橫截面顯微圖三、光子帶隙導(dǎo)引型光子晶體光纖（空心光子晶體光纖）當(dāng)光子晶體光 ...

。AOM：聲光脈沖選擇器/Pulse Picker的原理是向聲光調(diào)制器施加一個短的RF脈沖，以將所需的脈沖偏轉(zhuǎn)到指定的方向。使得偏轉(zhuǎn)的脈沖可以通過一個孔，而其他的則被阻擋掉。在任何情況下，調(diào)制器的所需速度都取決于脈沖序列中脈沖的距離（例如，取決于脈沖源的脈沖重復(fù)率），而并非脈沖持續(xù)的時間。EOM是一種快速、通用的解決方案，但是EOM需要高壓驅(qū)動，由于高壓切換速度的局限性，因此通常不能應(yīng)用于高重復(fù)率的需求。而這種情況，盡管AOM速度較慢，但是在MHz以上的重復(fù)率，表現(xiàn)出較好的性能。不過一些橫向電光調(diào)制器（美國Conoptics 25D）通過改變電壓在晶體上的施加方式，可以使得電光調(diào)制器用于25- ...

以及在整個激光脈沖周期中材料溫度如何升高，從而接近熱損傷點。不同的材料有不同的吸收率，不同的熱損傷溫度，不同的介電擊穿等級。圖1 連續(xù)波激光，損傷由高平均激光功率密度引起的熱效應(yīng)導(dǎo)致。降低功率密度，可以防止損壞圖2 長脈沖激光，高功率密度引起的熱損傷。減小峰值功率或減小脈沖寬度以防止損壞圖3 短脈沖激光，高功率密度引起的介質(zhì)擊穿。降低峰值功率密度，防止損壞圖4 短脈沖激光器，低重復(fù)率，無損傷圖5 短脈沖激光，高重復(fù)率導(dǎo)致熱損傷。降低峰值功率密度或降低重復(fù)率，以防止損壞二、 激光損傷的定義為了充分理解激光損傷原理，首先有必要定義一些關(guān)鍵術(shù)語和變量，這些術(shù)語將用于下面的方程中，請參閱表1和圖6來了 ...

要兩個超快激光脈沖在樣品上空間和時間上重疊。為了獲得穩(wěn)定的時間重疊，當(dāng)今的SRS顯微鏡通常使用單個Ti：藍(lán)寶石激光可產(chǎn)生泵浦光束和斯托克斯光束。皮秒和飛秒激光器均可用于SRS測量。皮秒激光器提供了更精細(xì)的光譜輪廓。無需額外的光學(xué)器件即可實現(xiàn)高光譜分辨率。與自發(fā)拉曼光譜不同，自發(fā)拉曼光譜可以用單色激光同時測量所有拉曼光譜，而受激拉曼光譜則需要進(jìn)行波長調(diào)整以測量其他光譜點，并且在獲取光譜圖像時調(diào)整激光波長會限制測量速率。另一方面，飛秒激光器本身具有廣譜。可以使用一種稱為“光譜聚焦”的技術(shù)來快速調(diào)整泵和斯托克斯束之間的能量差。可以在更短的時間內(nèi)獲取光譜圖像。但是，這種方法增加了系統(tǒng)的光學(xué)復(fù)雜性。需要 ...

實線表示的激光脈沖的光譜。從熱載流子的角度來看，非平衡過程發(fā)生在區(qū)域B和區(qū)域C。這些區(qū)域越寬，熱載流子行為被確定得越好。較低的頻率受到電子-聲子耦合常數(shù)的限制，而上限是激光脈沖頻譜的延伸。在這種情況下，黃金是熱載流子研究的最佳材料，其帶寬從1 GHz擴(kuò)展到5 THz。圖2.二氧化硅層上金膜的TDTR實驗和模擬TM信號為了驗證模型，已經(jīng)測量了二氧化硅層上50 nm金膜的TDTR信號，激光脈沖持續(xù)時間為1 ps(532 nm)。讓我們注意到信號是負(fù)的，因為在這個波長下金的熱反射系數(shù)是負(fù)的，如圖2插圖。圖2比較實驗和模擬(2TM)熱光譜。即使區(qū)域C和區(qū)域D重疊，上面詳述的不同區(qū)域也清晰可見，因為1 ...

是通過測量激光脈沖的飛行時間來測量系統(tǒng)與目標(biāo)之間的距離。激光探測系統(tǒng)向目標(biāo)發(fā)射一個激光脈沖，經(jīng)過目標(biāo)反射后測量所經(jīng)歷的時間τ，則所測得距離為：式中， c 為真空中的光速。脈沖激光測距技術(shù)具有測量范圍遠(yuǎn)、精度較高、測距速度快、結(jié)構(gòu)簡單等優(yōu)點廣泛用于軍事、航天航空等領(lǐng)域。1973 年，美國NASA 在SKYLAB 衛(wèi)星上安裝測高儀，可以達(dá)到的測距范圍為453km，測距精度為15m。中科院上海光機所研制出來的便攜式測距儀，用它對能產(chǎn)生漫反射的水泥墻進(jìn)行測距，測距范圍為100m，測距精度0.5m。雖然脈沖飛行時間測距法可以測得的范圍比較遠(yuǎn)，但是，由于受到計時精度的限制，最高的精度能達(dá)到cm 數(shù)量級，在 ...

單個的啁啾激光脈沖Ti:sapphire 激光器的出現(xiàn)，已經(jīng)降低了光源的復(fù)雜性，但在CH-stretch 中的調(diào)諧速度和調(diào)諧范圍或指紋區(qū)。然而FM CARS 自由空間光源維護(hù)的復(fù)雜性和高要求不允許專業(yè)激光實驗室外的常規(guī)應(yīng)用。為了克服上述限制，我們實現(xiàn)了一種緊湊、快速和廣泛可調(diào)的基于光纖的光源為 FM CARS 提供所有必要的脈沖。使用這種光源，拉曼共振700 cm-1和 3200 cm-1之間的波長可通過波長調(diào)諧在僅5ms內(nèi)對任意波進(jìn)行尋址，并啟用具有幀到幀波長切換的高靈敏度 FM CARS 測量。這種 FM 功能基于光纖，因此可以無縫集成到全光纖 FOPO 燈中來源 。我們使用 FM CAR ...