電壓值是一個脈沖持續(xù)時間內(nèi)的所有能量的混疊。假設(shè)被采樣信號是幅度為Ac、頻率為fc的余弦信號，光采樣脈沖的形狀是高斯型，關(guān)于理想采樣時間點t對稱。光采樣時鐘有限脈寬引起的采樣誤差綜上所述：低幅值噪聲、時間抖動、窄脈寬的采樣脈沖源在光采樣系統(tǒng)中起著決定性的作用。目前市場上，鎖模摻鉺光纖激光器作為采樣脈沖源被廣泛用于光采樣系統(tǒng)中。摻鉺光纖激光器是一種重要的光源，具有輸出功率高、脈寬窄、抖動小、波長調(diào)諧范圍大等優(yōu)點。昊量公司最新推出C波段高重復(fù)頻率（最高可達42 GHz）的主動鎖模激光器，可提供穩(wěn)定而可靠的光學(xué)時鐘。系統(tǒng)提供用戶友好的前置控制面板，可方便的通過旋鈕調(diào)節(jié)輸出激光的波長、脈寬、輸出功率等 ...

率Ppk乘以脈沖持續(xù)時間T，再除以激光光斑面積A，見公式1。圖6 一個脈沖激光器的矩形“能量-時間”剖面(1)如果脈沖具有高斯形狀，如圖7所示，計算通常使用由高斯分布的1/e2功率級定義的脈沖持續(xù)時間來完成。在這種情況下，能量E的定義如公式2所示。激光光斑面積如式3所示，其中d為光束直徑。這導(dǎo)致通量F的計算如公式4所示圖7 A高斯時間剖面脈沖激光器三、SLM的激光損傷閾值測試光路Meadowlark光學(xué)使用如下光路測試SLM的損傷閾值。該測試的目的是確定SLM對各種激光光源的光強損傷閾值。光學(xué)測試配置示意圖如圖8所示圖8 光學(xué)測試配置，A=光圈，BP =光束輪廓儀，F(xiàn)M=反光鏡，HW=半波延遲 ...

R信號，激光脈沖持續(xù)時間為1 ps(532 nm)。讓我們注意到信號是負(fù)的，因為在這個波長下金的熱反射系數(shù)是負(fù)的，如圖2插圖。圖2比較實驗和模擬(2TM)熱光譜。即使區(qū)域C和區(qū)域D重疊，上面詳述的不同區(qū)域也清晰可見，因為1 ps實驗脈沖持續(xù)時間將熱帶寬限制在1 THz。此外，對于金中3.24納米/秒的聲速，50納米金層的聲共振頻率明顯出現(xiàn)在32.8 GHz。其他四種金屬的聲子輸運:鉻、鉑、銅和銀由2TM計算的結(jié)果顯示在圖3中，顯示了在金屬/二氧化硅界面處用50 nm厚的換能器獲得的聲子溫度。根據(jù)金屬的電子結(jié)構(gòu)特征，這些圖被重新分組為(1)貴金屬(金、銀和銅)和(2)非貴金屬(鋁、鉑和鉻)。應(yīng)該 ...

構(gòu)與泵浦激光脈沖持續(xù)時間共同影響著光電導(dǎo)天線（光電導(dǎo)開關(guān)）的性能。半導(dǎo)體基底須具有高載流子遷移速率、極短的載流子壽命以及高擊穿閾值。使用不同的波段激發(fā)往往需要不同的基底，常用的半導(dǎo)體基底材料有低溫生長的砷化鎵（LT-GaAs）、藍寶石（RD-SOS）等。光學(xué)整流法在線性材料中，雙光束傳輸時相互不干擾，可獨立傳播，且其振蕩頻率均不變。當(dāng)它們在非線性材料中傳輸時，兩束入射光會混合并發(fā)生和頻振蕩、差頻振蕩現(xiàn)象，所以出射光中不光有原頻率的光，還會包含有其他頻率成分的光波。而當(dāng)具有高能量的單色光束在非線性介質(zhì)中傳播時，它會在非線性材料中發(fā)生差頻從而產(chǎn)生一個不變的電極化場，這個電極化場會在材料內(nèi)部形成一個 ...

160 a，脈沖持續(xù)時間5 ~ 100 μs，脈沖重復(fù)頻率為1 ~ 16 Hz的矩形單極脈沖。所研制的PEF發(fā)電機的能量轉(zhuǎn)換效率為88%。結(jié)果表明，在雞胸肌上施加1000 V (~ 500 V mm?1)120次脈沖，脈沖持續(xù)時間為50 μs (1 Hz)，可使水分的有效擴散率提高13-24%，對流空氣干燥時間縮短6.4-15.3%。這些結(jié)果為實驗設(shè)備的設(shè)計提供了新的信息，以改進和優(yōu)化小規(guī)模的肉類預(yù)處理。柔性、小規(guī)模的PEF設(shè)備是工業(yè)發(fā)展新工藝的必要步驟，可以減少肉類行業(yè)的設(shè)備規(guī)模和工藝能耗。https://doi.org/10.1007/s11947-019-02360-534. 一種能夠通 ...

的頻率，隨著脈沖持續(xù)時間的減少，溫度僅由脈沖能量決定。實際上，在連續(xù)加熱階段，像素沒有明顯的熱量傳遞。可精確計算每個像素的臨界時間，低于該時間的峰值溫度僅由脈沖能量決定。在此之上，峰值溫度受脈沖能量/像素對陣列的電導(dǎo)率的限制（即，峰值功率的穩(wěn)態(tài)等效）。以上內(nèi)容介紹了Vialux的DMD使用中涉及到的部分參數(shù)（溫度等）建立時使用的物理模型。分析DMD在不同激光功率下的微鏡溫度變化趨勢。在下一篇文章中，介紹以此模型為基礎(chǔ)的、在底板和整個微鏡陣列環(huán)境下的DMD溫度變化規(guī)律。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

T開關(guān)，電流脈沖持續(xù)時間為1 ms，周期為3 s。顯然，在一系列電流脈沖的作用下，高阻和低阻狀態(tài)(對應(yīng)于TM和BM的兩個反平行矩排列)可以循環(huán)切換。為了進一步證實上述傳輸信號是由SOT誘導(dǎo)的磁化開關(guān)產(chǎn)生的，而不是由非磁源產(chǎn)生的某些電信號。我們使用MOKE顯微鏡檢查一個未補償SAF樣品(補充注釋2)在SOT開關(guān)前后的磁化狀態(tài)。施加正、負(fù)電流脈沖后霍爾通道的循環(huán)對比變化進一步證實了SAF結(jié)構(gòu)中的全SOT開關(guān)。因此，我們得出結(jié)論，生長在楔形SOC層上的SAF結(jié)構(gòu)具有均勻的各向異性，并在沒有外部電場的情況下表現(xiàn)出相當(dāng)穩(wěn)定的電流誘導(dǎo)磁化開關(guān)性能，使SAF更接近潛在的應(yīng)用。圖4:無場自旋軌道轉(zhuǎn)矩開關(guān)a不同 ...

傷，同時縮短脈沖持續(xù)時間是一種替代的提高峰值功率的方法。這減少了光子落在介質(zhì)上的時間間隔，同時提高了介質(zhì)被吸收的概率。近日，西班牙FYLA公司首次利用超連續(xù)譜全光纖激光器技術(shù)得到脈沖寬度短至15fs的商業(yè)激光器，命名型號“SCH”。與傳統(tǒng)的100fs激光器相比，SCH的15fs脈沖寬度可在相同平均功率水平下提供超過傳統(tǒng)飛秒激光器7倍的光子通量。圖1：FCH 寬光譜光纖飛秒激光器，波長范圍950-115nm，脈沖寬度15fs, 峰值功率>200kW圖2：藍色線：SCH 飛秒激光器光譜曲線；橙色線：1um波段百秒激光器光譜曲線；灰色線：紅色熒光蛋白DsRed吸收截面光譜但是，巨幅提高每個時間 ...

擬狀態(tài)壽命由脈沖持續(xù)時間決定。直觀上，第一個光子誘導(dǎo)電子從基態(tài)躍遷到虛擬態(tài)，第二個光子誘導(dǎo)躍遷到激發(fā)態(tài)。雙光子吸收過程在多光子光學(xué)顯微鏡和多光子光學(xué)光刻中至關(guān)重要，這兩種應(yīng)用都已商業(yè)化多年。多光子光學(xué)光刻已成為制造從納米級到微米級的三維(3D)結(jié)構(gòu)的成熟方法。在3D光學(xué)光刻(也稱為直接激光寫入或 3D 激光納米打印)中，雙光子吸收導(dǎo)致光引發(fā)劑躍遷率的縮放，因此曝光劑量與光強度的平方成正比。至關(guān)重要的是，這種二次非線性抑制了衍射極限激光焦點不可避免的橫向和軸向拖尾，從而保證了沿所有三個空間方向的激發(fā)和后續(xù)化學(xué)反應(yīng)的關(guān)鍵濃度。重要的是，沒有額外非線性的單光子吸收不能從根本上提供這種濃度來制造任意3 ...

GDD 與脈沖持續(xù)時間聯(lián)系起來：如圖14 所示為每一階項的色散效應(yīng)。偶數(shù)階色散項引起脈沖的對稱展寬，比?2高階的奇數(shù)階色散項引起脈沖扭曲變形。根據(jù)符號的不同，在脈沖的前邊緣或后緣邊添加一個振鈴（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一個說明性的例子，其中列出了增加 GDD 量對不同時間長度脈沖的影響，具有 800 nm光源的典型多光子顯微鏡可能具有高達 4000fs2的 GDD。這個量的GDD 將導(dǎo)致160-fs 脈沖展寬到174.4 fs。甚至10-fs 脈沖會展寬到 1109.1 fs。這表明使用更短的脈沖并不總能保證改進多光子信號，同時也說明色散補償?shù)闹匾浴O ...