拉曼光譜中熒光抑制方法的主要類別拉曼光譜在大多數(shù)應(yīng)用中的一個(gè)嚴(yán)重問題是強(qiáng)熒光背景，這部分歸因于拉曼光譜的低截面散射。在激光激發(fā)下，熒光與Stokes Raman散射同時(shí)發(fā)生，因?yàn)榧t移的Stokes Raman散射與熒光發(fā)射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因?yàn)榕c激發(fā)波長(zhǎng)相比，反斯托克斯拉曼散射是藍(lán)移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當(dāng)用可見光激發(fā)時(shí)，熒光本底問題更為嚴(yán)重。拉曼光譜中的強(qiáng)熒光信號(hào)直接影響拉曼測(cè)量的準(zhǔn)確性和靈敏度。熒光和自發(fā)拉曼信號(hào)在波長(zhǎng)維度上重疊，因此不能用簡(jiǎn)單的濾光片分離。幸運(yùn)的是，它們?cè)谝韵滦再|(zhì)上有所不同，這是許多拉曼測(cè)量中熒光抑制方法的基礎(chǔ)：1.熒光發(fā)射壽命(納秒量 ...

抑制熒光的時(shí)域拉曼光譜技術(shù)圖1顯示了激發(fā)激光脈沖、發(fā)射拉曼散射信號(hào)和發(fā)射熒光的時(shí)間輪廓。熒光過程包括激發(fā)、內(nèi)部轉(zhuǎn)換和發(fā)射三個(gè)重要步驟，每個(gè)步驟都發(fā)生在不同的時(shí)間尺度上。首先，入射光子激發(fā)熒光團(tuán)分子的時(shí)間為飛秒(10-15秒)量級(jí)。其次，振動(dòng)弛豫的無輻射內(nèi)轉(zhuǎn)換過程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后，熒光發(fā)射是一個(gè)緩慢的過程，大約發(fā)生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發(fā)射熒光光子前處于激發(fā)態(tài)的平均時(shí)間。圖1所示的指數(shù)衰減曲線說明了熒光發(fā)射時(shí)間的統(tǒng)計(jì)分布。單熒光團(tuán)的熒光時(shí)間輪廓符合壽命常數(shù)τ的指數(shù)函數(shù)，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光同時(shí)發(fā)生。由于拉曼信號(hào)比熒光信號(hào)的發(fā)射速度 ...

拉曼光譜簡(jiǎn)介當(dāng)單色光照射到樣品上時(shí)，光與樣品發(fā)生某些形式的相互作用。它可以按照一定方式被反射、吸收或者散射。其中出現(xiàn)的散射光可以告訴拉曼光譜學(xué)家一些關(guān)于樣品分子結(jié)構(gòu)的信息。分析散射光的頻率（波長(zhǎng)）可以發(fā)現(xiàn)，其中不僅存在與入射光波長(zhǎng)相同的成分（瑞利散射），而且還存在有少量的波長(zhǎng)改變了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光強(qiáng)度大約是總散射光強(qiáng)度的10-7 。正是這些波長(zhǎng)改變了的拉曼散射光能夠給我們提供有關(guān)樣品的化學(xué)成分和結(jié)構(gòu)信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體系中，這些頻率主要是位于分子轉(zhuǎn)動(dòng)、振動(dòng)以及電子能級(jí)躍遷相關(guān)的范圍內(nèi)。散射光沿著所 ...

甲酮晶體低頻拉曼光譜的影響獲得低頻拉曼光譜及其溫度依賴性的信息。研究溫度對(duì)4BrBP三斜晶和單斜晶在10 ~ 300 cm-1、在溫度范圍60-296 K下的低波數(shù)測(cè)量影響。用雙單色儀(Jobin-Yvon Ramanor U 1000)記錄了兩種4BrBP晶型的低頻拉曼光譜，并配備了標(biāo)準(zhǔn)光子耦合檢測(cè)裝置。光譜是用寶石532二極管泵浦固體激光器記錄的。激光器發(fā)出的光在光譜的綠色區(qū)域在532 nm。激光束功率約為75兆瓦。拉曼光譜記錄在封閉毛細(xì)管中的粉末晶體上。散射配置。毛細(xì)管固定在Oxford Duplex閉路循環(huán)低溫恒溫器中，溫度范圍為330e60k，精度為±1 K。圖1為室溫(固體曲線)到 ...

低波數(shù)拉曼光譜快速鑒別研究易混淆礦物中藥拉曼光譜是一種很有前途的材料鑒別方法，它可以反映樣品的指紋特征，對(duì)各種化合物的分子內(nèi)振動(dòng)或旋轉(zhuǎn)信息非常敏感。拉曼光譜作為傳統(tǒng)方法的有效補(bǔ)充，具有快速、無標(biāo)記、無創(chuàng)傷、無損等特點(diǎn)，是一種很有前途的鑒別易混淆礦物中藥的技術(shù)。現(xiàn)在，隨著技術(shù)的進(jìn)步和濾波光學(xué)元件的發(fā)展，拉曼光譜的范圍已經(jīng)擴(kuò)展到低頻（200波數(shù)）甚至超低頻（5波數(shù)）。低波數(shù)拉曼光譜對(duì)材料的弱分子間相互作用、骨架振動(dòng)和晶格振動(dòng)非常敏感。特別是這種新的拉曼指紋區(qū)更適合于分析固體結(jié)構(gòu)的性質(zhì)。如下為利用拉曼光譜系統(tǒng)對(duì)六種易混淆的礦物中藥的低波數(shù)拉曼光譜進(jìn)行了測(cè)量。這些礦物中藥分別是Gypsum，Ophic ...

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行大面積生長(zhǎng)拉曼光譜的測(cè)試采用商用的顯微拉曼設(shè)備（XperRam），包括一個(gè)泵浦固體激光器（波長(zhǎng)為532nm），拉曼系統(tǒng)還配備一個(gè)激光掃描系統(tǒng)，其空間分辨率為20nm。物鏡（Olympus, MPLFLN 40X, NA=0.75）被用于聚焦激光，點(diǎn)的尺寸大約為1um。每個(gè)光譜的曝光時(shí)間為500ms，入射激光功率為2mW。拉曼光譜已經(jīng)被廣泛用于研究二維材料的振動(dòng)特性并且定量確定他們的厚度。圖1顯示了通過CVD的方法在SiO2襯底上合成了單層單疇四方三形狀的MoS2薄膜一個(gè)區(qū)域的拉曼光譜成像。此三方MoS2薄膜的尺寸為~30um。MoS2薄膜的拉曼光譜通過兩個(gè)主峰進(jìn)行表征。一個(gè)被指認(rèn)為E_2g^ ...

ompact拉曼光譜儀，激發(fā)光波長(zhǎng)和能量分別為532nm和0.5mW。多層石墨烯的薄層阻抗在不同的注入偏壓下通過另外一個(gè)Keithley 2400源表進(jìn)行測(cè)量。由于離子液體注入到了石墨烯層因此紅外發(fā)射率的調(diào)制很清楚。為了進(jìn)一步表征表面多層石墨烯的注入過程進(jìn)行了原位拉曼的測(cè)試。圖1顯示了在不同的偏壓下的表面石墨烯的拉曼光譜。對(duì)于一個(gè)贊新的多層石墨烯，此處有三種拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所報(bào)道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，這可能是由于刻蝕和遷移過程所引起的。對(duì)于一個(gè)低于2V的注入偏壓來說，拉曼光譜與原始光譜相似。然而當(dāng)外加 ...

情況下，受激拉曼光譜中只出現(xiàn)一個(gè)振動(dòng)頻率(以及它的倍數(shù))，這種效應(yīng)顯然沒有多大價(jià)值，因?yàn)槿藗兿ＭM可能多地確定基頻，以便描述散射分子的特性，或者為力場(chǎng)計(jì)算獲得數(shù)據(jù)。這種效應(yīng)的主要實(shí)際重要性似乎在于它提供的從原始激光束獲得移頻的強(qiáng)相干光的方法。逆拉曼效應(yīng)1964年首次通過實(shí)驗(yàn)證明了這種吸收的存在。用頻率為Vo、強(qiáng)度低于受激拉曼效應(yīng)閾值的激光照射樣品S(苯)。同時(shí)，在反斯托克斯拉曼線的位置上，它被一個(gè)非常強(qiáng)的連續(xù)光輻照。所使用的連續(xù)光實(shí)際上是來自不同物質(zhì)S’(甲苯)的受激反斯托克斯特征，選擇它是為了在具有相當(dāng)寬的譜線的條件下覆蓋所需的頻率區(qū)域。該裝置在S的反斯托克斯頻率處觀察到強(qiáng)烈的吸收，其產(chǎn)生機(jī) ...

2（紅色）的拉曼光譜（b）典型的MoS2納米片和上述方法制備的MoS2量子點(diǎn)的紫外-可見光譜（c）上述方法制備的MoS2量子點(diǎn)溶液分別在300nm,320nm,340nm和360nm激發(fā)光下的PL光譜上圖a 顯示了 1T 和 2H MoS2 的典型拉曼振動(dòng)，這表明通過 n-BuLi 處理和激光燒蝕步驟成功實(shí)現(xiàn)了相變。可以看出，1T 相 MoS2 有三種拉曼振動(dòng)，分別對(duì)應(yīng)J1、J2 和 J3 模式。由于成功相變到2H相，這些具有代表性的1T MoS2 拉曼模式在 MoS2 QDs中沒有出現(xiàn)。因此，在 MoS2 QD 的拉曼光譜中只能觀察到 E12g 和 A1g 模式（標(biāo)記為紅色）。此外，這兩個(gè)峰 ...