顯微物鏡的基本參數1.數值孔徑數值孔徑可反映光學系統能夠收集的光的角度范圍，數值孔徑表示物鏡焦面處收光角度的大小。它簡寫為NA，它由物鏡和待測樣品之間介質折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與光軸的夾角。由于數值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質進入另一種時，數值孔徑仍是一個常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數 ...

望遠鏡和顯微物鏡，可以利用瑞利判斷與斯特列爾判斷來判斷成像質量。 ...

系統中，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5，二塊轉像棱鏡相當于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統的初級球差和實際球差分別為0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡系統的球差容限假設為0.0272，所以物鏡必須保留-0.33的負球差來進行補償。當平行平板置于非平行光束中時，除了產生球差以外，還將產生位置色差。由于平板對光線的折射具有方向不變的性質，所以其色差公式易于導出，有其中，dn是玻璃的平均色散，υ是阿貝常數。所以平行平板恒產生正色差，其大小只與平板的厚度d以及玻璃的光學常數有關，而與在光路中所處的位置無關，當平板處于平行光束 ...

濾光片反射到物鏡，將DMD圖樣聚焦到樣品中。實驗使用綠色熒光量子點樣品比較廣域時間對焦和基于DMD的線掃描時間對焦技術的軸向分辨率。DMD選取不同寬度的條紋圖樣對比結果，條紋寬度3像素直到全部像素（全亮）。寬場時間聚焦激發(紅點)和線掃描時間聚焦激發(藍點)的z軸綜合熒光強度分布圖比較。DMD的尺寸為128 × 128像素，寬視場測量為“on”，行掃描模式為128 × 3像素序列為“on”。數據擬合為洛倫茲函數(實線)。上圖比較兩種方案在z軸上的分辨能力，線掃描照明的FWHM比寬場照明明顯減少，表明線掃描軸向分辨率有提高。使用花粉顆粒作為樣品比較：花粉粒的雙光子時間聚焦熒光圖像。花粉顆粒的圖像 ...

圖像通過成像物鏡成像在靶面上，通過靶面的點位分布或電阻分布形式將圖像信號存于靶面，通過電子束撿取出來，形成視頻圖像。行列掃描通過攝像管偏轉線圈和聚焦線圈完成。這種掃描系統遵循的規則被稱為“電視制式”。三、固體自掃描圖像解析方法固體自掃描圖像傳感器是20世紀70年代發展起來的 圖像傳感器件。如面陣列CCD、CMOS等。這些器件本身具有自掃描功能，能夠在驅動脈沖的作用下按照一定的規則輸出（如，電視制式）一行行的輸出，形成圖像。小結以上三種方法中，電子束掃描方式由于電子束攝像管被固體圖像傳感器替代，已經被淘汰；掃描方式單看落后于自掃描方式，但在一些情境下通過特定的掃描方式可以獲得更為優越的圖像傳感器 ...

為20nm。物鏡（Olympus, MPLFLN 40X, NA=0.75）被用于聚焦激光，點的尺寸大約為1um。每個光譜的曝光時間為500ms，入射激光功率為2mW。拉曼光譜已經被廣泛用于研究二維材料的振動特性并且定量確定他們的厚度。圖1顯示了通過CVD的方法在SiO2襯底上合成了單層單疇四方三形狀的MoS2薄膜一個區域的拉曼光譜成像。此三方MoS2薄膜的尺寸為~30um。MoS2薄膜的拉曼光譜通過兩個主峰進行表征。一個被指認為E_2g^1模式（對應于在x-y層面Mo和S原子的振動模式），一個被指認為A_1g模式（對應于單胞中z軸方向兩個S原子的振動模式）。峰的精確位置對應于E_2g^1和A ...

段，入射光由物鏡收集后由一對光闌進行采樣生成兩個光通道（如上圖紅藍兩色光）。然后光通過一對相對旋轉90°的道威棱鏡。利用道威棱鏡特性旋轉兩光通道的像。經過道威棱鏡后一對分束器將光分成兩個分量（如上圖b所示兩個方向分量）。兩光通道反射光分量分別被透鏡聚焦再經過反射鏡和直角棱鏡調整光路形成兩彼此旋轉180°的圖像。外部CCD將這兩個未經時間處理的圖像捕獲。透射分量通過相同配置元件形成對應于反射光的兩個圖像。然后進入空間編碼階段。光雙通道被分成反射分量和透射分量 空間編碼階段，透射光經過管狀透鏡和立體鏡物鏡，將圖像中繼到數字微鏡DMD上。為圖像編碼，利用DMD調制：DMD每一個編碼像素 ...

從光源光闌到物鏡孔闌的另一對共軛關系，此時，聚光鏡的像方孔徑角必須與物鏡的物方孔徑角相匹配，為此，可以在聚光鏡的物方焦面上或附近設置可變光闌。于是照明系統的出瞳正好與物鏡的入瞳大致重合。臨界照明的缺點是當光源的亮度不均勻或呈現明顯的燈絲結構時，將會反映到物面上而影響觀察效果。2.科勒照明（Kohler illumination）這是一種把光源像成在物鏡入瞳面上的照明方法。它沒有臨界照明的那種缺點，整個系統如下圖所示。圖中的虛線是從光源到物鏡孔闌的一對共軛關系，雙點劃線是從光源光闌J1到物面再到像面的另一對共軛關系，光源發出的光先經一個前置透鏡L成像于聚光鏡前的可變光闌J2上，聚光鏡再將此光源像 ...

圖是一種照相物鏡的這種曲線。必須指出，像面彎曲不光是由像散引起，即使像散為零，像面仍然可以是彎曲的。這是由于之前討論的球面成像的固有特性所致，這種特性被所謂匹茲凡和所決定。為得到平的像面,必須對光學系統同時校正像散和匹茲凡和。顯然，無論是寬光束還是細光束,都存在子午光線的交點和弧矢光線的交點之間有沿軸距離的現象,并且這兩個交點通常也不在高斯像面上。所以寬光束和細光束都存在像散和像面彎曲。一般如果不是特別指出的話,通常所說的像散和像面彎曲就是指細光束的。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們昊量光電的官方網站www.champaign.com.cn了解更多的 ...

「光源+前置物鏡+光闌」，從而將光源通過前置物鏡成像在臨界照明的「孔徑光闌」處。實際上，柯勒照明的孔徑光闌位于臨界照明的光源位置。柯勒照明克服了臨界照明的缺點，這種照明法不僅觀察效果佳，而且是成功地進行顯微照相所必須的一種照明法。此外，這種照明的熱焦點不在被檢物體的平面處，即使長時間的照明，也不致損傷被檢物體。（2） 斜射照明：斜射照明方法中，白光光束的光軸與顯微鏡主體的光軸不在同一條直線上，而是與顯微鏡主體光軸有一定的夾角，斜入射在待測樣品上，因此稱呼為斜射照明。相襯顯微術和暗視野顯微術就是斜射照明。2．反射式照明反射式照明的光束來自物體的上方，與顯微鏡的主體光軸重合，通過顯微聚焦物鏡后照射 ...