等優勢。基于二次諧波的自相關儀光學系統主要有以下兩種工作形式：共線傳輸型與非共線傳輸型。（1）共線傳輸型如上圖所示，入射光經分束片分成兩束光獨立傳播，兩束光又分別經回返裝置又傳輸至分束片并再次合為一束光共線傳輸。其中一個回返裝置可提供光學時間延遲，當其從兩激光脈沖重合處開始運動至兩激光脈沖完全脫離，便完成了一次該路激光脈沖對另一路激光脈沖的掃描，可輸出相關函數的波形。兩束光共線入射倍頻晶體時因滿足相位匹配條件發生倍頻效應（通過調節倍頻晶體的方向，可滿足單束光入射不發生倍頻），探測器接收倍頻光的信號，通過該信號的時間延遲和強度可確定原始激光的脈沖寬度。（2）非共線傳輸型當兩束光經過回返裝置再次回 ...

”方法，利用二次諧波產生使泵浦或探測光束的頻率加倍。這兩種方法都會損耗較多的激光功率，損耗對于測量高導電性材料(如金剛石)是一個關鍵問題，需要足夠高的激光功率強度來產生足夠高的信噪比。此外，雙色法對激光的強度和波長穩定性都有很高的要求。否則，激光波長的波動將轉化為泵浦和探測光束的功率強度的波動，并在TDTR測量中出現噪聲。其次泄漏泵束對Vout信號的影響主要是線性的，Vout=Vout0+aVleak。Vout0為不受泄漏泵束影響的反相熱信號，a為比例常數，Vleak為僅由泄漏泵束引起的檢測信號。常數a取決于包括檢測器光電流和諧振電路品質因數在內的因素，可以通過測量Vout作為Vleak的函數 ...

粉末倍頻的的測試使用脈沖Q-開關Nd：YAG激光器，依據Kurtz-Perry法來測試，激光波長是1064nm。化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7的粉末倍頻效應均為0.1×KDP，出現此種現象可歸因于在化合物結構中TeO5基團幾乎按照對稱的方向排列，因此在很大程度上削弱了它們的倍頻效應。除此之外，由圖1(b)可得，在化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7中，二次倍頻效應的強度隨著粒徑的增大而增大，最終趨于平緩，根據Kurtz和Perry，這種曲線現象表明K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7服從第一類相位匹配。圖1(a) 化合物K2(TeO)P2O ...

轉換過程有：二次諧波，差頻，和頻，光參量振蕩，和其它二階非線性過程。二次諧波（SHG）或倍頻是利用非線性晶體的χ（2）特性的最常見的應用。在SHG中，兩個具有相同波長的泵浦光子通過一個非線性過程結合，產生波長為λ/2的第三個光子。與SHG類似，和頻（SFG）是結合波長為λp和λs的兩個輸入光子來產生一個波長為λSFG 的輸出光子。λSHG=（1/λp+1/λs）-1。差頻（DFG）中，兩個波長為λp和λs的光子入射到晶體，頻率較低的波長為信號光子λs激發泵浦光子λp，發射一個波長為λs的信號光子和一個波長為λi的限制光子。Λi=(1/λp-1/λs)-1。在差頻過程中，兩個信號光子和一個閑置光 ...

的輸出功率。二次諧波產生：PPLN是用于倍頻的最有效晶體之一，尤其是能高效產生綠光和紅光。PPLN一直用于倍頻脈沖光1064nm，單次通過的脈沖系統中轉換效率高達80%。在連續光系統中，腔內倍頻效率已實現超過50%。如何使用PPLN晶體長度：當選擇一種晶體時，晶體長度是一個重要因素。對于窄帶連續光源，我們的20mm到40mm的較長晶體長度將提供更高的效率。然而，對于脈沖光源，長晶體對激光帶寬和脈沖寬度敏感性增加，會具有負面效應。對于納秒脈沖，通常推薦10mm長度，而較短的0.5mm到1mm長度則適用于飛秒脈沖系統。極化：為了利用鈮酸鋰的最高非線性系數，輸入光應該是e偏振的，即偏振態必須與晶體偶 ...

-1。可選的二次諧波發生器將調諧范圍擴展到 210-410 nm，線寬窄至12 cm-1。所有激光電子設備都集成到Q-TUNE的外殼中，唯yi的外部模塊是電源適配器，提供12 VDC, 20 - 50 W功率(取決于型號)。除了可調諧的波長輸出外，Q-TUNE還提供旁路端口，用于訪問泵浦激光束。可根據要求提供的可選擴展，用于監測OPO波長和線寬的緊湊型光譜儀。表2為Q-Shift激光器1551±1nm波段與1571±1nm波段部分參數示例。Q-tuneQ-tune GQ-tune HRQ-tune IRWavelength,nmOPOSH extension410-2300nm210-410n ...

器首次進行了二次諧波產生的非線性光學實驗。在1962年Bloembergen等對于光學混頻等非線性光學現象進行了開創性的理論性工作。而這些具有非線性光學特性的晶體材料即使非線性晶體。根據上面提到的非線性極化率的階數又可分為二階非線性和高階非線性（三階非線性為主）。一些材料更容易表現出二階非線性或χ(2)效應，其他材料可能更容易受到三階或者χ(3)效應的影響，這種類型完全取決于材料的結構。其中二階非線性包括倍頻、和頻、差頻以及各種光學參量轉換。而三階的非線性會產生四波混頻、受激拉曼散射、受激布里淵散射和雙光子吸收等現象。其中非線性頻率變換是一個重要研究方向，在光通信、激光器、光譜學以及成像中都非 ...

，隨后由一個二次諧波生成（SHG）模塊上轉換，并通過一個type-0的自發參量下轉換（SPDC）模塊（Covesion），由下轉換產生糾纏光子對。SPDC模塊是一個耦合進入的25px氧化鎂摻雜鈮酸鋰（MgO:PPLN）波導，具有18.3μm周期。上轉換的脈沖在769nm處具有243 GHz（0.48nm）的全寬半高帶寬，這連同SPDC波導的相位匹配條件，定義了一個寬的聯合光譜強度（JSI）函數。鎖模激光器（Pritel UOC）的脈沖通過80ps延遲線干涉儀分成兩束，然后在二次諧波生成+摻鉺光纖放大器（SHG + EDFA）模塊（Pritel）中進行上轉換和放大。來自SHG模塊的短PM光纖連接 ...

，隨后由一個二次諧波生成（SHG）模塊上轉換，并通過一個type-0的自發參量下轉換（SPDC）模塊（Covesion），由下轉換產生糾纏光子對。SPDC模塊是一個光纖耦合進入的25px氧化鎂摻雜鈮酸鋰（MgO:PPLN）波導，具有18.3μm周期。上轉換的脈沖在769nm處具有243 GHz（0.48nm）的全寬半高帶寬。鎖模激光器（Pritel UOC）的脈沖通過80ps延遲線干涉儀分成兩束，然后在二次諧波生成+摻鉺光纖放大器（SHG + EDFA）模塊中進行上轉換和放大。來自SHG模塊的短PM光纖連接到一個非線性晶體（Mgo:PPLN），通過自發參量下轉換（SPDC）生成光子對。粗波分復 ...

譜產生模塊、二次諧波產生材料和一個光電探測器。鎖定fceo的f-2f自參考過程通常要求激光擁有至少1 nJ的脈沖能量(即frep頻率= 1 GHz時，平均功率> 1 W)，這樣才能方便與干涉儀進行高精度對準。由于光頻梳偏頻測量模塊（COSMO）使用了納米光子波導，它可以使用比傳統方法低得多的脈沖能量來檢測載波包絡偏移頻率，它允許以小于200 pJ (即frep頻率=1 GHz時，平均功率< 200 mW，其中frep是指重復頻率)的脈沖能量精確檢測fceo，這使得光頻梳偏頻測量模塊（COSMO）可以與各種頻率的光梳一起使用，包括那些功率很低的光頻梳或重復頻率很高的光頻梳。圖2如圖2 ...