中文：二次諧波；英文：second harmonic

延伸閱讀

拉曼測(cè)試中二次諧波的測(cè)量方式

拉曼測(cè)試中二次諧波的測(cè)量方式二次諧波測(cè)量方式一般有以下3種，第①種是基于二向色鏡，第②種是基于反射式，第三種是基于低通濾光片。圖1利用二向色鏡的方式是常見的測(cè)量二次諧波的光路，原理如上圖1所示。它是將飛秒激光器的激光源引入光路中，通過二向色鏡將激發(fā)光向下反射到顯微鏡中，顯微鏡物鏡不僅將基頻光聚焦到樣品上，同時(shí)也收集樣品表面激發(fā)出來的二次諧波光，然后基頻光被二向色鏡阻擋，二次諧波光則透過二向色鏡入射到光譜儀中。由于二次諧波測(cè)試總是伴隨著激發(fā)光偏振態(tài)的改變，而該偏振態(tài)的改變?nèi)Q于起偏偏振方向與半波片快軸的夾角，所以光路中還放置了起偏器和檢偏器以及偏振態(tài)改變裝置--半波片，起偏器和半波片放置在二向色 ...
PPLN晶體基本應(yīng)用

1．二次諧波產(chǎn)生PPLN可用于單通結(jié)構(gòu)的SHG，泵浦聚焦在晶體長(zhǎng)度的中心。為了達(dá)到最佳效率，要達(dá)到Boyd-Kleinman聚焦?fàn)顟B(tài)。這就是光斑的大小，晶體長(zhǎng)度與共聚焦參數(shù)的比值是2.84。SHG相互作用所能達(dá)到的最佳轉(zhuǎn)換效率也取決于以下幾個(gè)因素:連續(xù)波或脈沖泵源輸入功率:在高功率時(shí)，可達(dá)到增益飽和泵浦/SHG波長(zhǎng):在低增益時(shí)，涉及更高能量光子(短波長(zhǎng))的相互作用，轉(zhuǎn)換效率更高。1064nm→532nm對(duì)于低增益連續(xù)波，典型的轉(zhuǎn)換效率為2%/Wcm。例如，對(duì)于1.5W的1064nm泵浦，40mm長(zhǎng)的MgO:PPLN晶體，532nm的預(yù)期輸出是180mW。在更高的功率下，Covesion在10W ...
用于冷卻鈹離子銫原子的PPLN晶體

用于冷卻鈹離子銫原子的PPLN晶體Covesion 的 MSFG 晶體系列最常用于量子光學(xué)系統(tǒng)，其中需要窄線寬激光器來訪問特定的原子躍遷，以操縱和冷卻原子和離子。通過使用高功率光纖泵浦激光器在 MgO:PPLN 中產(chǎn)生和頻，可以輕松實(shí)現(xiàn)瓦級(jí)功率的冷卻激光器。MSFG626可用于冷卻鈹離子，兩個(gè)泵浦激光器分別為1051nm和1550nm，然后在MSFG626中結(jié)合，產(chǎn)生626nm。使用BBO晶體，這種輸出可以在313nm處增加一倍頻率至9Be+離子躍遷。類似地，我們的MSHG637已經(jīng)被用來演示銫原子從1560nm和1077nm冷卻到637nm，然后頻率加倍到原子躍遷。我們的MSFG 和頻晶體系 ...
多模非線性內(nèi)窺顯微成像探頭利用雙芯雙包層光纖和聚焦組合微光學(xué)概念

CARS)、二次諧波生成(second harmonic generation,SHG)、雙光子激發(fā)熒光(two-photon excited fluorescence,TPEF)的多模非線性顯微鏡，可以實(shí)現(xiàn)離體生物樣本的分子組成和形態(tài)信息的高靈敏和高特異性無創(chuàng)無標(biāo)記檢測(cè)(區(qū)分惡性組織和良性0組織)。當(dāng)前不足：完成多模非線性顯微鏡有以下挑戰(zhàn)：(1) 光纖耦合的高功率超快激光源(具有風(fēng)冷、堅(jiān)固、緊湊、便攜特性)；(2) 在長(zhǎng)距離上的使用光纖進(jìn)行超短脈沖激光傳輸和信號(hào)采集，要求具有低損耗；(3) 置于內(nèi)窺鏡頭端部成像用的超緊湊、快速、精確的掃描儀；(4) 高性能小型化高數(shù)值孔徑的內(nèi)窺顯微物鏡，在雙 ...
利用時(shí)間相關(guān)光子計(jì)數(shù)檢測(cè)法的拉曼光譜系統(tǒng)

該激光器產(chǎn)生二次諧波(532 nm)激發(fā)樣品。脈沖寬度為7 ps。信號(hào)通過物鏡(Edmund Inc，NA=0.4)聚焦到一個(gè)充滿二甲基亞砜(DMSO)的細(xì)胞。在這種設(shè)置下聚焦點(diǎn)可以小于2μm2，從本質(zhì)上限制了未來實(shí)驗(yàn)中潛在的空間分辨率。傳輸?shù)妮椛浔灰粋€(gè)相同的物鏡收集，并通過另一個(gè)聚焦透鏡定向到單模光纖中。將光纖的輸出信號(hào)準(zhǔn)直后送入PMT。PMT是由光子計(jì)數(shù)電子學(xué)通過適當(dāng)?shù)难舆t線發(fā)送一部分入射光束觸發(fā)的。激發(fā)脈沖(532 nm)后，檢測(cè)持續(xù)60 ns，則每個(gè)通道的標(biāo)稱時(shí)間間隔為15 ps，這定義了該設(shè)置的時(shí)間分辨率，因此更換相應(yīng)器件將改變系統(tǒng)的時(shí)間分辨率。圖3圖3為使用上述系統(tǒng)測(cè)得得甲醇（左） ...
SLM應(yīng)用于激光掃描顯微系統(tǒng)中的優(yōu)勢(shì)

雙光子吸收或二次諧波成像)成為可能。在現(xiàn)有的顯微鏡上添加衍射SLM是一個(gè)簡(jiǎn)單的過程。SLM是一個(gè)單獨(dú)的小元件，它被放置在光路中，幾乎可以被放置在物鏡前的任何一點(diǎn)，但理想情況下，它應(yīng)該位于與物鏡后孔徑光學(xué)共軛的平面上。通過簡(jiǎn)單的望遠(yuǎn)鏡將SLM放置在與現(xiàn)有掃描儀(即振鏡)共軛的平面上，現(xiàn)有的激光掃描系統(tǒng)可以很容易地修改為與衍射SLM一起工作。更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國(guó)防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等 ...
單頻CARS與SRS顯微系統(tǒng)

子激發(fā)熒光和二次諧波產(chǎn)生(SHG)顯微鏡，需要一個(gè)單一的激發(fā)光束。早期大多數(shù)CARS顯微鏡使用了兩個(gè)獨(dú)立的電子同步皮秒Ti:sapphire振蕩器，導(dǎo)致系統(tǒng)非常龐大和復(fù)雜。這很快就被目前單頻CRS顯微鏡中的“金標(biāo)準(zhǔn)”所取代，該標(biāo)準(zhǔn)由皮秒Nd:YVO4振蕩器同步泵浦光學(xué)參數(shù)振蕩器(OPO)組成，這種激光系統(tǒng)的復(fù)雜性促使人們進(jìn)行了密集的研究，旨在大幅減少占地面積和價(jià)格，同時(shí)提高可靠性，其主要是通過光纖格式架構(gòu)。一類系統(tǒng)是基于飛秒Er:光纖振蕩器在1550 nm，播種一對(duì)摻鉺光纖放大器，其中一個(gè)是高度非線性光纖。通過對(duì)厚SHG晶體中的兩個(gè)脈沖序列進(jìn)行頻率倍增和頻譜壓縮，可以合成775 nm的皮秒固定 ...
單個(gè)鐵磁點(diǎn)的時(shí)間分辨磁光顯微鏡

鋇晶體中通過二次諧波產(chǎn)生395 nm的探測(cè)光束。使用孔徑為0.65的物鏡將兩束光束共線聚焦在樣品上。在孔徑為20 μm的共焦平面上，測(cè)量了探頭和泵浦光束的光斑直徑d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技術(shù)分析共焦平面后探頭的極性克爾旋轉(zhuǎn)。交叉分析儀的消光比<5x10-4。利用光電倍增管和鎖相檢測(cè)方案檢測(cè)弱泵浦探頭Kerr信號(hào)，該方案可用于可調(diào)至1ns的不同泵浦探頭延遲。測(cè)量是在垂直于樣品平面的外加磁場(chǎng)的相反方向下進(jìn)行的。(?H0?≤4kOe)。在進(jìn)行動(dòng)態(tài)測(cè)量之前，確定靜態(tài)克爾信號(hào)IKerr(α)為分析角α的函數(shù)，α = 0對(duì)應(yīng)于交叉分析器，用于兩個(gè)方向± ...
飛秒磁光克爾顯微鏡

鋇晶體中通過二次諧波產(chǎn)生。兩個(gè)獨(dú)立的望遠(yuǎn)鏡允許一個(gè)人調(diào)整每個(gè)光束的模式，以獲得對(duì)樣品的zui佳聚焦。通過光延遲線后，泵浦光束與線偏振的探測(cè)光束共線。聚焦是使用一個(gè)標(biāo)準(zhǔn)的顯微鏡物鏡與一個(gè)數(shù)值孔徑0.65的40倍物鏡。嘗試使用反射物鏡來zui小化探測(cè)脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態(tài)，否則探針束在整個(gè)顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對(duì)于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景散射光。在針孔之后，用一個(gè)偏振器來分析探測(cè)光束的克爾旋轉(zhuǎn)，該偏振器相對(duì)于入射光束的交叉偏 ...
磁光效應(yīng)的應(yīng)用和拓展

光。這被稱為二次諧波產(chǎn)生，或者，更一般地，作為非線性光學(xué)。對(duì)于中心對(duì)稱介質(zhì)，當(dāng)反演對(duì)稱性被破壞時(shí)，會(huì)產(chǎn)生二次諧波。Pan等人(1989)預(yù)測(cè)，在磁性表面層的情況下，二次諧波反射中會(huì)出現(xiàn)MO Kerr效應(yīng)。被稱為非線性MO - Kerr效應(yīng)(NOLI-MOKE) á的實(shí)驗(yàn)證據(jù)zui初是由Reif等人(1991)從鐵表面觀察到的。從那時(shí)起，NOLI-MOKE作為表面磁性和磁性界面的探針而受到歡迎。NOLI-MOKE的一個(gè)特別特點(diǎn)是，測(cè)量的非線性克爾旋轉(zhuǎn)通常比相同材料的普通克爾旋轉(zhuǎn)大一個(gè)數(shù)量級(jí)。然而，非線性克爾旋轉(zhuǎn)的分辨率的均方根誤差約為1c，遠(yuǎn)小于正常克爾旋轉(zhuǎn)。后者可以測(cè)量到比0.001c更好的分 ...