術，與傳統寬視場顯微鏡的白光照明路徑兼容。我們考慮將 QWLSI 與傳統的白光透射顯微鏡結合使用。盡管 Primot 等人已經對使用改進的 Hartmann 掩模 (MHM) 的 QWLSI 的特性進行了嚴格研究。Phasics公司提出了波動光學和幾何光學之間的簡單聯系，以解釋光源的空間相干性對相位測量的影響。在對基于 QWLSI 的 WFS 進行理論分析后，展示了它對相位顯微鏡的興趣，并通過測量校準的測試樣本來量化其準確性。然后將該技術應用于活細胞成像。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業(yè)代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學 ...

順序掃描整個視場。這種工作方式又分為串行掃描與并行掃描(推帚式掃描)兩種，如下圖所示。前者是由小型探測器首先掃描視場上方的一個窄條帶，從左掃至右，然后下移至第二排窄條帶，重復掃描過程，直至記錄目標的整個幅面。事實上應當是探測器靜止不動，而是被探測的圖像掃過探測器。因此串行掃描要求有正交方向的兩個運動，這就要求系統中有兩個獨立掃描的反射鏡。也可以用一塊具有復合運動功能的反射鏡。推帚式掃描是一種并行掃描方式，它以一維探測器陣列按“推式掃骨”方式掃描物空間。相對于串行掃描方式，并行掃描探測器要復雜一些，像元數量比較多，但相應的機械結構要簡化得多。如果系統在所要求覆蓋的空間范圍內，對目標成像于充滿光學 ...

徑(光闌)和視場(物體)變量的函數來描述。這個函數稱為像差函數，用泰勒級數表示，級數中的每一項表示一種特定類型的偏離理想像的現象，稱為像差。為了構建我們理想的成像模型，我們將遵循Abbe的共線映射在兩個空間之間:物方空間和像方空間。共線映射具有以下性質1)每個物點將被映射到一個唯一的像點;2)每個物面將被映射到一個唯一的像面。由1)和2)我們可以得到，每條物方光線線都將被映射成一條唯一的像方光線。這個結果是根據兩個平面的交點產生直線得出的。由于成像系統幾乎執(zhí)行這些功能，我們將假設它們的現象，包括變形系統，可以用共線映射來描述。在共線映射中，將物體空間中的點P（x，y，z）與像空間中的點P &# ...

案。傳統的寬視場照明正是這樣做的。然而對于非線性光學方法，如雙光子熒光顯微鏡，寬視場照明不是一個實用的選擇，因為現有的超快脈沖激光源不能提供足夠的功率來同時激發(fā)整個視場。雖然超快激光不能照亮整個領域，但它們的能量足以同時照亮許多感興趣的點。困難在于有效地將光線重新分配到只需要關注的區(qū)域。純相位型SLM非常適合這項任務，它們可以動態(tài)地調整可用于成像和光刺激的活動波束的數量和位置。純相位SLM通常使用向列相液晶矩陣，類似于多媒體投影儀中使用的矩陣。然而，與通過遮蔽特定像素來生成圖像相比，純相位SLM利用了光的波動特性，本質上就像計算機控制的衍射光柵，其中每個像素引入不同的相位延遲，而不是調制通過的 ...

類系統是一種視場很小而孔徑較大或很大的系統，應該保證軸上點和近軸點有很好的像質。所以須校正好球差、色差和近軸彗差，使最大波像差不大于 1/4 波長，符合瑞利判斷的要求。對于球差,我們若想得到容限計算式。有二種情況：1.當系統僅有初級球差時，其所產過的最大波像差(經 離焦后)由以下公式來決定。令其小于或等于 1/4 波長，即可得邊光球差的容限公式為上式的嚴格表示應為2.當系統同時具有初級和二級球差時，在對邊光校正好球差后,0.707 帶的光線具有最大的剩余球差。作 的軸向離焦后，系統的最大波像差由以下公式來決定，令其小于等 手1/4波長，即可得 時的帶光球差容限為或實際上，邊光的球差未必正好校正 ...

是圖像的較大視場是由舞臺的較大行程決定的，而不是光學。因此，切換到倍率較低的鏡頭并不能提供大的視野。通常情況下，使用10倍倍率物鏡的光學顯微鏡可以獲得>1毫米的視野，但使用壓電臺則無法獲得這些視野。二是這些級的機械共振頻率通常將較大掃描速度限制在每行至少數十毫秒(或更高)，這意味著它們至少比波束掃描系統慢一個數量級。盡管有這些限制，樣本掃描的簡單性使它在許多情況下成為一個可行的選擇。樣品掃描系統的光學吞吐量也非常高，因為需要的光學是物鏡。當發(fā)射束被進一步分析時，樣品掃描也會有好處，例如，通過光譜儀，在光譜儀中，光束的移動會造成偽影。另外也可以通過掃描樣品上的組合激光焦點并記錄CARS或S ...

的相對孔徑和視場，為將其控制在適當范圍內，以保證整個像面上的優(yōu)良像質，目前傅氏變換透鏡的焦距大多大于 300mm。圖1就是一個常用的系統。于是,長焦距的傅氏變換透鏡都采用下圖2所示的遠距型結構。為了同時校正物面像差與光闌像差，采用如下圖3所示的對稱結構型式。四組元對稱遠距型透鏡的前焦點到后焦點距離可以縮小到 左右。圖3顯示了雙遠距對稱型和非對稱型中的兩種結構型式示例，其中透鏡(b)為f'=70mm,輸人面直徑 48mm，頻譜面直徑5mm。由于頻譜面小,像方孔徑角達1/1.5。為充分發(fā)揮校正像差的潛力，采用非對稱結構，末端的彎月形厚透鏡可起到以增大像方視場角的作用。圖1圖2圖3這類雙遠距 ...

闌，底片框為視場光闌。為保證軸外光束的像質，可變光闌的實際位置大致設在攝影物鏡的某個空氣間隔中。孔徑光闌的形狀一般為圓形，而視場光闌的形狀為圓形或矩形等。攝影物鏡的光學成像特性攝影物鏡的光學成像特性主要由三個參數決定，即焦距 f' 、相對孔徑 D/f' 和視場角 2ω。焦距 f'物鏡的焦距決定了物體在接收器上成像的大小。用不同焦距的物鏡對同一位置物體進行成像時,焦距越大,所得的像也越大。為滿足各種成像要求，物鏡焦距值相差很大，短的只有幾毫米，長的達數十米。變焦鏡頭，當其焦距改變時，可以獲得不同放大倍率的像。相對孔徑 D/f'物鏡人瞳的直徑與其焦距之比稱為物鏡的相 ...

處的分劃板是視場光闌，目鏡往往是漸暈光闌，其大小影響軸外點成像的漸暈系數。若圖像接收器不是人眼，而是光電器件（如 CCD 及 CMOS 器件等），則可將它置于實像平面 A'B' 處。望遠系統的視覺放大率 Γ 定義為：物體經過望遠系統所成的像對人眼張角的正切 ，與人眼直接觀察物體時物體對人眼張角的正切 之比。2. 望遠物鏡的光學成像特性望遠物鏡的光學參數由焦距 f′、相對孔徑 D/f′ 和視場角2ω。來表示。這些參數決定了望遠系統的分辨率、像面照度、成像質量和結構尺寸。因此，根據使用要求，正確確定參數并合理選擇物鏡是十分重要的。(1) 物鏡的分辨率 ψ望遠物鏡的分辨率用極限分辨角 ...

處的分劃板是視場光闌，目鏡住往是海暈光闌，其大小影響軸外點成像的漸暈系數。而對于測量用顯微系統，孔徑光闌沒在物鏡的像方焦平面上，以形成物方遠心光路,提高測量精度。若接收器不是人眼，而是光電成像器件(如 CCD 及 CMOS 器件)，則可將它置于實像平面 A'B' 處。顯微物鏡的成像特性影響系統成像特性的主要是顯微物鏡。顯微物鏡較為重要的光學參數是數值孔徑和倍率，它影響系統的分辨率、像面照度和成像質量。數值孔徑定義為顯微物鏡物方介質的折射率 n 和物方孔徑角正弦之乘積，用符號 NA來表示，即(1) 顯微物鏡的分辨率δ顯微物鏡的分辨率是以它能夠分辨開兩點的較小距離δ來表示的，計算公 ...