如手機鏡頭的視場光闌一般位于第一個面3. 減小視場縮小市場可以有效減少大視場所帶來的畸變您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

光線；軸外某視場點發出的通過入瞳中心的“近軸”光線稱為第二近軸光線；軸外某視場點發出的通過入瞳中心的光線稱為該視場點發出的主光線；包含物點和光軸的平面稱子午平面(tangential plane, meridianplane)，該面內的光線稱子午光線 (tangential ray,meridional ray)；包含主光線并與子午平面垂直的面稱弧矢面(sagittal surface)，該面內的光線稱弧矢光線(sagittal ray)；軸外點和球心的連線稱為該折射球面的輔軸 (secondary optical axis) ；軸外點發出通過某孔徑帶上邊緣的光線稱某孔徑帶的上光線；軸外點發出 ...

顯微鏡能在寬視場成像，但在軸向分辨率方面傳統點掃描多光子顯微技術更占優勢。一種改進方式是采用線掃描的工作方式，將光線聚焦到線中來對激發平面進行圖形化，提高軸向分辨率。而使用DMD可以有效實現對光的快速空間調制，在激發面形成動態圖樣。同時由于DMD的圖樣可編程性，可以控制線寬，也可以同時照明多條線，并快速掃過樣品。這有利于實際實驗中平衡照明區域和軸向分辨率的不同需求。上圖為實驗裝置示意圖。激光束經過反射光柵衍射，通過兩個凸透鏡將經過衍射的光束投射在DMD的微鏡陣列上。由DMD對光束空間調制后，光束被濾光片反射到物鏡，將DMD圖樣聚焦到樣品中。實驗使用綠色熒光量子點樣品比較廣域時間對焦和基于DMD ...

高分辨率，高視場亮度的效果。4.工作距離物鏡的工作距離是指顯微鏡準確聚焦至樣品表面后，待測樣品表面與物鏡的Z前端表面之間的距離。物鏡的放大率越高，工作距離越短。使用時，待測樣品應位于物鏡的一到二倍焦距之間。因此，它和焦距是兩個不同的參數，顯微鏡調焦的步驟實際是在調節物鏡的工作距離。在物鏡數值孔徑一定的情況下，工作距離短，孔徑角則大。數值孔徑大的高倍物鏡，其工作距離小。5.分辨率分辨率是指能清晰的分辨待測樣品表面兩點間的Z小距離，通常用d表示。分辨率決定了顯微鏡分辨樣品上細節的程度。顯微鏡的物鏡是使物體放大成實像，目鏡的可以讓物鏡的實像再次放大，所以目鏡只會放大物鏡能分辨的細節，物鏡不能分辨的細 ...

質量。3. 視場角成像物鏡的視場角決定了能在光電圖像傳感器上成像的良好空間范圍。要求成像物鏡所成的景物圖像要大于圖像傳感器的有效面積。這些參數之間相互制約，不可能同時提高，在實際應用中根據情況適當選擇。還有另一部分與光電成像器件有關的參數1. 掃描速率不同的掃描方式有不同的掃描速率要求。單元光機掃描方式的掃描速率由掃描機構在水平和垂直兩個方向的運動速率決定。多元光機掃描方式圖像傳感器的行掃描速率取決于讀取一行像元所需時間和行內像元數。固體自掃描圖像傳感器的水平掃描速率取決于傳感器水平行的像元數和行掃描時間之比；垂直方向的場掃描速率取決于傳感器在垂直方向的像元行數和場掃描時間之比。2. 分辨率光 ...

束像差，是與視場和孔徑均有關系的。為全面了解光學系統對彗差的校正情況，需要計算設置多個特征視場和特征孔徑來計算彗差。對于子午光束，孔徑取點系數為要正負都取，如±1，±0.85，±0.707，±0.5 和±0.3;對于弧矢光束，只對單向的光線計算即可，即只取正值。如果光學系統不滿足等暈條件，近軸軸外點就會產生彗差。所以彗差與等暈條件是有關系的。可以把近軸點的弧矢彗差歸結為光學系統不滿足等暈條件所導致的結果，由于視場很小時主光線與高斯像面的交點高度十分接近理想像高,可以證明這時有大的彗差，嚴重影響軸外點的成像質量。所以說任何具有一定大小孔徑的光學系統都必須很好地校正彗差。實際像差與結構參數具有很復 ...

的像差。隨著視場的增大,遠離光軸的物點，即使在沿主光線周圍的細光束范圍內,也會明顯地表現出失對稱性質。與此細光束對應的波面也非旋轉對稱，而是在不同方向上有不同的曲率。數學上可以證明，一個微小的非軸對稱曲面元，其曲率是隨方向的變化而漸變的,但存在二條曲率分別為最大和最小的相互垂直的主截線。在光學系統中，這二條主截線正好與子午方向和孤矢方向相對應。這樣,使得子午細光束和弧矢細光束，雖因很細而能各自會聚于主光線上，但前者的會聚點 Bt'（子午像點)和后者的會聚點 Bs'，（弧矢像點）并不重合。子午光束的會聚度大時，子午像點 Bt'，比弧矢像點Bs'，更靠近系統，反之， ...

、孔徑光闌和視場光闌構成。孔徑光闌緊靠于聚光鏡前組放置，是一個可變光闌。孔徑光闌經聚光鏡后組成像在顯微系統的待測樣品表面上。而照明光源經過聚光鏡前組成像于視場光闌處，視場光闌位于聚光鏡后組的物方焦面上（也是可變光闌），這樣，光源經過聚光鏡后組后將成像在無窮遠處。并且同時，視場光闌經聚光鏡后組成像于無窮遠處。柯勒照明系統是將光源上每個點所發出的同心光束變成平行光束照射在物面上，從而避免了對物面上各個位置的照明不均。柯勒照明系統也可以看作是將臨界照明系統的「光源」替換為「光源+前置物鏡+光闌」，從而將光源通過前置物鏡成像在臨界照明的「孔徑光闌」處。實際上，柯勒照明的孔徑光闌位于臨界照明的光源位置。 ...

技術，例如寬視場、熒光或者非線性顯微鏡等等。用于顯微鏡的高效率激光在多光子、共聚焦甚至超分辨顯微鏡中，熒光效率主要取決于激發光的質量。Phasics AO方案能夠優化激發光場，讓所有光都聚焦在感興趣的區域。Phasics的傳感器分辨率相對比較高，測量的像差特征也更加完整，因此在自適應光學中有更好的效果。改善光鑷和光活化SLM設備可以產生特定形狀的光斑，用于控制細胞和分子。為了能夠在產生最大的力量，光束應該全部聚焦在目標上。Phascis AO方案通過改善像差，能夠校正顯微光學元件、SLM以及激光自身像差。厚組織直接成像當樣品需要通過比較厚的介質時，成像會比較模糊。Phasics提供了一種新的直 ...

學系統，只當視場較小時具有這一性質,而當視場較大或很大時，像的放大率就要隨視場而異，這樣就會使像相對于物體失去相似性。這種使像變形的缺陷稱為畸變(distortion)。設某一視場的實際主光線與高斯像面的交點高度為yp’，當無彗差時，主光線即為成像光束的中心光線，因而yp’表征實際像高。它與理想像高y0’之差稱為線畸變，即常用 相對于理想像高的百分比來表示嗬變，稱相對畸變，即如果將實際放大率yp’/y記為β’,上述公式可以化為式中β為理想放大率。可見,實際放大率β’與理想放大率β之差與β之比即為該視場的相對畸變。對于大視場系統,與其他軸外像差一樣,需對若千個視場計算畸變,然后以視場為縱坐標,畸 ...