免TiO2的激發，在400 nm激發波長下獲得了AO-PAN、P25-PAN和TiO2- PAN的PL光譜。如上圖a所示，由于分離電荷的穩定性較差，AO-PAN在450 nm左右表現出明顯的PL吸收，而P25-PAN和TiO2- PAN的PL強度明顯較弱，吸附范圍更廣，說明TiO2負載可以顯著提高電荷分離效率，證明了光電子從纖維配體轉移到TiO2的電荷轉移復合物的成功形成。如上圖b所示，TiO2-PAN和P25-PAN的衰減曲線用雙指數函數擬合得很好，并據此計算了它們的壽命。結果表明，TiO2-PAN的載流子壽命(2.075 ns)高于P25-PAN (1.275 ns)，進一步證明了TiO2 ...

可重復的單擊激發? 內部傳感器評估和過程控制? 自動搜索和調整沖擊力? 位置的變化是自動預測的? 通過附件配置脈沖特性? 通過遠程控制或集成到客戶系統中來觸發功能? 在德國設計和組裝? CE認證1.確保單次激發雙重撞擊激勵可以在時域和頻域檢測到2.豐富的配件支持不同的傳感器-尖端-配重的組合。綜述上文介紹WaveHitMAX - 一款用于全自動沖擊測試的智能脈沖錘，在全新的AI智能脈沖領域實現真正意義上的全自動智能脈沖錘！如果您對WaveHitMAX-全自動沖擊測試的智能脈沖錘有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.champaign.com.cn/details-1495. ...

術之一：1.激發點被限制在焦平面附近，光損傷被Z小化，生物可以存活更長的時間；2.容易獲得良好的光學切片，通常接近共聚焦顯微鏡；3.采集速度非常快，比傳統的共聚焦顯微鏡快幾個數量級。從本質上講，光片顯微鏡通常基于熒光技術，一般來說，研究中的樣品需要正確標記才能成像。使用彈性散射光可以生成未標記樣本的圖像，但目前主要的障礙是這些圖像通常受到散斑的影響。為了解決這個不便，Pablo Loza-Alvarez, Omar Alarte, David Merino of ICFO-Institut de Ciencies Fotoniques with Diego Battista and Giann ...

調制的連續光激發樣品，測量得到的是具有相同頻率的熒光信號，但由于熒光壽命的影響，熒光信號的振幅和相位相比激發光均發生了變化，因此通過計算熒光信號相對激發光的振幅調制度變化和相位延遲可計算得到熒光壽命。時域法則需要采用高重復頻率的飛秒脈沖激光激發樣品，利用前面提到的門控技術、掃描相機或 TCSPC 技術等直接或間接記錄脈沖過后的熒光衰減過程，得到的是熒光強度（或光子數）隨時間的變化關系，因此一般可通過曲線擬合得到熒光壽命。PA法先被用于處理頻域FLIM技術得到的熒光壽命數據，其相量由頻域FLIM測量得到的解調系數和相位延遲來構建，是原始數據的直接表達。PA法同樣適用于時域FLIM數據的分析，但需 ...

何在一個阻抗激發頻率范圍內影響下游阻抗。通過PBS和AHA的共流溶液創建一個電界面，然后在交越頻率（COF）低于(1MHz)和高于(20MHz)的頻率，當沒有應用場時（例如交越頻率（COF）的位置）偏轉。對于每個接口位置，我們進行了從100kHz到5MHz的阻抗頻率掃描，以確定不同界面位置的阻抗大小（圖4）。在1MHz的界面交越頻率（COF）以下，fDEP電極極化，并迫使高導電（綠色）流在阻抗電極陣列上覆蓋更大的區域。相反，當我們在交越頻率（COF）以上應用高頻時，高介電流和阻抗傳感器暴露在電導率較低的流體中。阻抗數據與界面位置在阻抗電極附近產生的電變化相一致。當高導電-低介電PBS覆蓋大量阻 ...

微鏡和雙光子激發技術一種新技術。為了不損傷細胞，雙光子顯微鏡使用了高能量鎖模脈沖激光器，因該激光器具有很高的峰值能量和很低的平均能量，其脈沖寬度只有100飛秒，而其頻率可以達到80至100兆赫。不僅如此，雙光子顯微鏡檢測效率高、易穿透標本、對細胞毒性小、只在焦平面上才有光漂白和光毒性，這也使得顯微鏡在觀察厚標本、活細胞、定點光漂白實驗上起著積極的作用。隨著科學技術的發展和社會的進步，人們對儀器設備的各項性能提出了更高的要求，科技工作者也投入于研發新產品和新技術。在國家自然科學基金委重大科研儀器研制專項“超高時空分辨微型化雙光子在體顯微成像系統”的支持下，由北京大學分子醫學研究所牽頭，聯合北大信 ...

光分子全部被激發并發出熒光。因此光斑內的樣品的細節特征無法被分辨，激發光斑的尺寸難以改變，但如果可以使光斑內周圍區域的熒光分子處于某種暗態而不發光，那么探測器只能檢測到光斑中心區域處于亮態的熒光分子。這樣就減小了樣品的有效發光面積，從而突破了衍射極限的限制。熒光分子需要在激發態進行自發輻射發出熒光，因此激發態是亮態，STED中采用熒光分子的基態作為暗態。強制使得熒光分子處于暗態的機制采用受激輻射。當激發光光斑內的熒光分子吸收了激發光處于激發態后，用另一束STED光束照射樣品，使損耗光斑范圍內的分子以受激輻射的方式回到基態，從而失去發射熒光的能力。即熒光萃滅。這個過程就叫做受激發射損耗。只有損耗 ...

本拉曼光譜儀激發光源激發源的技術指標，如波長、線寬(單色性)、光功率等，是獲得高質量拉曼光譜的關鍵。通常，拉曼光譜出現在激發波長(Stokes)以上和(反Stokes)以下的約10 ~ 200 nm。拉曼散射效率與激發波長的四次方成反比。因此，較低激發波長(UV和可見光)的激光器比紅外光源產生更好的拉曼信號。我們使用了一種低成本和易于獲得的綠色(~ 532 nm)激光筆，二極管泵浦固態激光器(DPSS)作為激發源。內置的Nd:YAG和KTP晶體將激光二極管的主發射波長808 nm先轉換為1064 nm再轉換為532 nm。有利的是，該激光筆帶有必要的電子驅動電路、被動散熱裝置和準直透鏡組件，無 ...

的方法，如受激發射損耗(STED) 、單分子定位方法(PALM 和 STORM) ，結構照明顯微術(SIM)和超分辨率光學波動成像(SOFI)，這要歸功于圖像傳感器技術的改進以及單分子光譜學的巨大進步。在這里，我們提出了一種新的顯微技術，它利用 SPAD23陣列探測器的較高時間分辨率來測量熒光波動引起的相關性。在 ISM 架構中測量的這種相關性，然后被用作具有高達 4倍增強橫向分辨率和增強軸向分辨率的超分辨率圖像的對比度。僅用幾毫秒的像素駐留時間就可以獲得高信噪比的超分辨率圖像。單光子探測器陣列SPAD23技術源于代爾夫特理工大學和洛桑聯邦理工學院 7 年的研究工作和 6 項獨特技術。它是由2 ...

—多光子熒光激發在樣品平面上相同的平均功率水平下，壓縮寬帶脈沖產生的熒光強度是長脈沖Ti:Sa脈沖的2 - 3倍。當對GFP強度進行歸一化時，與810 nm未壓縮的Ti:Sa激光脈沖相比，壓縮的廣譜脈沖在藍色和紅色通道中產生的信號多10%。這些數據支持壓縮少周期激光脈沖在生物樣品的雙光子顯微鏡優越的成像能力。欲知詳情，請瀏覽：A. Manickavasagam, P. Fendel, M. Miranda,P. T. Guerreiro, H Crespo, M. Renshaw, K. I. Anderson,“Multiphoton Excitation Of Biological Sam ...